本文提出未作旋波近似下导出的广义光学Bloch方程来描述强激光场与二能级原子系统的相互作用.用迭代解法求得了该方程的一阶近似解,并由此得出了感应跃迁几率随时间变化的解析表达式,它与从含时Schr(?)dinger方程的幂级数解和数值积分解所得的结果一致,但解的形式简明,便于物理上应用.

用TEA CO2激光对CCl3F进行红外多光子解离.用染料激光诱发荧光和最终产物的红外光谱分析方法探测了解离中间产物Cl和CClF.解离的最终产物为CCl4、CCl2F2及C2Cl2F2的三个同分异构体.对解离过程和形成最终产物的可能反应通道进行了分析.

本文计算了自由电子激光器产生10.6μm辐射的情况,讨论了电流密度、激光光强、初始电子能量分布等参量的影响,比较几组不同实验参量所获得的辐射结果.以此模拟计算来确定对电子束质量及Wiggler场各参量的要求、辐射增益预计为1～3%.

本文报告一种带输出波导的沟道条形集成激光器的设计、制作和测量结果.通过沟道内的凸透镜型两维无源波导,使两个激光器的光辐射相互耦合注入进行选频放大,从而获得单纵模激光输出.

本文测量了用脉冲形灾网络洪电的XeCI激光放电的阻抗,给出了1～10个大气压总气体压力下的阻抗特性.实验结果表明,提高工作物质的总气压有利于脉冲形成网络与放电气体之间的阴抗匹配,从而提高注入激光器的电能,另一方面,由于高气压下各种猝灭过程导致XeCI(B→X)跃迁荧光持续时间缩短.根据以上两个效应,得到最佳工作总气压约为4～6个大气压.

本文给出CO放电正柱中振转跃迁红外光电流效应的模型(它有别于原子气体中的机理).理论与实验结果基本一致,由此给出研究激光介质某些参量的新方法.

本文报导一种N2激光器泵浦的亚毫微秒弛豫振荡脉冲染料激光器.用实验观测了其弛豫振荡及亚毫微秒脉冲的形成过程,并根据振荡的瞬态过程不同阶段,采取分别求速率方程组近似解的方法,对其工作过程进行了理论分析.将有关参量和实验测量值代入这些解,所估算的脉冲宽度数量级与实验显示值能较好地相符合.

本文提出一个描述光学双稳性的简明的突变理论模型,由此得到产生光学双稳性的阈值条件,并指出控制双稳特性的方法.

利用微处理计算机建立了干涉条纹的数据分析系统,其中包括波面插值、象差和面形分析、点扩散函数、积分能量分布和光学传递函数的计算等.该系统还可修正干涉仪的误差、测量波面平均曲率等.

根据时域线性系统理论,讨论了电光成象系统在象作匀速运动和简谐振动两特定条件下之MTF衰减问题.结合一实验数据,对常见的几种匀速动象MTF公式,进行了对比分析.

使用非晶态As2S3膜作为接合变换光学处理器的非线性记录材料,实现两个相同透明图片之间的实时互相关.在接合变换处理器中使用氩离子激光器的4880(?)波长的光来记录参考物和检测物的傅里叶变换谱,记录的同时用氦-氖激光器的6328(?)波长的光读数.作者利用这种装置在输出平面上实时地观察到相同的透明指纹照片和相同的字符照片的互相关峰.

用X射线小角散射SAXS)研究了光色玻璃中卤化银微晶尺寸同热处理温度的关系.发现在490℃以下热处理的玻璃,同原始玻璃一样,没有明显的散射.但由银含量仅为0.3(重量%)的玻璃能观察到散射干涉现象正说明银离子被富集在分散的Na2O-B2O3液滴之中.从高温处理后冷却至440℃再快冷到室温的玻璃,其卤化银颗粒的尺寸比直接淬冷到室温的玻璃要大,后者约为110(?).玻璃中加入ZrO2后,使卤化银颗粒尺寸达到近乎20O(?).基体玻璃中的-液分相,由于分散相与连续相之间的电子密度差太小,难以对其SAXS强度作定量处理.

本文采用菲涅尔系数矩阵法计算了光学薄膜的电场分布.基于电场分布,改进设计了常规的减反射膜、高反射膜和干涉滤光片.这些设计例子充分说明了薄膜的电场分布与光学损耗的关系.通过修改电场分布或减小膜层和界面上的缺陷,可以明显地抑制损耗,从而为设计低损耗的优质薄膜提供了有效的方法.

本文提出了用两个孔径(单环和双环孔径)装置进行激光散斑干涉照相的方法,得到了光强分布比较均匀的衍射晕和较好的杨氏条纹照片.

用调Q脉冲YAG:Nd激光的倍频辐射作激励光,对多模玻璃光纤中的背向受激布里渊散射(BSBS)的位相复共轭图象再现进行了初步的实验研究.实验结果表明,BSBS光对入射光的频移是38.6GHz,在BSBS的光束截面上带有与入射光为位相复共轭对应的再现图象.而且散射光与入射光的偏振相同.最后,对再现图象的质量问题进行了讨论.

本文将染料激光器的模式耦合方程应用于双频复合腔染料激光器,得到双频稳定运转条件,双频抑制宽度条件和双频强度比等.利用一种图解法可知,这类激光器有四种典型的调频过程,并可方便地得到若干参量,本文还报导了两种新构型的双频复合腔闪光灯泵浦的染料激光器,实验结果与理论基本吻合.

聚焦普通脉冲钕玻璃激光于未电极化的锆钛酸系(PZT)陶瓷薄片上,在激光击穿样品之前,样品两表面银电极间无电信号出现.然而,一旦样品被光击穿,电极间就会出现脉冲电信号.在电极接线保持不变的情况下,光从前后两表面入射而击穿样品时,所产生的电信号极性正相反.在穿孔较小时所产生的电信号极性是逆光方向,但在穿孔大到适当值时信号极性变为顺光方向.