本文利用支线调谐的连续CO_2激光器,在9.2～10.8μm的波段范围内,采用光声光谱的方法作了金属银表面吸附有机分子的红外激光光声光谱工作,测量了覆盖在银表面上的四层花生酸分子(Arachidicacid)以及面密度分别为σ_1=1.4×10~(15)cm~(-2)和σ_2=5.5×10~(15)cm~(-2)的 2-醋酸纤维素分子(cellulose dia-cetate)的红外激光光声谱.观察到了覆盖在银表面上的四层花生酸分子在944cm~(-1)附近的光声谱峰值,与其固体样品的红外傅里叶谱比较,没有发现可观察到的移动;我们也观察到了σ_1=1.4×10~(15)cm~(-2)和σ_2=5.5×10~(15)cm~(-2)的2-醋酸纤维素样品分别在1054cm~(-1)和1059cm~(-1)处的峰值,与同样样品的固体红外透射谱比较,发现前者的峰值有约5cm~(-1)的红移,而后者在实验精度范围内没有明显的峰值的位移.

当双光子共振激发钾原子到7S能级时,测得了一系列位于红外区的光泵受激辐射和串级受激辐射.由光泵受激辐射与泵浦光的双光子共振四波混频过程,产生了对应于6P-4S和5P-4S的强相干辐射.而这两个相干辐射又具有泵浦光的作用,通过接联的四波混频过程产生位于紫外和可见区的许多相干辐射.文中对测到的红外受激辐射以及紫外和可见相干辐射的产生过程进行了讨论.

我们测量了KTiOPO_4单晶在300K和210K下的偏振喇曼散射谱(10～4000cm~(-1)范围)和该晶体粉末样品的红外吸收谱(200～4000cm~(-1)范围).利用群分析对谱线作分类指定,对所得结果作了分析讨论.

本文首次报道了在620.0～670.0nm宽波段范围内以观光子泵浦方式产生钠分子紫外区(350.0～385.0nm)和紫区(405.0～460.0nm)受激漫散带辐射的结果.文中还对所涉及的激发和发射机制进行了讨论.

本文用三种光子能量的激光光源,对吸附于经电化学预处理的粗糙银电极表面的吡啶分子进行了SERS光谱的实验研究.绘出了SERS光谱谱线强度与入射光子能量和电极外加电位的关系.发现电极外加电位影响吸附分子的能级,并对SERS光谱的电荷迁移激发理论作了改进,从而可定性解释实验结果.

本文报道一个Nd:YAG超短脉冲激光系统.该系统在1.06μm波长处的单脉冲输出能量大于100mJ.经倍频后获得0.53μm输出大于50mJ.该系统在上海天文台主镜为φ600mm的测距仪上使用,测到了激光地球动力卫星(LAGEOS),测距能力8000km,测距精度5cm左右.

本文给出了串接倍频的原理及两块晶体相对取向的要求.利用两块1.4cm厚的Ⅱ类KDP晶体串接,入射基频激光强度为0.33～0.67GW/cm~2,外转换效率达到60%以上,激光束口径为φ42mm.实验结果与计算值符合很好.本文将L_1=L_2=1.4cm的串接倍频器与厚度分别为3cm和1.4cm的单块晶体倍频器的实验特性作了比较,表明串接倍频器同时兼有单块厚晶体倍频器和单块薄晶体倍频器的优点.

本文测定了偏硼酸钡(β-BaB_2O_4)晶体在紫外-真空紫外波段(50nm～350nm)的吸收光谱,及其随温度的变化.用带际间接光学跃迁的理论完满解释了吸收光谱的特性.进而,获得了该晶体的间接边位置为E_o=6,24eV(室温),E_O随温度的变化平均为-6.5×10~(-4)eV/K(288K～363K).此外,还得到了参予带际间接光学跃迁的六种声子的类型和德拜温度.

本文利用马尔柯夫近似导得了适用于强、弱湍流起伏区的光源空间部分相干光束到达角起伏公式.同时得到经平面镜反射的光束的漂移角和到达角起伏的一般表达式.并且讨论了强、弱湍流起伏区光束漂移角和到达角起伏的后向反射放大性质.

本文报道一种测量标准具间距的方法,其误差为λ/60.用波长连续可调的染料激光器的输出射到标准具上,借助于列阵探测元件和计算机组成的OMA系统可从干涉图形中精确测定对应波长的中心小数,在此基础上发展了剩余小数处理数据的方法,利用至少四个不同的波长可得到干涉级数的绝对值和标准具的厚度.进一步用数据拟合法可得到镀层反射相位的相对色散曲线.

本文提出了一种对双指数荧光衰减进行拟合及分析的较简便的有效方法.文中根据四种典型情况,给出了如何合理地选取和修正各个衰减参量的规则,以迅速获得双指数衰减的最佳拟合.同时讨论了在最佳拟合下,对拟合模型的合理性作出判断等问题.该方法计算程序简单,只需借助微计算机就可完成,便于推广应用.

本文提出了一种用点衍射全息图进行光学检测的新方法,并与传统方法进行了比较,指出了它的特点和用途.