本文发现在三维粒子场全息测量中,经4F傅里叶变换,位于系统前焦平面前、后的粒子,在后焦平面的光场分布呈共轭关系.对记录景深和确定粒子空间位置不利.当4F系统采用放大形式,可提高粒子的衍射环可辨变和再现边缘的对比度.但放大倍数大于4,会使粒子记录和再现质量下降.

本文提出了一种消除衍射晕非均匀照度影响、提高计算机自动测量散斑摄影条纹图精度的数字图像复原算法.简单介绍了散斑摄影条纹的自动分析过程.在VAX-11/785计算机上对模拟的无噪声白光散斑条纹进行验证,结果表明,本算法和程序是可靠的.

本文提出了一种新的散斑照相法——孔径径向扫描散斑照相法,以及初步的实验结果.该方法的优点是能在一张散斑图上记录物体动态变形的全过程,在全场滤波分析时,能以等值条纹的形式给出任一瞬时物体在x轴、y轴和45°方向上的变形信息.

本文分析了紫外准分子激光对有机材料的消融过程,用理论模型解释了每个激光脉冲对有机材料的消融量与入射激光能量密度之间的关系.对于有机玻璃.当入射激光能量密度较高时,双光子过程将起主要作用.最后讨论了消融率随有机材料吸收系数之间的关系,对吸收系数较小的材料,消融率随吸收系数改变有一个极大值.

本文提出一种新的部分相干照明的光栅衍射干涉仪.先分析了光栅的介于Talbot和Lan效应之间的部分相干衍射效应.部分相干干涉图的特点是条纹由频率成倍的两种光栅状载波所表征.调整光源狭缝,系统在两相干性极端分别转成Talbot和Lau干涉仪.理论分析采用了模糊函数方法.最后给出了实验.

本文在一维布喇格衍射分析方法的基础上,导出了两维时的衍射场光能量分布,给出了相应的实验结果.分析了影响衍射光光斑能量分布的主要因素,最后提出了综合考虑衍射效率,上升时间、光斑形状的新的设计思想.

用横向光热偏转技术(TPDS)测量光学薄膜的弱吸收,灵敏度达10~(-5).因为薄膜样品在调制频率较低时属热薄试样,本文基于这一原理实现了TPDS的精密定标.

用计算机模拟研究了在光纤中传输的基态孤立子由于喇曼自泵浦所造成的能量谱的变化.发现,对于脉宽窄于亚微微秒的孤立子,伴随自频移效应,能量谱会相应发生畸变和带宽变化.

本文根据J.Upatinieks的椭圆等光程原理,提出了一种现场观测多纵模激光有效相干长度及其TC周期性的全息法.介绍了基本原理与方法,给出了相应的实验结果.

本文通过计算机叠代法,分析计算了一般所用的λ_m/4单膜系介质腔镜的色散,发现用这种腔镜难以补偿腔内脉冲的正啁啾.设计了一种双膜系介质镜,它具有补偿正啁啾所需的合适色散量φ(ω)=1.3×10~(-28)sec~2,用它代替一般腔镜,结果在没有附加任何其它色散元件情况下,直接从简单的碰撞锁模染料激光器获得30fs的脉冲输出.

本文从理论上详细讨论了当g~*参数满足条件g_1~*g_2~*=1/2的望远镜腔的深度热稳特性.解析地推导出补偿热扰的望远镜失调量(?)的精确表示式.并且证明,采用适当的假设,就可从精确公式推导出文献[4,5]中失调量(?)的简化近似公式.计算机模拟和数值计算证实了我们的理论结果,并给出光斑大小随望远镜腔参数变化的曲线.

本文用多光子电离的方法,观察了IBr分子高电子态(E)的2光子共振跃迁,结合Franck-Condon原理,从IBr分子的振动谱分析,首次得到IBr(E)态的转动常数B’_(?)-(0.0653±0.0003)cm~(-1).

用两脉冲激光两步激发和光电离的方法,观察了Sm原子在电离限附近的光电离谱,测定了在45321.8～45802.9cm~(-1)能量区间的70余个能级位置.

本文从Wolf的部分相干理论出发,提出了采用编码光源照明的新的光学像超分辨方法,并用实验证实了这种方法的正确性.它克服了以往超分辨术的一些缺点,为超分辨的实用化研究展现了新的途径.

计算模拟方法设计位相元件可将基模高斯光束均匀化,将椭圆波面校正为圆对称波面.本文推导了理论模拟结果和实验参数的关系.计算模拟给出的实验装置较为简单,能量转换效率高.

本文根据傅里叶光学和统计理论,推导了一种实用的成像光学系统像面动态散斑的振幅及强度的空-时相关函数表达式,并提出利用相干场混合法提取空-时强度相关的信息.