四轨电磁发射器的背场增强仿真分析
电磁发射技术是一项利用电磁力推进负载达到高速或超高速的新概念**技术。它能够突破传统发射方式的速度和能量极限,在短距离内实现将g级至几十t的负载加速至高速[1]。四轨电磁发射器是一种特殊结构的电磁发射器,它由两对轨道构成,能够在发射器中心形成区域性的电磁抵消,是缓解智能载体诸如导弹、无人机等在轨道发射过程中受到强电磁干扰影响的有效思路[2-3]。同时,四轨电磁发射器存在邻近电流效应严重、电枢电流分布不均以及枢-轨滑动电接触难控制等亟待解决的问题,严重影响了发射威力与发射可靠性[4-6]。而基于背场增强的四轨电磁发射器是在普通四轨电磁发射器的基础上采用一套或多套附轨道对发射器内的磁场起增强作用,可以在保留四轨电磁发射器优势性能的同时,为推进负载提供更强的电磁推力[7]。
在四轨电磁发射器背场增强结构的设计中,电感梯度是一个重要的参数,其直接关系到电磁发射器的电磁推力,对发射器的发射效率至关重要[8-9]。国内外学者对电磁发射器的电感梯度进行了大量的研究[10-11],文献[12]建立了简单的双轨电磁发射器仿真模型,研究了轨道的宽度、高度、间距、内径、角度等几何参数与其电感梯度之间的关系;文献[13]针对增强型双轨电磁发射器建立了计算电感梯度的二维有限元模型,讨论了电感梯度受时谐分析频率和外轨道尺寸影响的规律。然而以上的研究并不适用于四轨电磁发射器,目前分析四轨电磁发射器电感梯度的研究成果较少,文献[14]分析了普通四轨电磁发射器的电枢位置、电流频率与主轨道尺寸对电感梯度的影响,文献[15]提出了长度方向上的分段轨道式背场的能量转换效率较整段式背场高,但电磁推力并无明显提升。本文推导了背场下的四轨电磁发射器电感梯度公式,建立了三维有限元仿真模型,分析了不同主、附轨道参数下电感梯度的变化规律。
1 理论计算与仿真建模
1.1 电感梯度计算方法
基于背场增强的四轨电磁发射器工作原理如
图 1. 背场下四轨电磁发射器的工作原理图
Fig. 1. Working principle diagram of a four-rail electromagnetic launcher in the background field
根据虚功原理,在四轨电磁发射器发射过程中,电枢仅受到
式中:
则电枢所受电磁推力可以表示为
又有
式中:
最终系统电感梯度可表示为
式中:
在实际发射过程中,背场增强下四轨电磁发射器的整体有效电感梯度由主轨道的自感梯度和主、附轨道间的互感梯度两部分构成[16-17]。设主轨道的电流为
式中:
则系统电感梯度为
1.2 两种有限元仿真方法
有限元仿真在现阶段电磁发射器的设计、优化中得以广泛应用,其可以计算考虑趋肤效应情况下的电感梯度,适合计算较为复杂的四轨电磁发射器电感梯度[18]。在此介绍两种计算方法:一是Maxwell阻抗矩阵法,二是COMSOL磁通法。
对于第一种仿真计算方法,求解系统电感梯度采用阻抗矩阵法。在ANSYS Electronics中求解得出阻抗矩阵,以三阶节点阻抗矩阵的表达式为例
式中:
对于第二种仿真计算方法,在COMSOL中将轨道等效为线圈,添加线圈电感。根据自感定义,自感等于线圈的线圈级通量除以流过线圈的电流值,即
式中:
同理,互感可表示为
式中:
对比Maxwell与COMSOL的计算原理,COMSOL运用磁通计算,只对一根轨道通入电流,其它轨道感生电流,且设置边界磁绝缘,计算结果比较精确;Maxwell虽然计算结果存在一定误差,但其在电流趋肤效应和邻近效应的体现上较为突出,能够比较好地反映发射中通流轨道电流密度分布变化引起的电感梯度变化,可以用于对电感梯度影响因素的对比研究。
1.3 背场仿真模型
建立背场下的四轨电磁发射器仿真模型,其四分之一截面视图及几何参数表示如
2 仿真结果对比分析
2.1 背场增强下电磁场分布对比
2.2 主轨道间距影响分析
背场增强的四轨电磁发射器主轨道在发射过程中起着承载电枢的重要作用,其通流能力和机械强度相对固定,但主轨道的间距(即发射器口径)对于整个系统的电感梯度,尤其是添加背场后的性能提升效率有着不可忽视的影响。
通过控制变量法,采用尺寸相同的主附轨道(尺寸与1.3节相同),改变主轨道间距
表 1. 不同主轨道间距下电感梯度
Table 1. Inductance gradients under different main rail spacing
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2.3 附轨道尺寸参数影响分析
在主附轨道同时通入高频电流的情况下,电流趋肤效应受到主附轨道间距的影响,是影响系统电感梯度的重要因素,因此在研究附轨道尺寸参数对电感梯度影响时,主附轨道的间距与附轨道的尺寸参数同样具备实际意义。
保持主轨道的尺寸固定不变,轨道厚度为10 mm,高度为20 mm,长度为1000 mm,口径为25 mm;附轨道长度与主轨道相同,两者的间距为
表 2. 不同主附轨道间距下电感梯度
Table 2. Inductance gradients under different main and additional rail spacing
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表 3. 不同附轨道厚度下电感梯度
Table 3. Inductance gradients under different additional rail thicknesses
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表 4. 不同附轨道高度下电感梯度
Table 4. Inductance gradients at different additional rail heights
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为对比附轨道厚度和高度对系统电感梯度以及最大电流密度的影响,分别作出不同附轨道厚度和高度下对应的附轨道截面积对系统电感梯度以及最大电流密度的影响趋势图,如
图 5. 附轨道截面积对电感梯度和最大电流密度的影响
Fig. 5. Influence of the cross-sectional area of the additional rail on the inductance gradient and maximum current density
同理,由
2.4 附轨道截面形状影响分析
根据上一节的分析可知,附轨道尺寸参数对系统电感梯度的影响较为明显,因此在研究附轨道截面形状对背场增强效果的影响时,保持不同截面形状的厚度和高度相同是有必要的。提出的三种不同的附轨道截面形状如
通过仿真计算得到不同截面形状附轨道下的电感梯度和最大电流密度如
表 5. 不同截面形状下电感梯度与电流密度
Table 5. Inductance gradient and current density under different section shapes
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2.5 附轨道分段方式影响分析
对于背场中附轨道的分段方式而言,有三种类型,分别是从附轨道长度方向、厚度方向、高度方向进行分段。文献[15]分析了长度分段的背场增强效果并无明显提升,因此本文主要对厚度分层方式和高度分段方式进行分析。
为讨论厚度分层对系统电感梯度的影响,可以在保持截面积不变的情况下,在厚度方向上将单层附轨道分为二层乃至多层,层与层之间保持2 mm的绝缘距离,
图 7. 不同分段方式下附轨道的四分之一截面示意图
Fig. 7. Schematic diagram of a quarter section of the additional rail under different segmental modes
本小节采用的主轨道厚度为10 mm,主轨道高度为20 mm,主轨道长度为1000 mm,口径为25 mm;附轨道长度与主轨道相同,两者的间距为10 mm,附轨道厚度之和与高度之和的取值如
3 结 论
本文基于背场增强的四轨电磁发射器建立了计算电感梯度的有限元模型并对其影响因素进行对比分析。得到以下结论:(1)四轨电磁发射器在添加背场后,通过增大发射器口径、减小主附轨间距和附轨道截面积均可使电感梯度明显提升。对于本文的仿真模型来说,背场增强下在主轨道高度达到口径的57%时,邻近效应已变得明显,比无背场时(65%)出现得更早。说明背场增强更适合大口径的四轨电磁发射器;(2)相同附轨道截面积下,更小附轨道厚度的系统电感梯度更大,但其对电流邻近效应的影响很小;更小附轨道高度的拐角最大电流密度更小,邻近效应减弱。因此,在设计附轨道尺寸时,为增大系统电感梯度则优先减小附轨道厚度,为缓解邻近效应则优先减小附轨道高度;(3)保持截面积不变,改变附轨道的截面形状后,系统电感梯度变化不大,但凹形截面附轨道能够明显改善电流邻近效应。
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