当泵浦光波长从514.5 nm改变到488 nm时,一种掺Cu的KNSBN晶体中的自泵浦相位共轭产生机制,从两个相互作用区的猫型机制转变到受激后向散射加四波混频的一个相互作用区机制。488 nm的相位共轭光从开始的慢起伏逐渐过渡到准稳状态,而514.5 nm的相位共轭光则一直处于无规的不稳定状态。

研究了从Anabanavaribilis中提取的4种别藻蓝蛋白APCⅠ,APCⅡ,APCⅡ及APCB三聚体的稳态光谱和皮秒荧光光谱。采用Monte-Carlo方法对瞬态荧光光谱进行拟合,实验结果表明：APCⅠ荧光有两个带,其中第一个带位于662 nm,有两个时间组分：35.8 ps和1.67 ns;第二个带位于680 nm,有两个时间组分：34.2 ps和1.64 ns;APCII瞬态荧光位于660 nm,有两个时间组分：20.4 ps和1.64 ns;APCII瞬态荧光位于660 nm,有两个时间组分：23.8 ps和1.76 ns;APCB瞬态荧光有两个带,其中第一个带位于662 nm,有两个时间组分：36.6 ps和1.45 ns;第二个带位于680 nm,有两个时间组分：25.8 ps和1.62 ns。实验结果一方面说明了藻胆体核内4种别藻蓝蛋白形成能量传递的两条途径;另一方面瞬态荧光解叠结果揭示了APCⅠ和APCB三聚体内能量传递的超快过程。

在CuKNSNS晶体中,用8 mW的连续532 nm激光泵浦,产生很强的谐振腔振荡,但未观察到自泵浦相位共轭信号。用平均功率为1 mW的同波长锁模ps激光脉冲列泵浦,谐振腔振荡相对弱很多,但很容易形成自泵浦相位共轭,这显然不支持自泵浦相位共轭的谐振腔模型。

采用四波混频方法测量了Ru络合物在450 nm处的三阶极化率和三阶超极化系数,并对不同配体和取代基对三阶超极化系数的影响进行了定量和定性的分析。发现在该类型结构中,取代基的负电性对C值的影响很大。

运用ABCD传输矩阵理论对掺钛蓝宝石固体激光谐振腔的稳定特性进行了研究,得出了该类激光谐振腔的稳区解析解,讨论了谐振腔的像散补偿、束腰大小和位置与腔参数的关系等问题.

利用脉冲波面倾斜技术补偿三波相互作用的群速度失配，建立了掺钛蓝宝石飞秒再生放大器输出倍频光泵浦共线类匹配BBO晶体的光参量产生和放大器，其信号和空闲光输出调谐范围为0.47～2.7μｍ，脉冲宽度为100～170 fs，重复率为1 kHz。脉冲最大输出能量为6.5 μＪ，总能量转换效率大于15%。

采用4 mm长的Ti:Al2O3晶体及一对熔石英色散棱镜, 在腔内未加硬边光阑等元件的情况下, 获得了平均功率560 W、中心波长774 nm、宽度26 fs、谱宽28 nm的锁模激光脉冲, 分析了锁模的条件和工作特性。

利用掺Cu的KNSBN晶体做成的自泵浦相位共轭镜可以补偿由于热自聚焦效应引起的随时间慢变的空间自调相。即由非线性介质引起的时间慢变的波前畸变可以利用相位共轭技术进行补偿。实验发现、尽管相位共轭反射率在时间上有较大幅度的不规则起伏.但相位共轭镜对波前畸变的补偿仍相当理想。

在原来用8 mW连续532 nm激光不能产生自泵浦相应共轭的入射角下,先用锁模532 nm的ps激光脉冲在Cu:KNSBN晶体中预制一条光折变波导,就很容易用连续532 nm激光形成自泵浦相位共轭。预制的光折变波导在一般照明条件下可保存30 min以上。

研究了液芯波导中受激拉曼散射和受激动力学散射的阈值随泵浦激光脉宽的变化,发现受激动力学散射的阈值随泵浦脉冲前沿增长率增大而下降。研究了受激动力学散射和受激拉曼散射的竞争,结果表明受激动力学散射可分解为两种成分,其中与瞬态泵浦功率密度增长率相关的成分在大于阈值的泵浦脉冲前沿处于竞争优势,与瞬态泵浦功率密度相关的成分在高泵浦功率密度处于竞争优势,并讨论了其相应的机制。