1 中国科学院西安光学精密机械研究所瞬态光学与光子技术国家重点实验室, 陕西 西安 710119
2 中国石油大学（华东）理学院, 山东 青岛 266555
焦点区域的光强分布对许多光学系统的性能起到非常重要的作用。利用分区衍射光学元件和分区双半波片的组合作为光瞳滤波器，同时对径向偏振光束的相位和偏振方向进行分区调节，使其变为不同的分区柱矢量偏振光束，这样可以实现对聚焦光强分布的有效调控。利用Matlab数值模拟，设置不同的设计参数可以使焦平面上获得不同的光强分布。利用本方法，在焦平面上除了可以得到现有文献中报道的环形光强分布、平顶光斑光强分布外，还得到了一种平顶模式的环形光强分布。该研究结果在粒子的操控与捕获、激光微加工等许多领域有着潜在的应用价值。
物理光学 径向偏振光 聚焦光强分布 衍射光学元件 半波片 光学学报
2014, 34(s1): s126001
1 中国石油大学（华东）理学院, 山东 青岛 266580
2 曲阜师范大学激光研究所 山东省激光偏光与信息技术重点实验室, 山东 曲阜 273165
3 青岛大学物理学院, 山东 青岛 266071
格兰泰勒棱镜的光强透射比随着空间入射角的改变会出现波动。借助共点三轴系统和多光束干涉公式，得到了偏光棱镜的光强透射比的精确表达式。根据马吕斯定律，利用数值模拟实验，给出了格兰泰勒棱镜作为检偏镜在光学系统中的光强透射比表达式。数值模拟结果表明：波动的产生来源于平行空气隙间的多光束干涉，波动幅度的大小及出现的位置主要取决于空气隙的平行程度及检偏镜在光学系统中的相对位置。令棱镜的转轴和系统的光轴之间的夹角β=0°,可以实现光强透射比曲线上波动的完全抑制。给空气隙一个小的胶合误差角可以有效抑制光强透射比随空间入射角的波动。抑制波动的临界胶合误差角随入射光束横截面的增大而减小。
物理光学 格兰泰勒棱镜 波动抑制 胶合误差角 光强透射比 干涉 激光与光电子学进展
2013, 50(5): 052302
1 中国石油大学(华东)理学院, 山东 青岛 266580
2 青岛大学物理学院, 山东 青岛 266071
3 山东省激光偏光与信息技术重点实验室, 山东 曲阜 273165
利用折射定律，介质膜两侧折射率不同时多光束干涉理论和菲涅耳公式，精确推导了双沃拉斯顿棱镜的光强分束比的具体表达式。以公式为基础，通过Matlab软件数值模拟作图分析光强分束比随入射角、入射波长和结构角的变化关系曲线。结果表明：在棱镜为介质胶合型时，光强分束比随入射角和入射波长的变化很小，光强分束比基本为1；棱镜为空气胶合型时，光强分束比随入射角，结构角和波长的变化很大。两种情况下，光强分束比随各参量的变化基本呈周期性变化。
光学器件 双沃拉斯顿棱镜 o光 e光 光强分束比 菲涅耳公式
1 中国石油大学理学院, 山东 青岛 266555
2 中国科学院上海光学精密机械研究所, 上海 201800
3 青岛大学物理学院, 山东 青岛 266071
提出并设计了一种消色差的相位型超分辨光瞳滤波器。详细分析了滤波器的设计参数对成像系统的光斑压缩比和斯特雷尔比影响。分别以方解石晶体和石英玻璃材料为例进行了设计，当光斑压缩比为0.83时，得到两种材料的消色差超分辨光瞳滤波器，可以分别在380~555 nm和300~600 nm的波长范围内实现消色差，同时可以有较高的斯特雷尔比。
信息光学 光学超分辨 光瞳滤波器 消色差
1 中国石油大学,物理科学与技术学院,山东,东营,266555
2 中国科学院,上海光学精密机械研究所,上海,201800
改进了现有的基于径向双折射晶体的横向超分辨滤波器.通过调整偏振器的偏振方向和晶体光轴之间的夹角,改进的滤波器可以实现更广的超分辨可调范围,并且在相同的条件下,相对于现有的连续振幅型超分辨光瞳滤波器,超分辨性能和焦深都有较大提高.改进的超分辨滤波器,为实际应用提供了更多方便.
衍射 横向超分辨 径向双折射晶体 光瞳函数 Diffraction Transversal superresolution Radial birefringent crystal Pupil function
1 曲阜师范大学激光研究所,曲阜,山东,273165
2 上海光学精密机械研究所强光光学开放实验室,上海,201800
在菲涅耳公式、相位匹配条件和多光束干涉理论的基础上,将晶体偏光棱镜的各参量表示为合理的几何模型,得出了光强透射比随空间入射角的变化关系,并设计了验证光强透射比的实验,实验结果和理论推导相一致.结果表明:胶合层间的多光束干涉对棱镜光强透射比的影响不可忽略,对于空气隙型偏光棱镜,由于空气隙间多光束干涉的影响,光强透射比随任意角度变化较大,而用胶合介质胶合的棱镜,其透射比对空间入射角不是很敏感.
e光 晶体偏光棱镜 胶合层 光强透射比
