1 上海大学物理系, 上海 200444
2 中国科学院上海技术物理研究所红外成像材料与器件重点实验室, 上海 200083
3 吉林大学物理学院相干光与原子分子光谱教育部重点实验室, 吉林 长春 130012
基于电磁理论及相关研究,提出了一个计算T型腔太赫兹平行平板金属波导消逝模共振频率的拟合公式,分别用拟合公式和COMSOL软件研究了不同参数下消逝模的共振频率。实验结果表明,两种方法得到的结果吻合程度较好,相对偏差均不超过0.3%。拟合公式提供了一种快速简单又能准确获得消逝模共振频率的计算方法。
平行平板波导 谐振器 太赫兹 模式 激光与光电子学进展
2020, 57(15): 152301
1 长春理工大学光电信息学院, 吉林 长春 130012
2 吉林大学物理学院, 吉林 长春 130012
提出的一种由掺铒光纤动态光栅和光纤Bragg光栅构成的Fabry-Perot腔。通过建立二能级掺铒光纤动态光栅模型,根据半经典相互作用理论和传输矩阵理论,计算出掺铒光纤动态光栅以及该Fabry-Perot腔的透过率和反射率,并分析动态光栅中相干探测场拉比频率、掺铒光纤长度、光纤Bragg光栅的折射率调制深度以及Fabry-Perot腔的腔长等参数改变时对动态光栅和Fabry-Perot腔反射谱的影响。该Fabry-Perot腔的一个重要性质是其输出光谱可以通过调节探测场的拉比频率、探测场波长等参数进行动态调制。相比于由两个光纤Bragg光栅构成的Fabry-Perot腔,参数可调的系统比参数固定的系统更加灵活,并且能够克服Fabry-Perot腔两端的光纤Bragg光栅不对称的缺点(如不同的Bragg波长、折射率调制深度等),更有利于Fabry-Perot腔的模式选择。该光纤Fabry-Perot腔可以应用于光纤通信的光信号处理或光纤传感领域。
光纤光学 动态粒子数布拉格光栅 光纤Bragg光栅 Fabry-Perot腔 传输矩阵 驻波 光学学报
2018, 38(10): 1006003
1 上海大学 物理系，上海 200444
2 吉林大学 物理学院 相干光与原子分子光谱教育部重点实验室，长春 130012
提出了由石墨烯和两对对称开口谐振环构成的等离激元诱导透明(PIT)超材料结构，该PIT超材料结构之间的耦合形式为暗-亮-暗模式.通过有限元方法模拟，观察到双PIT透明窗口，通过改变石墨烯的费米能级或者改变开口谐振环的几何参数来动态地调制PIT窗口.理论结果表明，当石墨烯与两对对称的开口谐振环之间的相互作用距离为0.5 μm、石墨烯费米能级为1.5 eV时，可得到最优的双透明窗口.双PIT效应在非线性器件、可调谐传感器、开关和慢光器件等方面有潜在的应用价值.
超材料 太赫兹 石墨烯 类电磁感应透明 Metamaterial Terahertz Graphene Plasmon-induced transparency
1 吉林大学物理学院, 吉林 长春 130012
2 长春理工大学光电信息学院, 吉林 长春 130012
针对组成光纤布拉格光栅法布里珀罗(F-P)腔两端的光栅参数完全相同的情况，利用传输矩阵法，通过数值模拟分析了光纤布拉格光栅F-P腔的几个主要参数改变时对其透射谱特性的影响，详细讨论了光纤布拉格光栅F-P腔的时延和色散特性，分析了光纤布拉格光栅F-P腔腔长不同时对其慢光特性的影响。该结果对于设计布拉格光栅F-P腔以及布拉格光栅F-P腔在慢光和色散补偿方面的应用有一定的意义。
光纤光学 布拉格光栅法布里珀罗腔 群时延 色散
提出一个原子蒸气中的四能级系统,能够实现左手材料特性(负折射率)。采用非相干抽运场来控制各能级上的粒子数布居,使探测场的电场分量和磁响应场分量被同时放大,避免了介质对探测场的强吸收。理论模拟计算表明抽运场的抽运率和相干耦合场的强度都能影响左手材料的负折射率频带。
非线性光学 负折射率 左手材料 量子相干 非相干抽运
1 吉林大学物理系,长春,130023
2 中国科学院长春光学精密机械与物理研究所,长春,130022
提出了一种基于在GaAs-AlGaAs非对称耦合量子阱材料子带跃迁的量子干涉的半导体弱光开关.分析了弛豫速率γ21对光开关的影响.这种半导体弱光开关是半导体超晶格材料共振隧穿作用导致的子带跃迁的Fano干涉的结果.由于半导体结构与材料可以人为地选择,相干强度可以控制和改变,这种半导体弱光开关比采用原子系统更实用.这也是一种在半导体材料中实现一束光控制另一束光的方法.
耦合量子阱 Fano干涉 光开关
