1 辽宁石油化工大学,理学院,辽宁,抚顺,113001
2 大连理工大学,物理系,辽宁,大连,116024
深入研究了的光程差与棱镜楔角以及空间变量-入射角三者的关系,并进行了计算机模拟.发现了对方解石构成的双Wollaston棱镜,光程差有较大的变化范围,光程差和入射角的关系有较好的线性的条件是:棱镜楔角在22°附近,入射角在-50°到10°范围内变化.然后对光程差的色散特性进行了分析和计算机模拟,结果表明,双Wollaston棱镜的光程差明显依赖于光波长,根据拟合结果它们的关系可以用三阶多项式来表述.本结果为偏振型空间调制干涉光谱仪的设计和应用提供了理论依据.
干涉光谱仪 光程差 色散 Wollaston棱镜
1 辽宁石油化工大学,理学院,辽宁,抚顺,113001
2 大连理工大学物理系,辽宁,大连,116024
根据Sellmeir方程的系数在Lorentz模型中的意义所表明的数量关系,将该方程简化.对实验数据作适当的组合和变量替换,将修正的Sellmeir方程展开成多项式对实验数据进行拟合.根据对误差曲线的分析以及有关系数在Lorentz模型中作用,对该系数作进一步优化,最后确定修正的Sellmeir方程系数.得到在近紫外和近红外光谱区,方解石的修正的Sellmeir方程的系数分别为别为 Ao=2.6926,Bo=0.0192,Co=0.0195,Do=0.0143;和Ae=2.1846,Be=0.0085,Ce=.0143,De=0.0023,拟合结果的误差平方和分别为1.13×10-7和1.72×10-8.本结果可在计算方解石色散特性时使用,本方法可在拟合其它材料的色散方程时使用.
色散方程 拟合 优化 方解石
1 辽宁石油化工大学 理学院，辽宁 抚顺 113001
2 大连理工大学 物理系，大连 116024
对偏振器特性的分析表明，当光斜入射时，振动方向与偏振器透光轴不平行的光也能通过偏振器，只要该方向与系统光轴与透光轴构成的平面平行。提出了透光平面的概念。利用欧拉角表示光波坐标系和偏振器坐标系之间的变换，得到透过偏振器后偏振光的振动方向及其大小的数学表述，给出了简化表达式及其使用条件。表达式具有一般性，可以直接使用。
物理光学 偏振器 斜入射 透光平面 透射偏振分量 physical optics polarimeter slating ray transmission plane passed component
1 辽宁石油化工大学 理学院，辽宁 抚顺 113001
2 大连理工大学 物理系，辽宁 大连 116024
给出了洛匈棱镜正、反向使用时分束角的精确表达式。从理论上证明，对任意合理的结构角及主折射率值来说，洛匈棱镜反向使用时的分束角小于正向使用时的分束角。研究了在锥光入射条件下洛匈棱镜中的e光和o光的传播方向、折射率、主平面、偏振方向等问题。证明了洛匈棱镜正向使用时第二块晶体中无偏折的光波只含有o光，参考圆圆周上各点光波的主平面相互平行，通过一个检偏器后可以实现消光；洛匈棱镜反向使用时，第二块晶体无偏折的光波同时包含了o光和e光，参考圆圆周上各点光波的主平面沿参考圆的径向，e光和o光的偏振方向分别沿径向和垂直于径向，通过检偏器后形成锥光干涉现象，不能消光。
物理光学 消光比 双折射 洛匈棱镜 分束角 锥光干涉 physical optics extinction ratio birefringence Rochan prism separation angle conoscopic interference
1 辽宁石油化工大学 理学院，抚顺 113001
2 大连理工大学 物理系，大连 116024
根据广泛使用的双折射材料的性质以及滤波器入射角有限的特点，讨论了晶体中o光和e光的关系；根据光的折射定律，将光在晶体表面的折射效果表述为输入、输出折射率矩阵；建立了从入射面坐标系到晶体本征坐标系的坐标变换矩阵；推出了简化的扩展琼斯矩阵。整个过程物理思想清楚，每个矩阵表示的物理意义直观、明确，得到的结果简单，计算量小。用于Solc滤波器消光比的研究，给出了在任意入射角下计算多块晶片Solc滤波器传输特性的一般表达式，对Solc滤波器锥光干涉图作了数值模拟。适用于计算各种类型双折射滤波器的离轴消光比。
物理光学 离轴消光比 矩阵 简化的扩展琼斯矩阵 双折射滤波器 physical optics off-axes extinction ratio matrix simplified extended Jones matrix birefringent filter
1 辽宁石油化工大学理学院,辽宁,抚顺,113001
2 大连理工大学物理系,辽宁,大连,116024
为了更准确地描述双折射波片的特性,提出了取消普遍采用的传统相位差表达式中所包含的近似假设的思想.从晶体双折射的性质出发,结合双折射波片的结构特点,将e光波法线在波片中的折射角和折射率用入射角及晶体的参量表示出来,推导出e光波法线与o光波法线间相位差更准确的表达式.为了研究偏振光之间干涉的需要,推导出光线间相位差的精确表达式,以准确表述光线的路径,特别是晶片外的路径.更精确的相位差表述为更准确地分析双折射波片的特性提供了极大的方便.
双折射波片 相位差 单轴晶体 物理光学
提出采用特征矩阵的方法研究全息反射镜(HM)的特性.在矩阵建立过程中考虑了介质折射率是连续变化的,并且根据全息介质的特性采用小波数近似,同时充分利用了光栅结构的周期性特点.该方法模型简单,物理意义直观、明确, 并且只要增加细分层数值,或将幂级数展开到波数k的更高阶次,就可以提高计算精度.该方法不受"近布拉格入射"条件的限制,光栅周围的不同介质只要附加相应的特性矩阵就可以解决.对不同厚度、不同折射率调制度的全息光栅的反射率、角度选择性以及波长选择性给出了数值模拟.
光电子学 全息反射镜 特征矩阵 全息光栅 衍射特性
1 辽宁石油化工大学理学院,抚顺113001
2 大连理工大学物理系,大连116024
对双Wollaston棱镜中光波的传播特性进行了细致和深入的分析,给出了棱镜中生成的两束光光程差的具体表达式,为偏振型空间调制干涉光谱仪的设计和应用提供了理论依据.在不同切割角条件下,对光程差与入射角的关系进行了计算机模拟.模拟结果表明光程差和入射角的关系具有较好的线性,切割角越大的线性越好.但是切割角大,光容易从棱镜侧面逸出.选择必要的切割角、合适的入射点和恰当的入射角范围是设计双Wollaston棱镜型干涉光谱仪必须考虑的问题.
应用光学 干涉光谱仪 光程差 Wollaston棱镜 双折射 applied optics interference spectroscopy optical path difference Wollaston prism birefraction
对用预置狭缝法和带平面反射镜的预置狭缝法制作的彩虹全息图的视角问题作了详细的讨论。提出了既可以保证能量利用率,又可以进一步扩大再现视角的简单方法——斜放平面反射镜的预置狭缝法。对平面镜的最佳位置及所能具有的最大视角进行了分析和讨论,给出了相应的计算公式。讨论了上述几种方法的使用条件及所受限制,并比较了在某些情况下各自的最大视角。另外定义了有效再现狭缝的概念,以区别于通常的再现狭缝。
彩虹全息图 主全息图 狭缝 视角 亮度
