本文33Σ+1以为中间激发态, 通过扫描光缔合光的频率得到了33Σ+1的不同振动态光谱。研究发现利用短程光缔合制备的超冷基态85Rb133mCs分子产率在33Σ+1(v=3)处较其他振动态更大, 33Σ+1(v=3)转动常数较邻近的振动态有明显变化且与23Π0－(v=14)的能量接近, 这些特征显示了这两个振动态的共振耦合特性。优化光缔合光的功率和光电离光的能量后, 我们得到X1Σ+(v=0)最低振动态超冷85Rb133Cs分子的产率为1.5×104/s。在考虑了分子波函数的宇称和跃迁选择定则后, 我们发现33Σ+1(v=3,J=1)存在单步自发辐射制备超冷基态85Rb133Cs分子的通道, 采用该通道可实现原子-分子相干转移直接制备超冷基态分子。

针对人们对特种光纤的不断增长需求，介绍了基于多谐振耦合机理的异质包层(HC)结构全固光子带隙光纤(AS-PBGF)的工作原理，以及该种结构光纤在实现大模场面积、单模运转和低弯曲损耗等特性的优势。从无源光纤和有源光纤角度分类，着重总结并分析了近些年国际上相关课题组对此种结构光纤的研究报道与进展。最后，展望了基于多谐振耦合机理的HC结构AS-PBGF的应用方向。

基于光子晶体谐振腔优越的选频特性,设计了一种八波长光子晶体波分复用器。利用平面波展开法得到了特定晶格排列和半径下光子晶体的能带结构,采用时域有限差分法分析了微腔耦合频率的变化规律,得出环形谐振器和微腔之间的共振耦合特性。该器件主要由4个光子晶体环形腔和8个尺寸不同的微腔组成,实现了1.37,1.39,1.42,1.44,1.50,1.51,1.53,1.55 μm等8个波长的波分解复用。结果表明,只通过调节微腔中心柱和外围介质柱的半径,就可以使8个波长从特定端口输出,且输出效率都可以达到97%以上。所设计的器件尺寸为23 μm×18 μm,具有物理尺寸小、耦合效率高等优点,在集成光学领域具有潜在的应用前景。

研究了非共振耗散二能级双原子与双单模腔耦合系统发射光谱的性质。探讨了原子和腔场之间的失谐、腔场衰减率及原子失相对该系统发射光谱的影响。结果表明, 体系的腔场谱呈现出三重峰结构, 原子发射谱呈现出二重峰结构。非共振情况时, 腔场谱和原子发射谱的图像皆为非对称图像。在原子与腔场失谐时, 与共振情况相比, 峰位发生了明显的漂移, 且中峰明显增大。增大腔场与原子的失谐, 会引起边峰向低频段漂移, 并改变其光谱强度；增大原子与腔场的失谐, 可以使光谱整体向低频段漂移, 并改变其所有峰的光谱强度。随着腔场衰减率的增大, 共振情况下, 会导致边峰的强度减小；失谐情况下, 会导致所有峰的强度均减小。随着原子失相的增大, 共振或失谐情况下, 会使光谱所有峰的强度均减小。

利用光子晶体环形腔缺陷模与线缺陷波导之间的共振耦合原理,设计了一种由主波导、环形腔和60°弯波导组成的四通道二维三角晶格光子晶体解波分复用系统.通过平面波展开法计算线缺陷波导的能带结构;利用时域有限差分法(FTDT)计算了不同频率的光波在该系统中的传输特性.最后,分析了影响输出效率和品质因子的因素并对该系统进行了改进.分析表明:改变环形腔内介质柱的半径可调节谐振频率,而在主波导末端增加反射介质柱以及改变耦合区域中介质柱的形状可提高各通道的谐振频率光波的透射率.计算结果显示:该系统较好地实现了4个波长的解波分复用,透射率均达90%以上.另外,该系统结构简单,便于加工制造,且体积小,有利于大规模集成.

采用非相干泵浦、受激辐射和纯退相干的量子主方程研究了量子点腔耦合系统，得出腔与量子点发射光谱解析解.理论分析显示，在非谐振耦合系统中纯退相干能使腔发射谱产生明显的移位效应，从而可以解释“非谐振耦合腔有效发射”效应.为了进一步研究纯退相干在量子点腔耦合系统上的应用，引入了系统有效耦合率和单光子源效率，并通过比较有效耦合率与腔耗散定义出好腔与坏腔机制.选取两组依据实验数据作为参量，在共振与失谐时研究了纯退相干对系统有效耦合率和单光子源效率的影响.结果表明：纯退相干可提高失谐系统有效耦合率与单光子源效率，从而可能使坏腔转变为好腔；两组参量中有较大耦合效率一组在一定范围内满足好腔机制，其单光子源效率明显优于另一组.在非谐振耦合系统比较了好腔机制与坏腔机制的激光，好腔机制是实现单量子点激光的必要条件；由于非谐振耦合系统Fano因子无最大值出现，从而该系统可能无激光阈值.

用二维程序SUPERFISH 和三维程序MAFIA对射频四极加速器进行了计算机模拟.通过模拟,确定了射频四极加速器中工作模的射频电场的分布, 完成了射频四极加速器的耦合单元、调谐块和起始单元的设计.设计耦合单元必须使射频四极加速对干扰不敏感.对设计的方案进行了讨论和分析.