1 西南交通大学 物理科学与技术学院 四川 成都 610000
2 西南交通大学 物理科学与技术学院 四川 成都 610000
利用量子S-矩阵理论, 研究了光电子末动量沿着强激光场的极化方向, 以及与场方向存在一定夹角时, He原子高阶阈上电离光电子能谱的类共振增强结构。研究发现: 光电子末动量不论是沿着场的极化方向还是与场的极化方向存在一定夹角时, 均会出现类共振增强结构, 且该结构出现的光强满足通道关闭(channel closing, CC)条件, 从而证实了空间类共振增强结构的通道关闭机制。同时, 结果表明在光强一定时, 随着光电子出射角度的不断增加, 类共振增强结构会逐渐向低能量方向移动; 而当光电子出射角度不变时, 随着光强的不断增加, 类共振增强和抑制现象会交替出现在光电子能谱中, 造成这些现象的可能原因是返回次数不同的量子轨道之间的相干叠加。进一步分析发现, 在光电子末动量与场的极化方向存在一定夹角时, 也会出现类似于沿着场方向的type-i和type-ii两种类共振增强结构。
强激光场 阈上电离 类共振增强 strong laser field above-threshold ionization resonance-like enhancement 量子光学学报
2023, 29(3): 030501
华东师范大学精密光谱科学与技术国家重点实验室, 上海 200241
在非微扰理论框架内,研究了在线偏振高频强激光场中具有σg和σu对称性的Kramers-Henneberger(KH)氢原子的本征态。该理论预测,在高频极限下,电子结构由一个包含“缀饰”库仑势且与时间无关的薛定谔方程决定。采用一组全新的基组来求解该结构方程,并且将计算结果与已有研究结果进行了比较。对于低能级本征态,尤其是基态(1s),所提方法的计算结果是精确的。但对于激发态,只有当激光强度较高时,所提方法的计算结果才是精确的。另外,还研究了KH氢原子的本征态结构。当激光强度很高时,除了低能级本征态呈现出“二分”结构之外,高能级本征态还呈现出“多分”结构。
光学学报
2021, 41(17): 1727001
1 西北师范大学物理与电子工程学院, 甘肃 兰州 730070
2 西北民族大学实验中心, 甘肃 兰州 730030
基于精确的角动量依赖的模型势,提出了利用激光脉冲驱动He原子产生布居数可控的基态与较低激发态的制备方案。通过数值求解三维含时薛定谔方程得到了相应的波长、峰值强度和脉宽激光参数。数值模拟结果表明,对于2s、2p、3p激发态,激光脉冲结束时的布居数均可达到100%。而对于3s和3d态,由于它们之间的能级差较小,且存在一定的电离几率,布居数最高仅到80%和86%。
原子与分子物理学 He原子 低激发态 强激光场 原子布居数
1 华东师范大学 物理系 理论物理研究所, 精密光谱科学和技术国家重点实验室, 上海 200241
2 中国工程物理研究院 流体物理研究所, 冲击波与爆轰物理重点实验室, 四川 绵阳 621900
通过求解狄拉克方程，对强激光场下真空极化问题进行了研究。理论计算结果表明：在仅随时间变化的电场下，要激发狄拉克海中负能级的电子，需要两个阈值条件，即激光场的电场强度大于等于1016 V/cm和激光场的持续时间大于等于10-21 s。前者主要保证负能态电子有足够的能量跃迁到正能态，后者主要是保证电子在跃迁过程中动量亏损得以补偿。
真空极化 强激光场 正负电子对 狄拉克模型 Schwinger机制 vacuum polarization strong laser field electron-positron pair Dirac model Schwinger mechanism
中国科学院上海光学精密机械研究所强光光学开放研究实验室, 上海 201800
工作介质进行的高次谐波实验的初步结果。研究了激光能量和气体密度对高次谐波的影响,目前得到的最高次谐波为25次,相应波长为31.4 nm。深入的实验研究正在进行之中。
高次谐波辐射 强激光场 X射线源
总结了近几年来超短脉冲强激光场高次谐波实验及理论方面的工作，讨论了高次谐波的重要意义及可能应用，展望了强场谐波理论及实验方面进展及可行性方案。
高次谐波 超短脉冲 强激光场
