武汉大学物理科学与技术学院, 湖北 武汉 430072
采用拟谱法和劈裂算符法，数值模拟了脉冲激光场与氢原子系统相互作用液化过程。当输入激光场为正弦波形式时，氢原子电子的拉比振荡波形为正弦波; 当输入激光场为调幅场时，其拉比振荡波形为方波，但 存在较严重的布居泄露;当对氢原子外加限制势时，在保证拉比振荡为方波的前提下，可以通过降低激光场的强度来减少布居泄露， 达到完全布居传输的目的。
量子光学 布居囚禁 拟谱分裂算符法 布居传输 quantum optics population trapping splitting-operator spectral method population transfer
华南师范大学信息光电子科技学院光子信息技术实验室, 广东 广州 510006
通过使用场正交算符，而不是传统的玻色算符，研究了非阿贝尔腔量子电动力学(QED)模型中原子和偏振光场的相互作用。讨论了初始双模偏振光场对于原子布居数反转以及偏振光场的压缩特性的影响。结果表明，原子布居数反转的演化不仅与偏振椭圆的相位角有关，也与偏振椭圆的椭率角有关；只有当偏振椭圆是右旋圆偏振光时，原子布居数反转随时间的演化基本不变，趋近于初始值0，而当偏振椭圆是左旋圆偏振光时，原子布居数反转随时间的演化呈现周期性的崩塌复苏变化。另外，当初始光场是左旋圆偏振光时，光场可以出现周期性的压缩；而当初始光场是右旋圆偏振光时，光场的压缩不会持续出现。
量子光学 双模偏振光场 对称分裂算符 Jahn-Teller模型 压缩
西北师范大学 物理与电子工程学院,甘肃 兰州 730070
采用中红外(MIR)激光和紫外(UV)场所构成的组合场作为产生阿秒脉冲的驱动光源,利用分裂算符方法求解了一维模型氦原子在强激光场中的含时薛定谔方程,获得了由波长为1400 nm和78 nm形成的组合场驱动氦原子产生的高次谐波谱和阿秒脉冲,并通过调节组合场中两束激光的时间延迟,提高一个电子轨道对谐波的贡献,而抑制另一个电子轨道的贡献,得到的单个阿秒脉冲比红外场和紫外场作为驱动源产生的脉冲更短。
非线性光学 中红外激光 分裂算符 高次谐波 阿秒脉冲
1 西北师范大学物理与电子工程学院，甘肃 兰州 730070
2 兰州重离子加速器国家实验室原子核理论中心，甘肃 兰州 730000
利用分裂算符方法数值求解了真实氢原子在强激光场和静电场作用下的含时薛定谔方程，研究了静电场对强激光场中氢原子产生高次谐波的影响。研究表明，静电场加入后，奇次谐波的强度有所降低，并且谐波谱中出现偶次谐波和双平台结构。利用小波变换，观察了高次谐波在不同时刻的发射情况。借助于半经典理论，解释了在静电场作用下高次谐波发生变化的机制。
非线性光学 高次谐波 分裂算符方法 小波变换 强激光场 静电场 nonlinear optics high-order harmonic generation split-operator method wavelet transform intense laser field static electric field
