采用涡流热成像技术, 对铁磁材料近表面微裂纹进行了检测研究。提出了平行激励热传导方式检测近表面微裂纹的检测方法; 数值计算模拟了涡流激励下裂纹处的生热过程, 分析了裂纹处的温度分布及其对检测结果的影响; 采用平行激励方式对含近表面微裂纹的铁磁材料进行了检测实验, 通过提取试件表面温度分布数据, 获取其变化速率曲线, 实现了对裂纹的检测和识别。结果表明: 涡流热成像平行激励方式能够准确地检测到铁磁材料近表面的微裂纹缺陷; 选择适当的涡流激励时间有助于提高裂纹处与非裂纹处温度对比, 增强检测效果。该方法的研究为近表面微裂纹的检测和定量识别奠定了基础。

作为一种强磁场环境下的新概念动能**，电磁轨道炮利用脉冲电磁力可加速宏观物体到超高速。然而，其导体内脉冲电流分布是不均匀的，严重时会影响轨道炮发射威力或发射可靠性。针对一种薄带状铜导体结构的复杂电磁轨道炮，根据导体内电流分布的邻近效应原理，提出了在铜导带两侧附加了铁护层的均匀电流方法，并建立了物理模型，利用商业软件对该模型进行了数值仿真，仿真分析结果表明：铁护层的加入，大幅提高了铜导体内电流均匀分布程度，提高了铜导体承载电流的能力。

近年来，铁磁材料特别是铁磁性微纳材料在太赫兹波段的研究取得了许多具有重要应用前景的成果。介绍了太赫兹辐射在一些铁磁性微纳材料中的产生，以及一些铁磁性材料与太赫兹波相互作用的研究。其中包括：外加磁场和非磁性纳米涂层对于在Co，Ni等铁磁性微粒中传输的太赫兹脉冲衰减和延迟的影响，铁磁流体中的法拉第旋转，太赫兹脉冲磁场与晶体磁矩的相互作用和一些铁磁性薄膜在太赫兹波段的负折射率。此外，还介绍了两种由人工设计的铁磁性材料构成的磁控太赫兹功能器件。最后，对铁磁材料在太赫兹波段的应用前景进行了展望。

为了达到拦截弹的连续发射、提高拦截效果和加固驱动线圈的目的，提出了一种复合型结构的拦截弹。在建立数学模型时，基于麦克斯韦方程组，对非铁磁材料区域、铁磁材料区域、空间区域等求解区采用矢量磁位和标量磁位来描述3维电磁场，并采用Ansoft有限元分析软件中的MAXWELL3D模块对新型结构拦截弹的电磁场和涡流场分布情况进行了仿真研究。通过对仿真结果的分析发现，使用了铁磁材料的拦截弹具有其它类型电磁发射弹丸所不具备的磁场分布特点：感应层与驱动线圈之间为斥力，屏蔽层与驱动线圈之间为吸力。这使得实现了一体化设计的拦截弹不仅可以满足连续发射的需要，而且还提高了拦截效果，同时对驱动线圈起到了加固作用。

为深入了解负折射率媒质的奇异传输特性，基于斯涅耳折射原理，设计并加工了一种用于测试X波段(8.2~12.4 GHz),以亚铁磁材料为基体,内嵌金属线阵列宏结构的负折射率介质样品折射特性的实验装置。分别测试了楔形石蜡样品和楔形负折射率介质样品在X波段的折射特性,对石蜡样品测试结果的分析证明了该折射特性测试装置的有效性，对负折射率介质样品测试结果的分析证明了合成介质确实具有负折射效应。通过电磁仿真方法，测试了平行板负折射率介质的波束位移特性，进一步证明了该种合成介质的负折射特性。

采用传输矩阵法计算了一维受限反铁磁光子晶体的带结构和透射比。研究结果表明：除来源于结构周期性的光子带隙外, 体系还存在一种频率带隙, 与反铁磁材料的共振性质以及受限尺寸有关。适当调节反铁磁各向异性轴的方向和受限尺寸, 在反铁磁共振频率处可以出现比大块反铁磁材料的带隙宽约15倍的频率带隙。一定条件下, 在大块反铁磁材料带隙的频率区间上, 一些电磁波模式是可以在受限光子晶体中传播的。最后分析了几种典型的透射谱, 与带结构吻合。

利用光学传输矩阵方法,模拟计算了由铁磁材料组成的一维光子晶体的光学传输特性.研究了能带结构随介质层厚度h(O ≤h≤0.5λ0 λ0=1.2×10-6m)变化的规律,并与相同周期结构的普通光子晶体的传输特性进行了比较.结果表明,当O.15λ0＜h＜0.165λ0时,铁磁光子晶体的带隙宽度略小于普通光子晶体的带隙宽度;在h取其他值时铁磁光子晶体的带隙宽度远远大于普通光子晶体的带隙宽度,并且在h=0.25λ0时存在最大值.这种结构的光子晶体通过掺杂有望在多通窄带滤波技术中得到广泛的应用.

用渐近逼近方法分析了巡游电子系统中局域矩之间的有效耦合,在这结果的基础上,确定了耦合特征之间的关系,也就是它的信号、强度、范围和这个系统的电子结构的详细而明确的特征.我们发现耦合振荡为原子间距离的函数,并有确定的周期,且由沿材料晶向自旋向上和自旋向下的费米面的最大维度所决定.耦合的相位和振幅被系统的电子结构、电子自旋向上或自旋向下的费米面的几何特征所约束.至于耦合的范围,在有限温度时它将按指数规律衰减,在T=0 K时预期按1/R3ij衰减.