正入射角锥偏振光的失偏测量与纠偏
1 引 言
角锥棱镜能使任意方向入射的光线,经其三次内部反射后,光线的出射方向与入射方向平行。利用这一特性,将角锥棱镜用作激光器的后腔镜,可以使激光器在较大范围内不失调,譬如免调试固体激光器。但光束在依次进行棱镜内部三次全反射时,偏振面需要偏转一定角度,结果导致失偏,即输出光束与输入的偏振态不同[1]。对于单激光媒质[2]来说,谐振器中光束的失偏会降低其Q值,降低激光器的效率。对于多激光媒质来说,角锥棱镜可用于激光束间的相干合成,提高合成效率,获得高能量密度的强激光,同时要求输出光束不产生失偏,以保证相干合成激光器的高Q品质[3]。因此,如何使得角锥的输入和输出偏振态保持一致,也就是实现“保偏”,成为研制高性能相干合成固体激光器的关键。角锥棱镜共有6种传输路径,对于同一束入射光来说,每条反射路径引起的失偏也不同。实现角锥保偏,可使用折射率为1.22的材料,使得全反射后平行与垂直偏振分量相移相等,但折射率为1.22的材料难以寻找,而且折射率常常随着波长变化,因此保偏难以实现。目前角锥的保偏方式分为镀膜和外加晶片两种。对于镀膜保偏方式,李刚等[4]设计了光学保偏薄膜用于角锥保偏;Lee等[5]利用相控涂层保持S或P输入的偏振态;Kalibjian[6]研究了633~1 550 nm光谱范围内的14种金属镀膜的角锥棱镜的偏振特性;这些保偏方式均需要额外的镀膜工艺。对于外加晶片方式,李建民等[7]利用角锥棱镜入射区域中存在一对正交的本征线偏振光,其被角锥棱镜反射后仍然是该方向线偏振光的原理,研制了折叠式角锥棱镜谐振腔激光器,但该保偏方式只能保持某对特殊的偏振态;彭堂超等[8]使用3片1/4波片实现保偏,但该方案仅能用于线偏振态保偏。本文提出一种利用两个半波片、附加延迟器的角锥纠偏方案,该方案不仅适用于正入射下线偏振的保偏,还可以用于椭圆偏振态保偏。理论和实验证明该方案确实可行。
1 正入射角锥的琼斯矩阵
以
对于沿着
图 2. 用不同基偏振态表示的偏振光和全反射基偏振态示意图
Fig. 2. Polarized light represented by different base polarization vector and total reflection
使用
正入射时光线在角锥内发生三次全反射,全反射角均为54.74º。如
式中:
根据反射旋转与全反射有123、321反射次序下角锥的琼斯矩阵[1]:
文献对于132、231、213和312次序的琼斯矩阵推导繁琐,这四个矩阵可等效为在123、321逆、顺时针反射基础上的变形。值得注意的是,在角锥摆放方式固定后,入射、出射偏振态
对于213反射次序,当入射、出射偏振态
图 3. 213反射次序下与角锥旋转时的坐标系夹角
Fig. 3. Angle of 213 mode and the angle when the corner cube is inclined
于是可得213反射次序下的琼斯矩阵:
同理可得132、231和312对应的琼斯矩阵:
实际角锥的使用中棱BA常不能保证竖直,若角锥倾斜
对于另外5种反射方式对应的修正琼斯矩阵公式,此处不再赘述。
2 正入射角锥时纠偏
偏振器件可用琼斯矩阵表示为
若要使经过多个偏振器件后的出射偏振态与入射偏振态一致,即实现所谓“保偏”,则
由式(3)计算可得,温度为20 ℃时,对于106 4 nm的BK7玻璃材料角锥,折射率
其中
对123反射次序,角锥折射率取1.506 55时,琼斯矩阵的特征向量是复矢量,但是对应的虚数部分都很小。于是,计算123反射次序下折射率从1至11变化的角锥材料对应的每对特征向量的6个系数值,结果如
图 4. 123反射次序下折射率为1~11时对应的本征矢量
Fig. 4. Value of the eigenvector in the 123 mode when the refractive index ranges from 1 to 11
根据线性代数可知矩阵左右乘以特征向量矩阵,可得到主对角线为特征值、次对角线为0的矩阵。对于123反射方式,忽略虚数部分的特征向量对可记为矩阵形式,此外由于忽略了虚数部分还需要对琼斯矩阵进行规范化:
于是
若想实现“保偏”,即式(11)成立,仅需对式(14)点乘
式(15)为123次序保偏公式,复数常数项可忽略,此外交换特征向量对的位置后也可以得到另一种形式,不再赘述。
对于旋转角为
与式(13)形式完全相同,可解得
对于光轴方向水平的相位延迟器,对应的琼斯矩阵为
与
则保偏公式[式(15)]还可记为
这说明在123逆时针角锥反射次序下,在入射和出射光束路径上放置夹角为
同理,可得321顺时针反射次序的保偏公式:
对于另外4种反射方式的保偏,由式(1)、(5)和(19)可得213方式的保偏公式:
同理可得231、132和312模式对应的保偏公式:
实际角锥摆放时不能保证棱BA竖直,分析
同理得另外5种反射方式下角锥倾斜时的保偏公式。
3 实验验证
角锥采用实棱
图 5. 实验装置(虚线框内对应保偏外加波片)
Fig. 5. Experimental setup (correction wave plate inside the dotted box)
对BK7玻璃材料角锥,使用中心波长1 064 nm的光纤激光器作为光源,采用NewPort公司生产的压电旋转电机AG-PR100旋转1/4波片和偏振片改变偏振态,其旋转精度为1"(5 µrad)。用Thorlabs公司生产的偏振态测量仪PAX 1000分别测量顺、逆反射方式下无保偏时入射角周期变化的线偏振态的出射结果,以及采用半波片与延迟器保偏的结果。实验装置原理如
图 6. 未纠偏时理论与实验Stokes参数
Fig. 6. Theoretical and experimental Stokes parameters without correction
纠偏前后的结果如
图 7. 纠偏前后修正的132和231反射次序下的椭圆率和方向角
Fig. 7. Ellipticity and azimuth of the modified 132/231 path before/after correction
4 结 论
本文利用角锥琼斯矩阵对应的实特征向量,给出一种外加晶片的角锥纠偏方案。利用旋转公式,给出倾斜角度下角锥的琼斯矩阵,同时证明对任意倾斜摆放角度的角锥,均可使用半波片和延迟器,实现所有反射次序下正入射角锥保偏。该方式依赖于折射率,因此可适用于较宽波长范围内的纠偏,与传统方式只能对线偏振态保偏相比,该方式可用于椭圆偏振光的保偏。这种纠偏方式为实现高性能偏振态保持的角锥腔固体激光器提供了参考。
[4] 李刚, 孙连春, 于兆波. 光学薄膜中的偏振效应[J]. 光学 精密工程, 2003, 11(6): 647-651.
[5] LEE H. Optical thin films on polarization preserving cube cner retreflects[C]Proceedings of SPIE, Advances in Optical Thin Films III. Glasgow, Scotl, United Kingdom: SPIE, 2008, 7101: 710112.
[6] KALIBJIAN R. Polarization preserving corner cubes[J]. Optics & Laser Technology, 2012, 44(1): 239-246.
[7] 李建民, 叶一东, 廖原. 折叠式角锥棱镜谐振腔的偏振特性理论与实验研究[J]. 强激光与粒子束, 2010, 22(7): 1495-1499.
[8] 彭堂超, 郭良贤, 张鑫, 等. 保偏型角锥棱镜: CN105182457A[P]. 20151223.
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任远, 黄春晖. 正入射角锥偏振光的失偏测量与纠偏[J]. 光学仪器, 2019, 41(5): 17. Yuan REN, Chunhui HUANG. Depolarization measurement and correction of polarized light normally incident on the corner cube[J]. Optical Instruments, 2019, 41(5): 17.