计算全息再现像放缩技术 下载: 974次
1 引言
继1947年英国物理学家Gabor发明全息术后,这一技术便吸引了众多科研工作者的关注。经过几十年的发展,基于空间光调制器(SLM)的计算全息(CGH)技术日渐成熟,逐渐成为全息技术研究的主流[1]。如今,CGH已经应用于科学技术的诸多方面,其中全息三维显示和全息光刻被认为是具有巨大潜力的技术,将成为下一代三维显示和光刻机的核心技术。三维显示往往希望得到大尺寸、大视场和真三维的投影效果,由此获得更好的视觉体验;而光刻技术则要求得到分辨能力更高、刻蚀速度更快的投影系统,以提高光刻的质量和效率。CGH三维显示技术真三维的显示特性为下一代三维显示提供了一条极其诱人的技术路线,但其再现像尺寸过小一直是全息三维显示的一个瓶颈。另外,CGH给光刻技术提供了一种可行的并行处理方案,可以极大地提高光刻的效率。然而,受SLM及全息掩模板制作工艺的限制,全息再现像无法获得足够小的尺寸以应用到更高精度的光刻技术中[2]。由此,CGH再现像的放缩技术就显得尤为重要。
当前实现CGH再现像的放缩主要有两种方式[3]。一种是通过球面光波再现全息图或者直接在全息图上附加透镜相位因子。这种处理方式使得放缩比例与衍射距离有关,从而会改变复现距离,不能实现在某一特定距离处的任意比例放缩,直接影响到全息技术在显示及光刻中的应用。另外,球面光波照明方法要求对光源做相应的处理,需要附加相应的光学系统,增加了系统的复杂性,同时增加了成本。本文提到的方法只是对相息图做相应的修改,且照明光采用恒定的平行平面光,得到的整体再现光路简单,又再现时不需调节光路,成本低。另一种是通过附加后端光学系统实现。附加的光学系统增加了再现光路的复杂性,且在再现时应精密调节各光学元件,并会引入新的光阑,从而会对全息光刻投影的分辨能力造成影响。中国科学院光电研究院王皓等[4]提出一种利用傅里叶变换的相似性定理对再现像进行放大的技术。该算法的实质是在迭代过程中放大原物光波的空间频率,在算法的每次迭代过程中都需附加乘除运算,增加了全息图的计算耗时;另外,单纯地放大原物体的空间频率并不会扩大照明光束的照明范围,从而导致在放大放缩比例时再现像边缘不清晰,限制了放缩比例的选择。
为了实现在设定距离处再现像任意比例的放缩,且不增加再现光学系统的复杂性,本文提出了一种基于应用光学中物像关系原理的算法,通过在全息图上附加透镜相位并恰当设定衍射距离,对再现像二次成像,实现再现像的放缩,可有效避免放大比例过大导致的照明不均匀等问题。
2 全息再现像放缩原理
2.1 Gerchberg-Saxton (G-S)迭代算法
采用G-S迭代算法计算全息图,其中采用角谱算法计算菲涅耳衍射积分[5-6],即
式中
从
2.2 二次成像法实现再现像放大
由2.1节的讨论可知,采用G-S算法计算全息图时,衍射距离可以根据需要被设定为任意值;根据计算菲涅耳衍射积分的角谱算法的相关理论可以知
道,在用平面平行光照射时,无论衍射距离取什么值,在再现位置处得到的像部是大小相等的。如果在得到的全息图上附加一个透镜相位因子[9],即
式中
此时再现像的放缩比例为
以上所述为目前主要的CGH再现像的放缩算法。容易看出,如果想实现再现像某一比例的放缩,则再现距离也会按照同样的比例放大缩小,而在实际的全息投影中并不希望再现距离也随之改变,即希望
根据(5)式,在程序中设定合适的
另外,如果对未附加透镜相位因子的全息图取共轭,采用相同的平面平行光照射,则会在原再现像的相反方向且衍射距离相同处成一相同大小的虚像,之后通过附加透镜相位因子对这一虚像进行二次成像,实现在任一再现距离处对再现像任意比例的放缩,获得的再现像为一倒立像。实像二次成像
放大与虚像二次成像放大的差别在于附加透镜相位因子的焦距正负性相反,二者分别对入射光束具有会聚和发散作用,合理选择这两种放缩方法将会对成像效果有所改善。
3 实验结果与分析
搭建了基于硅基液晶(LCOS)纯相位SLM的CGH再现光路,如
实验首先采用传统G-S迭代算法在不附加透镜相位因子的条件下计算了一张黑白同心圆环的全息图,图像大小为1000 pixel×1000 pixel,衍射再现距离
图 3. 图像记录与再现。(a)原图;(b)全息图;(c)数值再现像;(d)光学再现像
Fig. 3. Image recording and reconstruction. (a) Original image; (b) hologram; (c) numerical reconstruction image;(d) optical reconstructed image
在此基础上,根据2.2节的理论分别计算上述图形在原再现位置处放缩比例分别取0.5、2和3时所对应的全息图。根据(5)式,已知
图 4. 光学再现像。放缩比例取(a) 0.5、(b) 2和(c) 3的再现像;(d)原图
Fig. 4. Optical reconstructed images. Optical reconstructed images with zoom factors of (a) 0.5, (b) 2 and (c) 3; (d) original image
再采用2.2节中提到的实像二次成像放大法和虚像二次成像放大法分别计算并再现一张灰度图像的2倍和4倍放大全息图。采用实像放大法时,取
图 5. 原图和再现像。(a)原图;(b)数值再现像;(c) 2倍实像放大再现像;(d) 2倍虚像放大再现像;(e) 4倍实像放大再现像;(f) 4倍虚像放大再现像
Fig. 5. Original image and reconstructed images. (a) Original image; (b) numerical reconstruction image;reconstructed images of (c) real and (d) virtual image with the zoom factor of 2; reconstructed image of (e) real and (f) virtual image with the zoom factor of 4
实像放大法附加的透镜相位因子的焦距为负,其相当于一个发散透镜,对整体再现光束具有发散作用;虚像放大法附加的透镜相位因子的焦距为正,其相当于一个会聚透镜,对整体再现光束具有会聚作用。从
另外,若想使再现像缩小,或者成像区域只占屏幕中间很小的一块区域,则希望光能充分会聚于成像区域以提高图像亮度,此时可附加会聚透镜相位因子。合理选择实像放缩法或者虚像放缩法可使照明光束的能量得到充分利用,同时避免再现像放大时边缘处成像不清晰等问题,提升成像的质量。
4 结论
基于G-S迭代算法,给出了一种计算全息再现像的放缩算法,实现在某一特定衍射距离上对再现像任意比例的放缩,算法避免了在再现光路中附加复杂的光学系统,以及由放大比例过大导致的照明不均匀等问题。然而,再现像中由SLM的像素结构导致的高阶衍射像会与成像部分重叠,造成成像不清晰。
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