1 安徽大学现代实验技术中心和物理与材料科学学院, 合肥 230039
2 南京大学国体微结构物理实验室和现代分析中心, 南京 210093
本文对粒径为25~75 nm的钛酸铋纳米晶在-190 ℃温度的低温拉曼光谱进行了研究, 结果表明, 在钛酸铋纳米晶中, 除了存在已知的尺寸驱动的铁电正交-顺电四方的结构相变外, 还存在尺寸驱动的细微的单斜-正交的结构相变。
钛酸铋纳米晶 低温拉曼光谱 相变 Bi4Ti3O12 nanocrystals low-temperature Raman phase transition
1 安徽大学现代实验技术中心和物理与材料科学学院, 合肥230039
2 南京大学国体微结构物理实验室和现代分析中心, 南京210093
本文通过对二氧化钛纳米晶在-190 ℃温度的低温拉曼光谱的研究, 得到了在二氧化钛纳米晶聚集体中, 可以发生锐钛矿到板钛矿然后到金红石和/或直接到金红石的相变；也可发生板钛矿到锐钛矿然后到金红石和/或直接到金红石的相变。
二氧化钛纳米晶 低温拉曼光谱 相变 TiO2 nanocrystals low-temperature Raman phase transition
1 南京大学固体微结构物理实验室和现代分析中心,南京,210093
2 安徽大学现代实验技术中心和物理与材料科学学院,合肥,230039
本文通过对粒径为2.2-25.5nm的锐钛矿二氧化钛超细纳米晶在83-293 K温度范围内的变温拉曼光谱的研究,得到了三声子互作用对拉曼频率和线宽的贡献随粒径的变化关系.结果表明锐钛矿二氧化钛超细纳米晶的三声子相互作用随粒径减小而加强.
二氧化钛超细纳米晶 尺寸效应 三声子互作用 拉曼光谱
1 南京大学固体微结构物理实验室和现代分析中心,南京,210093
2 南京大学化学化工学院,南京,210093
3 南京大学固体微结构物理实验?液拖执治鲋行?南京,210093
采用改进熔盐法经一步反应合成了直径50-80nm,长度为1-5μm的单晶PbTiO3纳米棒.纳米棒沿(100)晶向生长,其形成可以用Ostwald成熟机制来解释.PbTiO3纳米棒晶格结构为四方(a=b=3.926(A), c=3.963(A)),与单晶相比四方性明显下降.通过变温拉曼测试发现其铁电-顺电相变温度为440℃,低于单晶(490℃).相变过程中"软模"E(1TO)的软化行为(从67 cm-1到 56 cm-1)比单晶显著减弱,表明钛酸铅纳米棒中铁电性的弱化.
钛酸铅单晶纳米棒 生长机制 声子特性
南京大学固体微结构物理实验室和现代分析中心,南京,210093
用表面限制剂对水热法生成的前驱物加以限制生长的方法成功制备了氧化锡纳米线结构,TEM和HRTEM 的结果表明该纳米线由沿[001]方向生长的氧化锡单晶组成,纳米线直径在5-10纳米、长度100-500纳米.利用拉曼光谱和发光光谱对其生长过程和发光现象进行了详细的研究,结果表明,细长的氧化锡纳米线出现356、515、691 cm-1新的拉曼振动模以及600 nm较强的光致发光.
氧化锡纳米线 拉曼光谱 光致发光光谱
南京大学固体微结构物理实验室和现代分析中心,南京,210093
熔盐法对sol-gel法生成的前驱物处理合成新颖的叶片状的氧化锌纳米结构,TEM照片显示其长度300-500nm,宽度为50-80nm,两头尖端约呈25°夹角,形状基本沿中轴呈中心对称.其生长过程进行了研究:弯曲了的ZnO纳米棒闭合形成框架结构,框架内沿中轴方向并排生长的ZnO纳米线填满框架内的空隙形成叶片状的氧化锌纳米结构.Raman谱测量发现该结构是晶化的六角相氧化锌.对叶片状的氧化锌的声子限制效应进行了研究,并与纳米颗粒氧化锌予以比较.435cm-1 的E2峰的Fano不对称具有正的Fano耦合系数.发现在585nm处出现光致发光峰,归于ZnO纳米结构中氧缺陷的作用.
氧化锌叶片状纳米晶 结构特性 拉曼光谱 光致发光光谱
南京大学固体微结构物理国家重点实验室和南京大学物理系, 南京 210008
本文研究了掺钕钽酸锂晶体背散射几何组态下的喇曼光谱，与纯钽酸锂晶体的喇曼光谱相比，发现喇曼谱中不仅有E(LO+TO)模向A1(TO)模的转变，而且还有新振动模的出现和部分振动模强度的变化，本文用光折变理论结合掺杂后晶体微观结构的改变对实验结果作了分析和探讨.
喇曼光谱 掺钕钽酸锂晶体
