1 枣庄学院光电工程学院, 山东 枣庄 277160
2 天津大学精密仪器与光电工程学院, 天津 300072
基于产生负介电常数的周期性金属线单元结构,利用平行金属双柱设计了具有双负通带的两种太赫兹波段二维左手材料。应用时域有限积分算法研究了二维左手材料的传输特性,仿真结果表明，在0.76 THz附近，平行金属双柱的表面电荷振荡与反向平行电流引发了电磁谐振，出现良好的负折射效应。 在0.75~0.78 THz之间同时具有负等效磁导率和负等效介电常数, 双负通带带宽约为0.03 THz。进一步研究了金属双柱间距、长度及基板厚度等结构参数对双负通带带宽的影响。研究结果为太赫兹波段左手材料的设计和研制提供了参考。
材料 光电子学 太赫兹波 左手材料 金属双柱 传输特性
枣庄学院物理与电子工程系, 山东 枣庄 277160
根据Mie散射理论和低浓度近似，对金属氧化物构成的反蛋白石光子晶体的光子定域化区进行了研究。结果发现，该光子晶体 在14~18 μm区域出现多个光子禁带，讨论了影响定域化参量的各种因素，为实现光子定域化现象提供理论参考。
光子晶体 反蛋白石 光子定域化 Mie散射 photonic crystal reverse opal photonic localization Mie scattering
枣庄学院 物理与电子工程系， 山东 枣庄277160
基于Mie散射理论，对铌酸锂晶粒光散射特性进行了理论分析与数值计算，得到了散射强度分布、偏振度与散射角、散射强度与粒子尺寸参数，以及光学截面与粒子半径的关系。研究表明：前向散射占优势，并随粒子半径的增大而增强；当粒子半径为0.1 μm 左右，散射截面和吸收截面达到最大值。
Mie散射 光学截面 散射强度 铌酸锂 Mie scattering optic section scattering intensity LiNbO3
枣庄学院物理与电子工程系, 山东 枣庄 277160
根据Mie散射理论, 给出了金属粒子的散射、消光和吸收截面以及散射场强度的计算公式, 并数值计算了在λ=r=1 μm时, 金属Au粒子在五种不同的基质中的散射截面和散射光强, 结果表明基质折射率越大散射特性越强。
Mie散射 光学截面 散射强度 Mie scattering Optic section scattering intensity Au particle
1 枣庄学院物理与电子工程系,枣庄,277160
2 通化师范学院物理系,通化,134002
本文根据Mie散射理论和低浓度近似下,对在中红外区高折射率半导体材料AlP等做为散射体的类Opal光子晶体的安德森定域化进行了理论研究,发现在浓度为10%,折射率比值大于3.8,无吸收状态下,此类晶体将出现两个定域化区.同时为此类晶体的定域化研究提供了一个比较理想的处理方法.
安德森定域化 光子晶体 Mie散射 Opal 原子与分子物理学报
2008, 25(1): 165
根据Mie散射理论,对微球腔体结构的光学特性进行了计算,得到了相应的光学截面和发射率光谱,对研究微腔体结构的光学特性提供了理论依据.
光学微腔体 谐振腔 发射率 光学截面 原子与分子物理学报
2007, 24(z1): 25
1 通化师范学院物理系,通化,134002
2 枣庄学院物理与电子工程系,枣庄,277001
基于Mie散射理论研究发现,各种金属在中红外区的的散射行为极为相似,是一种反照率极高但散射效率极低的散射体,数值研究揭示了这类散射体系的光学截面以及散射强度的分布的内在联系.
金属 Mie散射 光学截面 散射强度 原子与分子物理学报
2006, 23(5): 978
在文章[1]的基础上,根据M.L.Aden和A.Kerker的复合微粒子光散射理论计算了汽溶胶大气中复合微粒子模型的光学特性,得到了汽溶胶的散射截面、吸收截面和消光截面以及红外发射率光谱,为研究大气红外传输提供了计算方法.
汽溶胶 复合微粒子 光学截面 红外发射率 Collssol Composite micro-particle Optical cross-section Infrared emissivity spectra 原子与分子物理学报
2003, 20(1): 119
根据Mie散射理论,研究了粒子线度对Mie散射光强的影响,不同性质的粒子,其影响效果不同,在固定入射波长条件下,散射光强随粒子线度呈周期变化,同时发现H2O微粒子散射光强峰峰间距与粒子的线度和波长的关系可简单的表示为Δa=-0.133 3+0.222λ.
Mie散射 光学截面 散射强度 微粒子 Mie scattering Optical cross section scattering intensity Micro-particle 原子与分子物理学报
2002, 19(3): 334
