采用Monte-Carlo方法，对气溶胶凝聚粒子进行了模拟，讨论了凝聚粒子的孔隙特性，分析了空间结构、原始粒子数目对凝聚粒子孔隙率和等效折射率的影响。结合物质的电结构，将气溶胶凝聚粒子离散为一系列偶极子，利用离散偶极子近似方法，数值计算了不同孔隙率气溶胶凝聚粒子的散射、吸收和消光截面各种取向的统计平均值。结果表明，气溶胶凝聚粒子的孔隙率明显取决于其空间形状和所含原始微粒的数目；气溶胶凝聚粒子的等效折射率、吸收、散射和消光截面则随孔隙率的增加而减小。研究结果可为全面理解气溶胶粒子光学特性提供参考；也可为某些涂层材料光学性能的改变提供参考，通过改变涂层材料中凝聚粒子的孔隙率来改变涂层材料的等效折射率，进而改变涂层材料对光的散射和吸收。

基于Mie散射理论，对不同基质中碳化硅材料在反常、正常色散区内的光学截面进行了对比计算与分析。研究表明基质折射率对不同色散区中的光学截面所起的作用完全不同，揭示了入射波长、基质折射率对光学截面影响的内在规律。研究结果为该材料光学特性方面的研究和应用提供了理论参考。

基于Mie散射理论，对铌酸锂晶粒光散射特性进行了理论分析与数值计算，得到了散射强度分布、偏振度与散射角、散射强度与粒子尺寸参数，以及光学截面与粒子半径的关系。研究表明：前向散射占优势，并随粒子半径的增大而增强；当粒子半径为0.1 μm 左右，散射截面和吸收截面达到最大值。

应用Mie散射理论对紫外光下TiO2微粒光散射特性进行了理论分析与数值计算,得到了散射强度分布、偏振度与散射角、散射强度与参数X以及光学截面与粒子半径的关系。结果表明,前向散射强度随着粒子半径的增大而增强;当粒子半径为50 nm左右,散射截面和吸收截面达到最大值。

本文应用Mie散射理论对微球体颗粒光散射的性质进行了理论分析与数值计算, 得到了吸收截面与波长, 散射强度与散射角以及散射强度与参数x的关系。结果表明, 入射波长在300～4800 nm, 粒子的吸收截面都为零; 当λ＞4800 nm, 吸收截面随着粒子半径的增大而增大。

根据Mie散射理论, 给出了金属粒子的散射、消光和吸收截面以及散射场强度的计算公式, 并数值计算了在λ=r=1 μm时, 金属Au粒子在五种不同的基质中的散射截面和散射光强, 结果表明基质折射率越大散射特性越强。

根据Mie散射理论,对微球腔体结构的光学特性进行了计算,得到了相应的光学截面和发射率光谱,对研究微腔体结构的光学特性提供了理论依据.

基于Mie散射理论研究发现,各种金属在中红外区的的散射行为极为相似,是一种反照率极高但散射效率极低的散射体,数值研究揭示了这类散射体系的光学截面以及散射强度的分布的内在联系.

在文章[1]的基础上,根据M.L.Aden和A.Kerker的复合微粒子光散射理论计算了汽溶胶大气中复合微粒子模型的光学特性,得到了汽溶胶的散射截面、吸收截面和消光截面以及红外发射率光谱,为研究大气红外传输提供了计算方法.

根据Mie散射理论,研究了粒子线度对Mie散射光强的影响,不同性质的粒子,其影响效果不同,在固定入射波长条件下,散射光强随粒子线度呈周期变化,同时发现H2O微粒子散射光强峰峰间距与粒子的线度和波长的关系可简单的表示为Δa=-0.133 3+0.222λ.