在气体样品池条件下，研究了Rb(5P_J)+(Ne、N₂)碰撞能量转移过程。对于5P_J与Ne的碰撞，电子态能量仅能转移为Ne原子的平动能。在与N₂的碰撞中，向分子振转态的转移是重要的。调频半导体激光器稍微调离共振线，激发Rb原子至Rb(5P_3／2)态，在不同的Ne或N₂气压下，测量了5P_1／2→5S_1／2与5P_3／2→5S_1／2荧光强度比。利用速率方程分析，可以得到碰撞转移速率系数，对于Ne，5P_3／2→5P_1／2转移速率系数为1．53×10^－12cm³s^－1。对于N₂，由5P_J+Ne和5P_J+N₂二种情况下5P_1／2与5P_3／2荧光的相对强度比，利用最小二乘法确定5P_3／2→5P_1／2转移速率系数为8．83×10¹¹cm³s^－1，5P_J态猝灭速率系数为1．25×10^－10cm³s^－1。对实验结果进行了定性的讨论。

利用激光吸收和荧光方法,测量了Cs(6P)态与He碰撞的精细结构转移和碰撞猝灭截面。Cs原子被激光激发到6P3/2态,将与抽运激光束反向平行的检测激光束调到6PJ→8S1/2的跃迁,测量6PJ激发态的密度及空间分布,由此计算了6PJ→6S的有效辐射率。T=337 K,He密度N在0.5×1018～4×1018 cm-3范围内测量了6P1/2→6S1/2(895 nm)发射的敏化荧光强度I895。N/I895与N有抛物线型的关系,表明6PJ的猝灭是由于与He原子的碰撞产生的,而不是由与Cs基态原子碰撞产生的。由最小二乘法确定的二次多项式的系数得到6P态与He碰撞精细结构转移截面σ3/2→1/2=(1.46±0.51)×10-19 cm2,猝灭截面σD=(2.28±0.80)×10-18 cm2。