1 镇江船艇学院物理系,江苏,镇江,212003
2 江苏大学物理系,江苏,镇江,212013
3 南京师范大学江苏省光电中心实验室,江苏,南京,210097
4 镇江船艇学院数学系,江苏,镇江,212003
由一个正方介质柱和两个圆介质柱构造一个二维正方复式晶格的光子晶体.应用平面波展开的方法研究了光波在其中的传播规律.通过调节介质柱几何尺寸和介电常数,该结构产生了完全光子带隙.
波动光学 光子晶体 二维正方复式晶格 完全光子带隙 wave optics photonic crystal 2D cubic compound lattice absolute band gap
1 镇江船艇学院,物理系,镇江,212003
2 江苏大学,物理系,镇江,212003
3 南京师范大学,江苏省光电中心实验室,南京,210097
为产生光子晶体完全光子带隙,在二维正方晶格的介质柱中心构造一个空气柱孔缺陷,应用平面波展开的方法研究了光波在其中的传播规律,发现在特定的结构参数条件下,该结构产生了完全光子带隙,从而找到了在简单晶格结构条件下实现完全光子带隙的方法.
光子晶体 平面波展开 二维正方复式晶格 光子带隙
1 镇江船艇学院物理系, 镇江 212003
2 江苏大学物理系,镇江 212003
3 南京师范大学江苏省光电中心实验室,南京 210097
用特征矩阵法计算了光波在包含多种掺杂缺陷的一维光子晶体中的传播规律,与不包含缺陷的结构相比较,在禁带中形成缺陷模。缺陷模的位置、数目和强度不仅和缺陷的产生方式有关,还和缺陷位置处的光学厚度及折射率的变化有关。当掺杂缺陷的位置呈等间距时,相应缺陷模也呈等间距排列。随着掺杂缺陷光学厚度的变化,缺陷模的位置、数目也随之变化。保持掺杂缺陷光学厚度不变,掺杂缺陷折射率的变化将会引起缺陷模强度的变化,并存在一个最大值。缺陷模的出现一般使带隙加宽,尤其是掺杂介质的折射率与周期介质的折射率差别较大时更加明显。掺杂空气介质时可使缺陷模的透射率近似为1。
光电子学 波动光学 光子晶体 特征矩阵法 缺陷模
1 南京师范大学江苏省光电中心实验室,210097
2 江苏大学物理系,镇江212003
3 镇江船艇学院基础系,镇江212003
采用传输矩阵的方法研究带缺陷的一维光子晶体 ,缺陷的引入使得原来不透电磁波的禁带中 ,出现了缺陷模 ,计算表明缺陷模的频率与透过率随着不同介电常量、不同几何结构以及掺杂的晶体结构而改变 ,频率位于带隙中的光子受到抑制 ,所以掺杂光子晶体的信道间信号串扰必然受到抑制 ,由此形成无序光子晶体密集波分复用 (DWDM )光通信系统 .
带隙 缺陷模 透射系数 dap of the strip disfigurement model transmission coefficient DWD DWDM
1 镇江船艇学院物理系,镇江,212003
2 南京师范大学江苏省光电中心实验室,南京,210097
3 江苏大学物理系,镇江,212003
用分步傅里叶变换法求解光孤子NLS方程,研究了一阶孤子和高斯准孤子在传输中相互作用和演化规律,发现一阶孤子和高斯准孤子相互作用的结果不仅与脉冲的种类有关,且与它们在传输中的排列方式有关. 当以两个一阶孤子(左右)和一个高斯准孤子(中)的方式混合输入时,3个脉冲发生一次碰撞后便逐渐分离,从而可克服脉冲间的相互干扰.
一阶孤子 高斯准孤子 NLS方程 相互作用
1 南京师范大学江苏省光电中心实验室,南京,210097
2 江苏大学物理系,镇江,212003
用行波法求解了含双光子吸收效应的暗孤子非线性薛定格(NLS)方程,由此孤子解讨论了暗孤子传输特性.
双光子吸收效应 暗孤子 行波法 twophoton absorption dark soliton travelling wave method
1 南京师范大学江苏省光电中心实验室,南京,210097
2 江苏大学物理系,江苏,镇江 212003
利用含时Hartree近似法得到光孤子在含光纤损耗、双光子吸收、三阶色散效应的光纤放大器中传输时的量子非线性薛定谔方程,在一定条件下,有量子态的孤子解,并由此方程讨论了经典和量子效应对孤子在光纤放大器中传输时的影响,由此进一步发现,光场算符的量子力学平均值是一系列修正的经典孤子的叠加.
Hartree近似 量子效应 光孤子 hartree approximation quantum effects soliton
