With the benefits of low latency, wide transmission bandwidth, and large mode field area, hollow-core antiresonant fiber (HC-ARF) has been a research hotspot in the past decade. In this paper, a hollow core step-index antiresonant fiber (HC-SARF), with stepped refractive indices cladding, is proposed and numerically demonstrated with the benefits of loss reduction and bending improvement. Glass-based capillaries with both high (n = 1.45) and low (as low as n = 1.36) refractive indices layers are introduced and formatted in the cladding air holes. Using the finite element method to perform numerical analysis of the designed fiber, results show that at the laser wavelengths of 980 and 1064 nm, the confinement loss is favorably reduced by about 6 dB/km compared with the conventional uniform cladding HCARF. The bending loss, around 15 cm bending radius of this fiber, is also reduced by 2 dB/km. The cladding air hole radius in this fiber is further investigated to optimize the confinement loss and the mode field diameter with single-mode transmission behavior. This proposed HCSARF has great potential in optical fiber transmission and high energy delivery.

采用磁控溅射法，选用LaNi O3作为缓冲层，在硅基片上制备出了0.74Pb(Mg1/3 Nb2/3) O3-0.26PbTiO3弛豫铁电薄膜.研究了沉积温度对薄膜的微结构和光学性能的影响.其中，沉积温度为500 oC时制备的薄膜，不仅具有纯的钙钛矿结构，高度(110)择优取向、致密、无裂纹的形貌、而且具有最大的剩余极化，大小为17.2 μC/cm2.使用柯西模型进行拟合反射谱，分析得到薄膜的折射率和消光系数.在波长为633 nm时，500 oC沉积的薄膜的折射率大小为2.41.另外，薄膜的光学带隙在2.97～3.22 eV范围内.并初步讨论了这些薄膜的光学性能的差异.

LFI方法曾被用来测量大直径光纤的折射率.用一半盛油一半为空气的毛细管代替光纤,并用聚焦的条形光束照射毛细管,空气与油的干涉条纹同时产生.根据空气的条纹可以确定参数b,根据一组已知折射率的标准样品可确定另一参数c,同时可以建立标准液体最外条纹的偏折角与折射率的标准曲线.对于未知折射率的样品,一旦测量出其最外条纹的偏折角,从标准曲线上就可以读出其折射率.实测了一组半透明油的折射率,其结果与阿贝折射仪测量结果接近.

采用光学浮区法生长了钙钛矿结构的YFeO3磁光晶体, 研究了影响晶体质量的关键工艺条件。结果表明, 原料棒的直径、均匀性和致密度直接影响晶体生长过程中熔体的稳定性,从而影响晶体的质量。在适当温度下多次预烧结和反复混料, 并通过最后的烧结可获得纯相、均匀和致密的原料棒; 原料棒直径一般控制在10 mm以内; 3～5 mm/h的生长速度适合晶体生长; 生长结束时缓慢降温和退火处理可抑制YFeO3晶体的开裂。在上述优化的工艺参数下, 成功地生长了Φ10 mm×40 mm的YFeO3晶体, 并测试了YFeO3晶体折射率和消光系数在可见光和近红外波段随波长的变化曲线。YFeO3磁光晶体具有较高的折射率。

本文阐述了正交偏振干涉测量技术的基本原理和实验方法。Fizeau干涉仪的输出激光束经过线偏振镜后变为线偏振光,调整偏振方向让光束的偏振态分别平行于KDP晶体的o轴和e轴,得到两幅干涉图。通过这两幅干涉图的差值得到晶体的折射率分布不均匀性。该检测技术借助可改变输出激光偏振态的大口径干涉仪精确地测量晶体在切割方向上o光折射率和e光折射率的偏差。本文所采取的方法是在大口径干涉仪的小端口放入可改变偏振方向的线偏光镜。本文通过对一批330mm×330mm的大口径KDP晶体的折射率均匀性测量验证了该方法。

通过分析波矢沿任意方向的单轴晶体的折射率,在光轴位于入射面内时,给出了入射光分别为s光和p光的反射率拟合函数。利用改进的反射率扫描仪,测量了CaCO3晶体的s光和p光反射率随入射角变化情况,由理论拟合获得单轴晶体的两个主折射率,分别为no=1.6559和ne=1.4851。这种方法不需要对样品进行加工,其精度达到0.0001。另外,对于晶体光轴未知的情况,采用改进的布儒斯特技术分别测出三个晶体表面的布儒斯特角,由此可以确定光轴的方向。

利用缓冲质子源(苯甲酸中掺入一定量的苯甲酸锂)在Z切LiNbO3基底上制作了质子交换平面光波导,得到了不同掺杂摩尔分数(0.5%,1.0%和1.5%)的缓冲质子源质子交换波导的有效扩散系数及折射率分布。随着质子源中苯甲酸锂的摩尔含量逐渐增加,质子交换的有效扩散系数呈指数衰减,同时波导表面折射率增量线性递减。研究了有效折射率的稳定性特征,并与用纯苯甲酸制作的光波导进行了比较,发现利用缓冲质子源制作的LiNbO3光波导的稳定性明显优于纯苯甲酸制作的光波导。

本文报道了PbBr2晶体折射率主轴的方位和它的主折射率的测量.

首次测量了无孪无畴的KIO3晶体的主折射率和倍频系数.

本文首次报道Nd:MgO:LiNbO3晶体的折射率、位相匹配角及其室温自倍频激光器的测量结果。在26 ℃时,用小型氙灯泵浦,获得了每个脉冲400 μJ的纯绿光输出,阈值小于4.8 J,器件工作温度范围为25 ℃到45 ℃,没有观察到光折变现象。