Ca3(BO3)2是一种可应用于紫外波段的新型受激Raman散射(SRS)晶体, 但对其SRS活性模式的研究还未深入开展。采用密度泛函理论(DFT)计算方法研究了Ca3(BO3)2晶体的Raman光谱,对晶体的所有Raman活性振动模式进行了指认, 确认了晶体的SRS活性模式起源于BO3-3基团的全对称伸缩振动。CaCO3和Ca(NO3)2晶体的SRS活性模式也起源于平面三角基团 (CO2-3 和NO-3)的全对称伸缩振动,但它们的强度远大于Ca3(BO3)2。电子云密度分析的结果显示: Ca3(BO3)2、 CaCO3、Ca(NO3)2 三种晶体的SRS活性模式的强度与BO3-3、CO2-3、NO-3 三种基团的电子共轭效应正相关。 DFT 计算研究的结果表明:硼原子的同位素效应不影响Ca3(BO3)2晶体SRS活性模式的线宽。泵浦激光沿晶轴aH或cH传播时晶体的Raman 散射截面大致相等。

针对惯性约束聚变中激光通过等离子体时, 在光路上激发的受激Raman散射(SRS)与受激Brillouin散射(SBS)过程进行了研究。介绍了用于分析两种不稳定性过程背向散射光谱特征的程序模型, 数值模拟了不同等离子体状态参数条件下的SRS与SBS过程, 讨论了黑腔内等离子体参数条件对两种不稳定性过程及其散射光谱特征的影响, 提出了有益于抑制两种不稳定过程的等离子体参数条件。

文章基于在时域分步法存在衰减、色散走离和受激Raman散射(SRS)效应作用条件下的N信道SRS效应计算模型，使用MATLAB软件进行仿真，通过数据仿真分析了SRS耦合效应对密集波分复用(DWDM)光通信系统质量造成的影响以及输入功率、信道数与SRS耦合效应的关系，对进一步研究SRS效应对DWDM光通信系统性能的影响有着十分重要的意义。

介绍了神光Ⅱ装置激光黑腔靶实验中全孔径背反系统的工作原理, 分析了激光靶耦合背反系统对散射光的收集情况, 发现打靶产生的散射光完全进入背反收光系统, 同时, 8路激光对穿打靶时全孔径背反系统中存在杂散背景光。采用场图感光纸结合滤光片的方式对杂散背景光成分进行了分析, 结果表明, 杂散光的成分为打靶激光倍频过程中剩余的部分二倍频和基频光。在北4路激光注入打靶时, 用南4路全孔径背反系统的能量测量系统对南4路背反系统中的杂散光进行了监测, 显示杂散光对背反系统SRS能量测量的影响约为15%。

采用光学多道谱仪和光学条纹相机耦合，组成时间分辨的Raman散射光谱测量系统，可实现05 nm的光谱分辨和好于10 ps的时间分辨。采用该测量系统，在神光Ⅱ装置上开展了脉宽1 ns、波长351 nm的激光与两种不同尺寸柱腔靶相互作用的物理实验，获得了时间分辨的SRS光谱实验结果。研究表明，SRS光谱在时间上相对于入射激光有一定的延迟，腔靶尺寸减小时，延迟时间随之减小。通过长、短波截止波长分析电子密度方法，计算得出了Ⅰ型和Ⅱ型腔靶SRS散射光最短波长光谱发生的密度区分别为0.069nc和0.027nc。

报道了"神光-Ⅱ"装置上Au大柱腔靶产生的受激Raman散射光谱.通过分析实验条件和测量结果,排除了散射光谱来自增强非相干Thomson散射的可能性,发现用丝化不稳定性与受激Raman散射的耦合能合理解释观测到的Raman光谱.考虑到丝化不稳定性与SRS的耦合,测量到的散射光谱依然能用于密度诊断,其结果与对流SRS理论的计算值相差不到10%.

利用连续波掺Yb双包层光纤激光器为泵浦源,对单模石英光纤中受激Raman散射谱的形成过程进行了实验研究.结果表明,由自发Raman散射向受激Raman散射演化的过程中Stokes谱宽度不断变窄.当Stokes波信号功率较强时,在Raman光谱内部会出现能量红移现象,使Stokes光谱峰值相对于泵浦波的频移量从440 cm-1转化到490 cm-1.

本文对连续波半导体激光器端面抽运的Fabry-Perot腔掺Yb3+双包层光纤激光器的自脉动输出行为进行了研究.发现低Q值腔光纤激光器具有两种形式的自脉动输出,一种是饱和吸收被动调Q产生的自脉冲,另一种是与光纤中的受激Raman散射(SRS)效应相对应的阵发性巨脉冲.通过提高光纤激光器谐振腔的Q值并选择合适的抽运功率,可以有效地减小输出功率的自脉动,获得稳定的连续波激光输出.