1 西安电子科技大学技术物理学院,陕西,西安,710071
2 渭南师范学院物理系,量子光学与光子学研究所,陕西,渭南,714000
利用多模辐射场(简称MRLF)广义非线性不等幂次高次差压缩的一般理论,研究了由2q模相干态与其相反态线性叠加构成的两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)1＞2q的二阶不等幂次高次差压缩(即Nj次幂x压缩)特性.结果发现:该多模叠加态光场在某些条件下呈现Nj次方x压缩效应.
量子光学 多模压缩态 多模叠加态光场 Nj次方x压缩 多模非经典光场 quantum optics multimode squeezed state multimode superposition state light-field Nj-th power X-squeezing multimode nonclassical light-fieldPACC:4250 0365
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 商洛师范专科学校量子光学与量子信息研究所,商洛师范专科学校物理系,商洛,726000
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
4 西北大学现代物理研究所,西安,710069
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)o,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的.利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψ(4)o,eⅢ〉q的等幂次N次方H压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N的乘积为奇数时,若各模初始相位和qj＝1φj、态间叠加几率幅γo、γe以及态间相位差θe-θo等相关参量满足一定的不同条件时,态|Ψ(4)o,eⅢ〉q可分别呈现以下非经典效应:i)等幂次N次方H压缩;ii)"半相干态"效应
四态叠加 多模叠加态光场 多模虚偶相干态 多模虚奇相干态 等幂次N次方H压缩 "半相干态"效应
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
4 西北大学物理学系,西安,710069
5 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态|{-iZ*j}〉q和多模复共轭相干态|{Z*j}〉q的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩特性.结果发现:在各模的压缩次数Nj=2pj且pj=2m′j+1(m′j=0,1,2,3,…,…)和Nj′=2pj′且pj′=2m′j′+1(m′j′=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj与φj′、态间的初始相位差(θ1-θ3)与(θ2-θ3),以及各单模相干态光场总的平均光子数之和qj=1R2j等分别满足一定的取值条件时,态|Ψ(3)〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 广义电场分量 不等幂次Nj次方Y压缩 多模压缩态
1 西安交通大学电信学院,西安,710049
2 空军工程大学电讯工程学院,西安,710077
3 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
4 河南师范大学物理系,新乡,453002
根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q(j=1,2,......q)、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q的线性叠加组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)3〉q广义磁场分量(即第一正交相位分量)的广义非线性等幂次高次和压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N之积qN取偶数时,态|ψ(3)3〉q广义磁场分量在一定条件下可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次奇数模-偶数次、偶数模-奇数次或偶数模-偶数次的高次和压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 多模压缩态 广义磁场分量 高次和压缩
1 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
2 西安电子科技大学理学院,西安,710071
构造了第孙中禹种强度不等的非对称三态叠加多模叠加态光场|ψ1(ABC)〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ1(ABC)〉q第一正交分量高次和压缩.结果发现:①当构成态|ψ1(ABC)〉q的三个多模相干态光场的强度不相等时,在一定条件下,态|ψ1(ABC)〉q的第一正交分量可出现任意幂次的高次和压缩.②当上述的三个多模相干态光场强度相等时,态|ψ1(ABC)〉q的第一正交分量的高次和压缩现象消失.在这种情况下,态|ψ1(ABC)〉q的第一正交分量恒处于NH最小测不准态.
非对称三态叠加 多模叠加态光场 高次和压缩 N次方H压缩 NH最小测不准态
构造了由偶数模多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态线性叠加所组成的第Ⅱ种偶数模四态叠加多叠模加态光场|Ψ(4)oe,Ⅱ〉2q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)oe,Ⅱ〉2q的等幂次高次差压缩特性.结果发现:在一定条件下,态|Ψ(4)oe,Ⅱ〉2q的两个正交相位分量可同时呈现出广义非线性等幂次高次差压缩效应.
四态叠加 多模叠加态光场 高次差压缩
渭南师范学院量子光学与光子学研究室,渭南,714000
利用多模压缩态理论研究了一种非对称多模叠加态光场|Ψ(ab)I〉q的Nj次方H压缩特性.结果发现:当各模压缩幂次数之和为偶数时,态|Ψ(ab)I〉q的第一或第二正交分量可分别呈现出周期性变化的Nj次方H压缩效应,进而揭示了压缩简并产生的根源.
多模叠加态光场 Nj次方H压缩 Nj-H最小测不准态 压缩简并
1 西安交通大学电子与信息工程学院,西安交通大学理学院,西安,710049
2 空军工程大学电讯工程学院,西安,710077
3 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
4 河南师范大学物理系,新乡,453002
构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)3〉q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi-θ2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数R2j之和qj=1R2j分别满足各自的取值条件,态|ψ(3)3〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 广义磁场分量 偶数次等幂次N次方Y压缩
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 西北大学学报编辑部,西安,710069
3 西北大学现代物理研究所,西安,710069
4 西北大学物理学系,西安,710069
构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭相干态的相反态|{-Z*j}〉q以及多模虚相干态|{iZj}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)5〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)5〉q中广义磁场分量的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:当压缩次数N=2p且p=2m(m=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位φj(j=1,2,…,…,q)、态间的初始相位差(θ1-θ2)、(θ1-θ3)和(θ2-θ3)以及受各模的初始相位φj调制的各单模相干态光场的平均光子数之和∑qj=1(R2jcos2φj)等分别满足一定的取值条件,则态|ψ(3)5〉q的广义磁场分量就可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次4m次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 广义磁场分量 等幂次N次結压缩
1 渭南师范学院量子光学与光子学研究室,渭南师范学院物理系,渭南,714000
2 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放室验室,西安,710069
3 西北大学现代物理研究所,西安,710069
4 中国科学院西安光学精密机械研究所,瞬态光学技术国家重点实验室,西安,710068
利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压缩和压缩简并现象,从而再次证明第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场是一种典型的多模非经典光场.
两态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方X压缩 相似压缩 压缩简并 多模非经典光场
