1 井冈山大学数理学院, 江西 吉安 343009
2 华南师范大学光电子材料与技术研究所, 广东 广州 510631
利用旋涂技术制备了银纳米线(AgNW)薄膜,对该AgNW 薄膜进行了溶剂蒸发退火处理。研究了所制备的AgNW薄膜的方块电阻、光学透光率、微结构及表面形貌,分析了以退火处理的AgNW薄膜作为阳极的聚合物太阳能电池的电流-电压特性。结果表明,经过3 h的甲醇退火处理,薄膜方块电阻由退火前的45.3 Ω/□减小到28.7 Ω/□,最后达到饱和,薄膜的品质因数提高了72.7%,薄膜的性能得到了增强;随醇溶剂沸点的增加,AgNW薄膜方块电阻的降低程度变小。以退火处理的AgNW薄膜为阳极的聚合物太阳电池的光电转换效率由退火前的0.94%增大到1.60%。退火3 h可获得性能较好的AgNW薄膜。
薄膜 薄膜性能 溶剂蒸发退火 银纳米线薄膜 方块电阻 聚合物太阳能电池 激光与光电子学进展
2018, 55(5): 053101
1 四川大学原子与分子物理研究所,成都,610065
2 井冈山学院数理学院,吉安,343009
应用群论及原子分子反应静力学方法推导Si分子的电子态及其离解极限,在B3P86/CC-PVTZ水平上,对Si3分子基态进行优化计算,得出Si3基态的单重态能量最低,其稳定构性为的C2v构型,平衡核间距Re=0.2176 nm、∠213=79.7°,能量为-869.2057 a.u..同时计算出基态的简正振动频率:对称伸缩振动频率v(B2)=547.6446 cm-1,弯曲振动频率v(A1)=185.6100 cm-1和反对称伸缩振动频率v(A1)=559.6090 cm-1.在此基础上,使用多体项展式理论方法,导出了基态Si3分子的全空间解析势能函数,该势能函数准确再现了Si3(C2v)平衡结构.
多体项展式理论 全空间解析势能函数 Si3 原子与分子物理学报
2007, 24(5): 937
利用多模压缩态理论,研究了由多模真空态、多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态以及后两者的相反态的线性叠加所组成的一种五态叠加多模薛定谔猫态光场|Ψ(5)＞q中广义磁场分量的等幂次高次和压缩特性.结果发现:态|Ψ(5)＞q是一种典型的五态叠加多模非经典光场;在一定条件下,态|Ψ(5)＞q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性等幂4m次和压缩效应.
五态叠加 多模非经典光场 广义磁场分量 等幂4m次和压缩 原子与分子物理学报
2007, 24(3): 537
1 井冈山学院物理系,吉安,343009
2 中国科学院物理所光物理实验室,北京,100080
用数值计算方法计算了不同强激光脉冲宽度下高次谐波的产生.我们发现对于激光场强度不高,不能有效电离初态的激光场,长脉冲宽度可以更有效产生高次谐波;而对于高场强的激光场,由于它能够在几个光学周期之内把原子的初态全部电离,所以短脉冲的激光场能够更有效产生高次谐波.
强激光场 高次谐波 数值计算 脉冲宽度 原子与分子物理学报
2006, 23(5): 963
1 井冈山师范学院物理系,吉安,343009
2 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
3 西北大学光子学与光子技术研究所,光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
4 西安理工大学理学院,西安,710048
利用多模压缩态理论，研究了一种新型的三态叠加多模量子叠加态光场|ψ(3)>q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性。结果发现，在一定条件下，态|ψ(3)>q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次N次方H压缩效应。
三态叠加 多模量子叠加态光场 广义电场分量 多模压缩态 Threestatesuperposition Multimodequantum superpositionstatelightfield MultimodeSqueezedState Generalizedelecric-fieldcomponent
1 井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
2 西安电子科技大学技术物理学院,陕西,西安,710071
3 西北大学光子学与光子技术研究所,陕西,西安,710069
4 西安理工大学理学院,陕西,西安,710048
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模薛定谔猫态光场|ψ(3)〉q中广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性.结果发现:态|ψ(3)〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;在一定条件下,态|ψ(3)〉q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性不等幂次高次和压缩效应.
量子光学 三态叠加 多模非经典光场 广义磁场分量 不等幂次高次和压缩 quantum optics three state superposition multimode nonclassical light field generalized magnetic-field component unequal-power higher-power sum squeezing
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
4 西北大学物理学系,西安,710069
5 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态|{-iZ*j}〉q和多模复共轭相干态|{Z*j}〉q的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩特性.结果发现:在各模的压缩次数Nj=2pj且pj=2m′j+1(m′j=0,1,2,3,…,…)和Nj′=2pj′且pj′=2m′j′+1(m′j′=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj与φj′、态间的初始相位差(θ1-θ3)与(θ2-θ3),以及各单模相干态光场总的平均光子数之和qj=1R2j等分别满足一定的取值条件时,态|Ψ(3)〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 广义电场分量 不等幂次Nj次方Y压缩 多模压缩态
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
3 西北大学现代物理研究所,西安,710069
4 西北大学物理学系,西安,710069
构造了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(3)〉q中广义电场分量的偶数次等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:态|Ψ(3)〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当压缩次数N等于2P且P为2m′+1(m′=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)、态间的初始相位差(θ1-θ2)、(θ1-θ3)和(θ2-θ3),以及各单模相干态光场的总的平均光子数等分别满足各自的取值条件,则在这种情况下态|Ψ(3)〉q的广义电场分量可呈现出偶数次的广义非线性等幂次2(2m′+1)次方Y压缩效应.
三态叠加 多模非经典光场 多模压缩态 广义电场分量 等幂次N次方Y压缩
1 西安交通大学电子与信息工程学院,西安交通大学理学院,西安,710049
2 空军工程大学电讯工程学院,西安,710077
3 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
4 河南师范大学物理系,新乡,453002
构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)3〉q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi-θ2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数R2j之和qj=1R2j分别满足各自的取值条件,态|ψ(3)3〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 广义磁场分量 偶数次等幂次N次方Y压缩
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
3 西北大学学报编辑部,西安,710069
4 西北大学现代物理研究所,西安,710069
5 西北大学物理学系,西安,710069
利用多模压缩态理论,研究了一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q中广义磁场分量(即第一正交相位分量)的不等幂次高次振幅压缩特性.结果表明:态|Ψ(3)〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场,其广义磁场分量在一定条件下可呈现出周期性变化的、偶数次的不等幂次高次振幅压缩效应.
三态叠加 多模非经典光场 广义磁场分量 不等幂次Nj次方Y压缩 高次振幅压缩
