基于超强线极化激光在正负电子对(e-p)等离子体中的传播方程，讨论了相互作用过程中的成丝不稳定性。得到了电磁波的非线性色散关系和不稳定性增长率，并讨论了传播过程中激光强度和等离子体温度对成丝不稳定性的影响。结果表明，成丝不稳定性的强弱主要由相互作用的非线性效应与受有质动力作用后等离子体密度的减小之间的竞争所决定。

基于包含辐射阻尼效应的电子运动方程，通过坐标变换，分析了圆极化和线极化超强激光在等离子体中传播时，辐射阻尼效应对电子运动的影响。结果表明:两种极化情况下，辐射阻尼效应都随等离子体密度的增大而增强;在圆极化激光中，激光强度在1023~1026 W/cm2范围(对应于不同的等离子体密度)时，辐射阻尼效应将对电子的运动产生显著的反作用，而对于线极化激光，只有当激光强度远大于极限光强时，辐射阻尼效应才对电子的运动有明显的作用。

通过简单温和水热法, 制备了系列Tm3+/Yb3+共掺GdF3粉末。 用X射线衍射仪和场发射扫描电镜对样品进行了结构和形貌表征。 在980 nm半导体连续激光二极管激发下, 用荧光光谱仪对氩气保护下退火后的粉末样品进行了上转换发射光谱表征。 粉末上转换发光动力学过程是在脉冲(脉宽10 ns, 重复频率10 Hz)YAG∶Nd激光器激发光参量振荡器至980 nm 激发下研究的, 发光信号由单色仪和示波器记录。 文章主要讨论了Gd3+的311.6 nm(6P7/2→8S7/2)的发光动力学行为。 发光动力学分析结果表明： 在980 nm激发下, Gd3+, 作为一种基质离子, 其发光是由Yb3+作为一级敏化离子通过多步能量传递把能量传递给Tm3+使其布居至3P2能级； 然后Tm3+作为二级敏化离子通过能量传递过程3P2→3H6(Tm3+)： 8S7/2→6IJ(Gd3+)把能量传给Gd3+； 进一步, Gd3+与Yb3+或Tm3+之间通过能量传递过程布居至高激发多重态6DJ能级； 最后, 可观察到Gd3+的激发态6D9/2, 6IJ, 6P5/2及6P7/2至基态8S7/2的发射。 同时, Tm3+在其自身发光过程中也充当激活剂, 除了3P2及1I6至3H6的发射外, 其他发射不作研究。 文章还研究了基质Gd3+依赖于Yb3+浓度、 Tm3+浓度、 退火温度及激发功率密度的紫外上转换发光性质。under 980 nm Excitation

用多组态自洽场方法,结合我们提出的半经验拟合公式,计算了高离化态类钴Ag20+离子3p63d9-3p53d10,3p63d9-3p63d84p跃迁和振子强度,并与实验符合得较好.

采用折射率调制特性为上凸型和下凹型的调制曲线,提出了线性化求解非线性记录全息图耦合波方程的方法。以反射相位型全息光栅为例,用耦合波理论分析计算了记录介质折射率调制为上凸型和下凹型调制曲线的体全息图的衍射光谱特性。计算结果表明, 折射率调制类型对光栅衍射光谱的带宽有较大影响,对次峰峰值也有影响,而对主峰峰值和峰值位置影响不大。这些结果可以解释实验测得的全息光栅衍射光谱带宽较宽和光栅衍射光谱的多样性。

量子计算来源于量子相干和量子纠缠的特性，但是这两个性质都很脆弱和易于出错，很容易被称为消相干的过程破坏掉，因此如何克服消相干的影响已成为实现量子计算机的一个关键．利用非跃迁轨迹和Berry以及AA几何相位公式，计算了在绝热和非绝热情况下，分别由单模和双模消相干量子场所产生的自旋为1／2系统的几何相位。利用量子跃迁方法，当考虑绝热和非绝热演化时，发现对于非跃迁轨道，其相位修正值是不同的。最后我们从基本原理和量子计算的观点讨论了其结果的意义。

用数值计算方法计算了不同强激光脉冲宽度下高次谐波的产生.我们发现对于激光场强度不高,不能有效电离初态的激光场,长脉冲宽度可以更有效产生高次谐波;而对于高场强的激光场,由于它能够在几个光学周期之内把原子的初态全部电离,所以短脉冲的激光场能够更有效产生高次谐波.

采用从头算方法,在B3LYP水平下对O3分子单体及其二聚体进行了几何结构优化,得到四种O3分子二聚体的稳定构型,并经MP2法、均衡法(Massage)分别校正了电子相关和基组叠加误差(BSSE),通过对分子中原子间的最短距离,分子间质心距离与各构型相互作用能的关系进行了分析、比较,得到了最稳定的构型,其对应的O3分子二聚体相互作用能为:-8.788 kJ/mol.

将非线性双向二极管引入介观电路,对非线性介观电路进行量子力学处理.研究表明:由于非线性双向二极管的影响,使得在非线性介观电路可以实现克尔态的制备.并且对克尔态下非线性介观电路的电荷和磁通的量子涨落进行了计算.计算结果表明:两者随时间存在周期性的压缩现象.

利用多模压缩态理论，研究了一种新型的三态叠加多模量子叠加态光场|ψ⁽³⁾>q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性。结果发现，在一定条件下，态|ψ⁽³⁾>q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次N次方H压缩效应。