1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
3 西北大学物理学系,西安,710069
4 西安理工大学应用物理系,西安,710048
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q(j=1,2,3,…,…,q)、多模复共轭相干态的相反态|{-Z*j}〉q和多模虚相干态|{iZj}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)5〉q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:当压缩次数N=2p且p=2m+1(m=0,1,2,…,…)时,在一定的条件下,态|ψ(3)5〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)可呈现出周期性变化的、偶数次的等幂次2(2m+1)次方Y压缩效应.
三态叠加 多模压缩态 广义电场分量 等幂次N次方Y压缩
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 商洛师范专科学校量子光学与量子信息研究所,商洛师范专科学校物理系,商洛,726000
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
4 西北大学现代物理研究所,西安,710069
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)o,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的.利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψ(4)o,eⅢ〉q的等幂次N次方H压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N的乘积为奇数时,若各模初始相位和qj＝1φj、态间叠加几率幅γo、γe以及态间相位差θe-θo等相关参量满足一定的不同条件时,态|Ψ(4)o,eⅢ〉q可分别呈现以下非经典效应:i)等幂次N次方H压缩;ii)"半相干态"效应
四态叠加 多模叠加态光场 多模虚偶相干态 多模虚奇相干态 等幂次N次方H压缩 "半相干态"效应
1 西安交通大学电信学院,西安,710049
2 空军工程大学电讯工程学院,西安,710077
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
4 河南师范大学物理系,新乡,453002
构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q(j=1,2,…q)和多模真空态|{0j}〉q线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)3〉q中广义电场分量(即第二正交相位分量)的广义非线性等幂次N次方H压缩特性.发现:态|ψ(3)3〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当腔模总数q与压缩次数N之积q*N为偶数时,在一定条件下,态|ψ(3)3〉q的广义电场分量可分别呈现出周期性变化的广义非线性等幂次奇数模-偶数次、偶数模-奇数次、偶数模-偶数次N次方H压缩效应.
三态叠加 多模非经典光场 多模压缩态 多模真空态 广义电场分量 等幂次N次方H压缩
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
3 西北大学现代物理研究所,西安,710069
4 西北大学物理学系,西安,710069
构造了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(3)〉q中广义电场分量的偶数次等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:态|Ψ(3)〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当压缩次数N等于2P且P为2m′+1(m′=0,1,2,…,…)时,如果各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q)、态间的初始相位差(θ1-θ2)、(θ1-θ3)和(θ2-θ3),以及各单模相干态光场的总的平均光子数等分别满足各自的取值条件,则在这种情况下态|Ψ(3)〉q的广义电场分量可呈现出偶数次的广义非线性等幂次2(2m′+1)次方Y压缩效应.
三态叠加 多模非经典光场 多模压缩态 广义电场分量 等幂次N次方Y压缩
1 西安交通大学电子与信息工程学院,西安交通大学理学院,西安,710049
2 空军工程大学电讯工程学院,西安,710077
3 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
4 河南师范大学物理系,新乡,453002
构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)3〉q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi-θ2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数R2j之和qj=1R2j分别满足各自的取值条件,态|ψ(3)3〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 广义磁场分量 偶数次等幂次N次方Y压缩
1 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
2 商洛师专量子光学与量子信息研究所,陕西商州,726000
3 西北大学光子学与光子技术研究所,西安,710069
利用多模压缩态理论,详细研究了由多模偶相干态和多模虚偶相干态的线性叠加所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)e,Ⅲ〉q中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性.结果表明:1) 在腔模总数q与压缩次数N的乘积q*N=4m(m=1,2,3,…)的条件下,态|Ψ(4)e,Ⅲ〉q的广义电场分量可恒处于等幂次N-H最小测不准态.2) 在q*N=4m′+2(m′=0,1,2,…)的条件下,当态间的初始相位差(θ1-θ2)、各模的初始相位和∑qj=1φj,以及各模平均光子数之总和∑qj=1R2j等分别满足一定的取值条件时,态|Ψ(4)e,Ⅲ〉q的广义电场分量总可呈现出周期性变化的偶数次的等幂次N次方H压缩效应.
四态叠加 多模叠加态 多模压缩态 广义电场分量 等幂次N次方H压缩 等幂次N-H最小测不准态
1 渭南师范学院量子光学与光子学研究室,渭南师范学院物理系,渭南,714000
2 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放室验室,西安,710069
3 西北大学现代物理研究所,西安,710069
4 中国科学院西安光学精密机械研究所,瞬态光学技术国家重点实验室,西安,710068
利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压缩和压缩简并现象,从而再次证明第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场是一种典型的多模非经典光场.
两态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方X压缩 相似压缩 压缩简并 多模非经典光场
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 西北大学现代物理研究所,西安,710069
3 西安交通大学电子与信息工程学院,西安,710049
4 空军工程大学电讯工程学院,西安,710077
5 西北大学物理学系,西安,710069
6 中国科学院西安光学精密机械研究所瞬态光学技术国家重点实验室,西安,710068
构造了由多模虚相干态|{iZj}〉q、多模虚相干态的相反态|{-iZj}〉q和多模真空态|{0j}〉q这三种不同的量子光场态的线性叠加所组成的第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)2〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)2〉q的广义非线性等幂次2m+1次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N=2m+1(m=0,1,2,3,…,…)的条件下,只要各模的初始相位和态间的初始相位差分别满足一定的取值条件,态|ψ(3)2〉q就可呈现出周期性变化的、任意奇数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 多模压缩态 等幂次N次方Y压缩 奇数次N次方Y压缩 多模真空态
1 渭南师范学院量子光学与光子学研究室,陕西,渭南,714000
2 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,陕西,西安,710069
3 西北大学现代物理研究所,陕西,西安,710069
文章构造了第Ⅷ类两态叠加多模叠加态光场| Ψ(2)8>q,利用多模压缩态理论,详细研究了态|Ψ(2)8>q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:态|Ψ(2)8>q是一种典型的非经典光场,它可呈出周期性变化的偶数阶等幂次N次方Y压缩效应;并且在一定的条件下, 本文的态|Ψ(2)8>q与文献3的态|Ψ(2)msc>q这两者之间可呈现出"等幂次N次方Y压缩简并"现象.
