强激光与粒子束
2023, 35(11): 116002
根据氙振荡产生的机理，按照燃耗步长来划分：在短步长条件下会产生物理氙振荡，在长步长条件下会产生数值氙振荡。研究发现，当燃耗步长增大到19 h，物理氙振荡的振幅最小，随着燃耗步长继续增大，表现为数值氙振荡，当燃耗步长27 d，数值氙振荡振幅最小。采用平衡氙方法强制使中子通量与氙浓度平衡，在堆芯物理计算程序(RMC)的输运模块中运用平衡氙方法对碘氙的浓度进行不断的迭代更新，在保证收敛的情况下抑制了氙振荡现象的发生。
蒙特卡罗方法 燃耗 物理氙振荡 数值氙振荡 氙振荡抑制 Monte Carlo method burnup physical xenon oscillations numerical xenon oscillations equilibrium xenon 强激光与粒子束
2018, 30(3): 036004
对36 cm新型荫罩式等离子显示器(SM-PDP)的气体放电进行了实验,对着火电压、光效、亮度及气压等一系列参数进行实验分析和研究,给出了SM-PDP气体放电的部分性质.
荫罩式等离子显示器 气体放电 氖氙混合气 光效 shadow mask PDP gas discharge Ne-Xe mixture luminous efficiency
哈尔滨工业大学光电子技术研究所可调谐激光技术国家重点实验室,哈尔滨,150001
以基于光场感生电离电子碰撞机制的类钯氙系统为例,计算并讨论了不同抽运激光偏振对等离子体的电离速率、阈值激光强度、电子在激光场中的剩余能量、各电荷态相对集居数、初始电子能量分布等电离参量的影响,计算结果表明,在相同的激光功率密度下,激光偏振对类钯氙4 1.8nm 4d95d1S0 4d95 p1P1跃迁的X射线激光放大影响很大,圆偏振激光抽运更有利于类钯氙4 1.8nm 4d95d1S0 4d95 p1P1跃迁的X射线激光放大的实现。
激光物理 电子碰撞机制 类钯氙系统 电离参量 偏振参量
由纳秒脉冲激光激发脉冲氙气流(气云),获得“清洁”(无碎片)脉冲软X射线源。用X射线多层聚焦镜得到18nm的射线像。用宽带非周期多层镜和大孔径透射光栅的消像散光谱仪,记录了射线源12.5~25nm区的光谱。借助绝对校准的高速X射线电二极管AXUV-5确定了软X射线产额。
激光等离子体 脉冲气体靶 氙 软X射线 绝对校准光电二极管 消像散摄谱仪 多层镜 激光与光电子学进展
2002, 39(12): 21
利用“闪光二号”相对论电子束加速器研制了百焦耳级XeCl和KrF准分子激光器，激光器激活体积24 l，输出口径20×20 cm2，泵浦功率密度1.5～2.0 MW/cm3。XeCl激光器最大能量136 J，波长308 nm，脉宽50～100 ns，峰值功率1.5 GW，采用虚共焦非稳腔技术，束散角达1.3 mrad；KrF激光最大能量157 J，波长248 nm，脉宽80～100 ns，峰值功率2 GW。
相对论电子束 高功率 氯化氙激光 氟化氪激光
报道了四极放电氙激光器的结构以及用特高频(UHF)激励的实验结果。
四极放电 特高频激励 氙激光器
在放电泵浦XeCl准分子激光器上,对放大率M从1.80到20.56共十一种虚共焦非稳腔的光束水平、竖直方向发散角θ∥,θ⊥,能量E,近场光强Iout及远场功率密度ρ在不同泵浦速率下随M的变化关系进行系统的实验研究。
氯化氙激光 虚共焦非稳腔 束散角
在用双光子激发产生的Xe(5p56p)原子与N2分子碰撞过程中,有效地生成了N2(B3Пg,v=9～14)振动激发态.观察到相应的Δv=4的N2(B3Пg-A3∑u+)辐射跃迁萤光,测量了Xe6p原子在N2中的淬灭速率常数,对碰撞弛豫过程进行了讨论.
氮 氙 双光子激发 碰撞耦合
本文报道双光子激发的Xe(5p~56p)态在二十余种气体中的淬灭速率常数的测定,对于碰撞淬灭反应的产物进行了扼要的分析讨论。
双光子激发态氙 淬灭速率常数
