宽带脉冲在钕玻璃放大器中传输时，由于受到增益窄化和增益饱和效应的影响，脉冲频谱将受到调制，从而产生边带丢失或者频谱两侧失衡，进而导致脉冲时间波形产生调制。针对不同的宽带光源模型，数值模拟了放大器输出波形的幅度调制，分析了增益带宽、输入脉冲带宽及增益曲线中心波长相对输入脉冲中心波长的偏差等因素对输出脉冲调制度的影响。结果表明: 不同的宽带光源脉冲经过钕玻璃放大器后，均会产生不同程度的幅度调制; 啁啾堆积脉冲比正弦相位调制脉冲产生的幅度调制小。

对侧面抽运模块的抽运结构进行了优化,采用漫反射腔设计,利用3个激光二极管阵列(LDA)旋转对称抽运尺寸为2 mm×75 mm,掺杂原子数分数为4%的钕玻璃棒。钕玻璃棒两端面镀有在1053 nm高透率为99.8%的增透膜,为消除放大的自发辐射(ASE)光振荡,钕玻璃两端面采用1.5°倾角设计。放大器采用集体制冷,产生的热量由在热沉中流动的去离子水带走。能量10 μJ,工作频率1 Hz,脉冲宽度3 ns,输出波长1053 nm的种子激光经过钕玻璃放大器后,在抽运功率为8.2 kW,抽运脉冲宽度为400 μs时达到了70倍的稳定高增益,放大器的荧光分布均匀,脉冲波形图放大后无畸变。

Nd∶doped-glass-based sub-picosecond laser system with the maximum peak power of greater than 20 tara watts and the energy on target surface of 16 J is accomplished by using the chirped laser pulse amplification technology. While the laser pulse is focused by an off-axis parabolic mirror, the power density on target surface of approximately 2×10 18 W/cm 2 is acquired. In the performed neutron experiment, a C 8D 8 plate target is placed on the focal spot of the off-axis parabolic mirror. The maximum neutron yield for a single shot reaches 2.4×10 4. Still some other related problems are discussed

利用啁啾脉冲放大技术，建成了一台基于钕玻璃放大器1053 nm波长的亚皮秒超短脉冲激光系统(SPS)。系统的输出峰值功率大于20 TW，靶面最高能量可达16 J，采用离轴抛物面反射镜聚焦，在靶面上获得2×10 18 W/cm 2的激光功率密度，以此激光脉冲轰击氘化聚苯乙烯平面靶，获得单次发射最高2.4×10 4个中子产额。对中子产生的机理进行了相关的讨论。

建立了氙灯辐射光谱、求解感容(LC)供电网络电路和研究泵浦动力学过程中粒子数反转的模拟计算程序,并根据国内外的实验和计算结果进行了校核。氙灯单位侧面积上的输入功率比电流密度能更好地描述氙灯的工作特性。计算结果还表明:当单位侧面积上的输入功率增加时氙灯的光谱效率下降。在似稳态条件下当输入功率不变时,不同直径的氙灯在泵浦区域内的辐射光谱和光谱效率几乎不变;电流密度不变时,氙灯的光谱效率和电-光转换效率随直径的增大而减小;泵浦宽度相同时,梯形泵浦的峰值电流比单级感容网络小,具有较高的光效;泵浦形状相同时,适当减小泵浦的宽度可提高泵浦效率,脉冲宽度减小10%,泵浦效率提高5%,与实验结果是一致的。

基于闪光灯和钕玻璃的实验数据,用光线追迹和蒙特卡罗法建立了多段阵列式钕玻璃放大器(MSA)的泵浦模型。模拟结果表明光传输效率和储能密度分布随MSA的几何尺寸和构形而变。