1 山西大学电子信息技术系,山西,太原,030006
2 量子光学与光量子器件国家重点实,验室,山西,太原,030006
对源啁啾飞秒孤子间的相互作用进行了数值研究,结果表明源啁啾飞秒孤子间的相互作用比无源啁啾时更加严重,会在通信系统中造成更大的误码率.研究结果还表明,不等幅传输法在一定程度上可有效地抑制源啁啾飞秒孤子间的相互作用.
啁啾 飞秒孤子 相互作用 数值模拟
文章研究了利用应变超晶格多量子阱材料中压电场来构造多量子斜阱,给出了斜率的定量描述,讨论了过临界厚度时的应变及压电场的大小 ,提出了可以通过调制压电场的方法达到与外场调制量子斜阱中激子峰红移量同样的效果.
量子 激子 光子
利用量子光学的热库理论推导出有损耗存在时,光孤子压缩态在光纤中传输的量子场方程,改进的量子非线性schrodinger方程.利用这个方程可以讨论光孤子压缩态在光纤中传输的各种性质.
光孤子压缩态 光纤损耗 量子场方程
由Rayleigh和Raman散射的跃迁几率幅,引入电磁波作用下分子极化率的量子力学表示.表明极化率所感生的偶极子如何成为Rayleigh和Ra man散射的源并证明在Born-Oppenheimer近似下,极化率只与分子的电子运动有关.
极化率 跃迁几率幅 Raman散射 Ray leigh散射
1 渭南师范学院量子光学与光子学研究室,陕西,渭南,714000
2 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,陕西,西安,710069
3 西北大学现代物理研究所,陕西,西安,710069
文章构造了第Ⅷ类两态叠加多模叠加态光场| Ψ(2)8>q,利用多模压缩态理论,详细研究了态|Ψ(2)8>q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:态|Ψ(2)8>q是一种典型的非经典光场,它可呈出周期性变化的偶数阶等幂次N次方Y压缩效应;并且在一定的条件下, 本文的态|Ψ(2)8>q与文献3的态|Ψ(2)msc>q这两者之间可呈现出"等幂次N次方Y压缩简并"现象.
两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等幂 次N次方Y压缩 等幂次N次方Y压缩简并.
1 渭南师范学院量子光学与光子学研究室,渭南师范学院,物理系,陕西,渭南,714000
2 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技,术省级重点开放实验室,陕西,西安,710069
3 西北大学现代物理研究所,陕西,西安,710069
4 中国科学院西安光学精密机械研究所,瞬态光学技术国家重点实验室,陕西,西安,710068
非对称多模叠加态光场:|Ψ(ab)>q= C(aI)pq|{iZ(a)*j}.>q+C(bI)nq|{-iZ(b)* j}.>q, 利用多模辐射场的不等阶压缩一般理论,首次对态|Ψ(ab)>q 的广义非线性不等阶Nj次方H压缩特性进行了详细地研究,结果表明:在不同的条件下, 态|Ψ(ab)>q的两个正交分量分别呈现周期性变化的、任意不等阶Nj次方H压缩效应、Nj-H最小测不准态,说明态|Ψ(ab)>q是一种典型的非经典多模光场.
非对称多模叠加态 不等阶Nj次方H压缩 Nj-H最小测不准态 非经典多模光场
详细研究了一个V型三能级原子与双模光场的相互作用.结果表明:在原子与场的失谐量较大的情况下,基态能级可被绝热消除,从而把这一模型简化为一个等效的二能级原子与双模场相互作用的非简并Raman耦合模型,分别得出了非简并Raman耦合模型和简并Raman耦合模型系统的改进型有效哈密顿量和波函数.在此基础上通过对腔中原子进行选态测量,提出一种由具有可控权重因子和位相的相干叠加态组成的制备Schrödinger猫态的新方案.
V型三能级原子 Raman耦合模型 Schrö
量子光学与光量子器件国家重点实验室,山西大,学光电研究所,太原,030006
文中提出一个实现明亮光场量子纠缠交换的理论方案.两个独立的非简并光学参量放大器产生两组经典相干的明亮EPR光束对,通过在每一组EPR光束对的一半上执行联合贝尔态测量,使未产生相互作用的另一半之间产生量子纠缠.在我们的系统中由于采用贝尔态直接探测替代通常的平衡零差探测,不需要本底振荡光,减小了实验难度并能提高探测效率.
纠缠交换 量子关联 EPR光束 探测 效率
文章给出了产生算符和湮灭算符的正规排列与反正规排列相互展开的二个计算公式为 ()n(+)m=∑pk=0(m!n!)/((m-k)!(n-k)!k!)(+)m-k()n-k和(+)n()m=∑pk=0( (-1)km!n!(m-k)!(n-k)!k!)()m-k(+)n-k,式中求和的上项p取m和n中较小的一个正整数.并用数学归纳法进行了证明.本文给出的这二个公式可广泛应用于各类激发态光场量子统计性质的研究.
正规 排列 反正规排列 数学归纳法