布里渊光时域分析系统性能提高方法综述 下载: 1328次
1 引言
布里渊光时域分析(BOTDA)技术利用光纤中的受激布里渊散射(SBS)效应实现温度/应变等参量的分布式传感测量[1-2]。在电力、石油及建筑等行业的大型结构健康监测和故障诊断领域,BOTDA技术已经展现出其独特的优势并得到了广泛的关注和研究。
测量精度、传感距离和空间分辨率是衡量BOTDA系统传感性能的重要指标,其中测量精度和传感距离均与传感系统的信噪比(SNR)密切相关。信噪比越高,测量精度越高,传感距离越长。系统空间分辨率由传感脉冲的脉宽决定,脉冲宽度越窄,空间分辨率越高。因为入射较宽的脉冲会降低系统空间分辨率,所以通常采用提高入射光峰值功率的方法来提升信噪比,而过高的入射光峰值功率会引发抽运耗尽及调制不稳定等现象使布里渊增益谱(BGS)失真从而降低测量精度,且受光纤损耗等因素的影响,以上现象会随着传感距离的增加愈发严重。若在信号检测端通过叠加平均的方法减小噪声,则会增加系统测量时间,这将限制BOTDA系统在对实时性要求较高的场合的应用,而且不能从根本上改善系统信噪比。
因此,有效地提高BOTDA系统信噪比并兼顾空间分辨率对改善系统性能至关重要。本文综述了提高BOTDA系统信噪比的相关技术方法,包括放大技术、脉冲编码技术、双边带探测技术、检测技术和多波长技术,指出存在的问题并对未来的研究进行展望。
2 BOTDA系统测量原理
3 提高BOTDA系统性能的方法
3.1 放大技术
传统的BOTDA系统在脉冲抽运光进入光纤前,采用掺铒光纤放大器(EDFA)将其进行预放大以提高入射抽运光功率,但因光纤衰减及调制不稳定性等因素,光纤后端的测量分辨率无法保证,传感距离受限。分布式拉曼放大技术能有效地补偿光纤损耗[5-6],而且可以灵活地控制增益带宽和增益波段,提高光纤沿线布里渊探测光的分布均匀性,能够在不影响空间分辨率的情况下延长传感距离,实现超长距离的分布式传感测量。
光纤拉曼放大器可获得比EDFA更平坦的信号光功率分布及更低的噪声指数[7],其在光纤中的作用相当于提高了几十纳米的带宽。拉曼散射光频移近似为13 THz,比布里渊散射光频移高几个数量级,这就意味着应用波长为1455 nm的拉曼抽运光时,分布在1550 nm附近的布里渊抽运和探测光可以近似视为处于相同波长。应用光纤拉曼放大器的BOTDA系统通用原理图如
图 2. 应用光纤拉曼放大器的BOTDA系统通用原理图[8]
Fig. 2. General schematic of BOTDA assisted by fiber Raman amplifier[8]
Rodriguez-Barrios等[8]将BOTDA系统中的待测光纤两端通过波分复用器(WDM)与拉曼放大器相连,分别考虑了与布里渊抽运脉冲反向、同向及在待测光纤两端进行双向拉曼放大时的系统性能改善情况。实验采用长度为75 km的光纤,实现了空间分辨率为2 m,频率测量精度小于3 MHz的传感测量。经放大的抽运脉冲没有明显展宽,即不影响空间分辨率,但脉冲峰值处出现失真。为避免抽运耗尽并最大化传感距离,拉曼抽运光功率、布里渊抽运光功率和连续光功率均存在最佳值。当拉曼抽运光与布里渊抽运脉冲反向时,放大效果最好。若将BOTDA系统中待测光纤两端先分别连接光纤布拉格光栅(FBG),再通过WDM与拉曼放大器相连,可以将传感距离延长至100 km[9]。在待测光纤两端进行双向拉曼放大且抽运功率足够高时,两个FBG构成的腔体中形成二次抽运,将在光纤沿线提供平坦的放大增益和均匀的损耗补偿,相当于对布里渊抽运光和探测光进行了二阶拉曼放大。虽然BSS仍受相对强度噪声(RIN)的影响,但实验结果远优于传统BOTDA系统。Soto等[10]采用优化的一阶双向拉曼放大结构,结合高功率的光纤拉曼激光器和低RIN的法布里-珀罗激光器,将传感距离延长至120 km,空间分辨率为2 m,应变和温度测量精度分别为45 μ
国内的电子科技大学饶云江课题组[11-12]从理论和实验两方面研究了拉曼放大对传感性能的改进情况,分别实现了距离为50 km和75 km的温度传感,温度分辨率为±0.6 ℃。光纤后端的布里渊增益没有急剧降低,整段光纤的测量分辨率趋于一致。为了兼顾系统空间分辨率,在采用双向拉曼放大的同时,利用开关型半导体光放大器(SOA)作为脉冲调制器[13]。这样,脉宽较窄的布里渊抽运光功率可由SOA的增益进行补偿,能够在实现较高的传感精度的前提下,有效提高系统空间分辨率。在长度为49.6 km的光纤上实现了分布式温度传感,整段光纤的温度分辨率为1 ℃,空间分辨率为40 m。另外,针对拉曼放大BOTDA系统中由抽运耗尽所致的更复杂的非本地效应,他们从抽运-探测耦合方程组出发,数值分析了其对传感性能的影响和抑制方法[14]。结果表明,探测光和拉曼抽运光输入功率是影响非本地效应的主要物理量,频分复用和时分复用技术可有效抑制非本地效应、延长传感距离及减小测量误差。
值得注意的是,拉曼放大引入的RIN是不能忽视的,它会使BSS展宽。可以设想,若能够降低RIN,则可以进一步提高信噪比和延长传感距离。姜芸等[15]利用1366 nm的光纤拉曼激光器抽运产生的1455 nm随机激光作为二阶分布式拉曼抽运,对1550 nm的布里渊抽运光和探测光进行光放大,传感原理如
图 3. 基于随机激光的分布式光纤传感原理图[15]
Fig. 3. Schematic of distributed fiber sensing based on random laser[15]
秦祖军等[16]通过分析光纤中拉曼抽运光及布里渊抽运光和探测光的振幅耦合模型,进一步研究了拉曼抽运的RIN和布里渊慢光延迟效应对BOTDA传感系统的负面影响。结果表明,虽然RIN会降低检测信号信噪比和增加BFS测量不确定度,但是若RIN的值小于-135 dB,其影响可忽略不计。拉曼抽运光RIN对BOTDA检测信号信噪比的影响如
图 4. 拉曼抽运光RIN对BOTDA检测信号信噪比的影响[16]
Fig. 4. SNR degradation of signal detected by BOTDA as a function of RIN level of Raman pump light[16]
3.2 脉冲编码技术
在BOTDA系统中,脉冲编码通过采用不同的编码方式(如Golay码、Simplex码)对系统中抽运脉冲进行调制。脉冲编码的结果是将原来的抽运单脉冲改变成为一组脉冲序列,且保持脉冲宽度不变,从而增加了注入传感光纤的光脉冲能量。因此,脉冲编码技术可以在不影响空间分辨率的基础上,提高BOTDA系统信噪比,延长传感距离。
3.2.1 单独编码
Soto等[17-19]在不改变BOTDA系统结构的基础上,对脉冲抽运光进行127 bit和511 bit的Simplex编码,使信噪比分别提高了7.1 dB和10.3 dB。Simplex编码BOTDA实验系统如
图 5. Simplex编码BOTDA传感实验系统[18]
Fig. 5. Experimental setup for the Simplex coded-BOTDA sensor[18]
在使用长脉冲序列提高信噪比的同时,需考虑动态声波激发现象对测量准确性的影响。不同编码方式的调制格式会引起不同程度的声波预激发和非均匀增益[22],非归零格式编码会使BGS产生明显的失真,特别是在光纤增益谱中相邻的突变处;而低占空比的归零格式编码能够有效抑制BGS失真,可用于高空间分辨率、高精度的应变和温度测量。因此,应用脉冲编码技术时需要合理优化调制格式。
3.2.2 结合放大技术的脉冲编码
光放大技术和脉冲编码技术不能简单地进行组合,因为慢瞬变和可能的增益饱和现象会造成编码序列失真。为了获得足够的信噪比提升量,同时避免放大器出现增益饱和现象,需要合理选择系统中EDFA的增益和输出饱和功率。另外,同样需要考虑编码脉冲的调制格式和占空比在解码过程中引发的声波预激发和BGS失真现象。Soto等[23]在BOTDA系统的接收端采用线性增益EDFA和FBG,结合占空比为25%的Simplex归零编码将传感距离延长至120 km,实现的温度和应变测量精度分别为3.1 ℃和60 μ
图 6. 采用EDFA的Simplex编码BOTDA系统实验验证图[23]。(a) BGS的测量结果;(b)光纤沿线BFS的测量结果
Fig. 6. Experimental validation of the Simplex coded-BOTDA assisted by EDFA[23]. (a) Measured profile of BGS; (b) measured profile of BFS versus distance
分布式拉曼放大和脉冲编码技术相结合也能够提高系统信噪比[24],然而,拉曼抽运的RIN和编码脉冲的优化问题仍然限制了系统性能。文献[
25]在BOTDA系统中采用单个一阶光纤拉曼激光器,用于同时提供双向传播的拉曼抽运光,结合127 bit归零格式的Simplex编码脉冲,在120 km单模光纤(SMF)上实现了空间分辨率为2.3 m的分布式测量,应变和温度分辨率分别为52 μ
3.2.3 兼顾空间分辨率的混合编码
当脉冲宽度小于声子寿命(10 ns)时,布里渊增益会显著下降且BGS会展宽,这将影响系统信噪比和测量精度。通常情况下,BOTDA传感系统的空间分辨率被限制在1 m。然而,Bao等[26]通过实验发现当脉宽进一步减小至小于声子寿命时,布里渊增益线宽会突然降低。随后,Lecoeuche等[27]从理论上解释了这一现象,电光调制器泄露的微弱连续光起到了预抽运的作用。脉冲预抽运(PPP)BOTDA将系统空间分辨率降至亚米级,具体来说是应用一个持续时间(脉宽)较长的弱脉冲和一个持续时间较短的强脉冲组成阶梯传感脉冲。弱脉冲预激发声场,为强脉冲提供布里渊增益,强脉冲宽度决定了空间分辨率,由此获得线宽很窄的BGS和较高的空间分辨率。具有相同原理的方法还包括差分脉冲对(DPP)[28]、光差分参量放大(ODPA)[29]和相移脉冲(PSP)[30]技术。研究人员将脉冲编码技术与上述方法相结合,同时提高了BOTDA系统的信噪比和空间分辨率。
Liang等[31]对比了归零和非归零格式编码在提高DPP-BOTDA系统空间分辨率和测量精度方面的效果,归零编码能够在保持BGS不展宽的同时,提高系统信噪比并延长传感距离。实验采用脉宽差为5 ns的512 bit归零编码脉冲,实现了空间分辨率为0.5 m、应变分辨率为12 μ
图 7. 常规序列及混合序列示意图[34]
Fig. 7. Schematic of conventional sequences and hybrid sequences[34]
Zan等[35]详细介绍了双极性Golay互补序列的生成方式及相关特性,分析了其对PSP-BOTDA传感性能的影响。该方法增加了编码长度,从而能够进一步提高系统信噪比。然而,当编码脉冲持续时间接近或少于声子寿命时,编码脉冲的额外增益仍会使布里渊信号出现失真。为解决上述问题,该研究组[36]又提出几乎不会引入空间分辨率误差的Walsh码进行抽运调制的方法。Walsh码由Hadamard方阵产生,包含双极性元素+1和-1。实验采用8 bit非归零格式Walsh编码,获得3 dB的信噪比改善量,且空间分辨率仅为0.1 m。采用Walsh编码的PSP-BOTDA系统BGS线宽相对较窄(仅为28 MHz),这也使得BFS的测量精度更高,BFS测量结果如
Sun等[40]对PPP-BOTDA系统中阶梯脉冲进行31 bit Simplex编码,在长度为51 km的单模光纤上实现了空间分辨率为1 m、应变和温度分辨率分别为8 μ
图 8. Walsh编码及传统PSP-BOTDA系统BFS测量结果对比图[36]
Fig. 8. Comparison in BFS distribution between measurements with Walsh code and the conventional PSP-BOTDA system[36]
图 9. Simplex编码预抽运脉冲示意图[40]。(a)传统脉冲与预抽运脉冲;(b) 3 bit归零格式Simplex编码传统脉冲和预抽运脉冲
Fig. 9. Schematic of Simplex coding pre-pumped pulse[40]. (a) Conventional pump pulse and pre-pumped pulse; (b) conventional pump pulse and pre-pumped pulse of 3 bit Simplex coding
3.3 双边带探测技术
由于BOTDA系统的传感距离主要受限于最大允许输入光功率以及抽运耗尽引发的非本地效应,研究人员提出了双边带探测技术[41]和外差检测技术[42]来增大系统动态范围。双边带探测是指将连续探测光调制成完全对称的两个边带信号,一个边带信号参与布里渊增益过程,另一个边带信号参与布里渊损耗过程。该方法的优势在于增益过程中抽运光功率的损耗基本上可以由损耗过程进行补偿和恢复,即避免了非本地效应的发生。
在双边带探测BOTDA系统的非本地效应模型[43]中,抽运脉冲被假设为“准连续光”,通常认为在探测光功率低于SBS阈值时,不会引发非本地效应。实际上,抽运脉冲的光谱形状会随着探测光调制频率的变化而变化,这使得BGS和布里渊损耗谱(BLS)的形状不再对称,仍会发生非本地效应,造成BFS的测量误差[44]。为了突破非本地效应和SBS阈值的限制并最大化输入探测光功率,文献[
45]提出将连续探测光调制为与抽运光同步的三角波型信号,使光纤上任意位置处产生的BGS和BLS对抽运脉冲的所有频率成分进行补偿。在检测端只保留探测光的一个边带,且只需改变抽运脉冲和调制波的频率差就可以代替扫频操作,获得BGS/BLS。在此基础上,Iribas等[46]对抽运脉冲进行移频操作(频移为
图 10. 双边带探测BOTDA中信号相互作用及信号调制原理图[46]。(a)双边带探测BOTDA中布里渊作用原理;(b)移频双边带探测BOTDA中布里渊作用原理;(c)移频双边带探测BOTDA中BGS和BLS叠加结果;(d)双边带探测BOTDA中信号调制原理
Fig. 10. Brillouin interaction and frequency modulation in the dual-probe BOTDA[46]. (a) Brillouin interaction of the conventional dual-probe BOTDA; (b) Brillouin interaction of the dual-probe BOTDA with the pump shifted in frequency; (c) combination of BGS and BLS for the dual-probe BOTDA with the pump shifted in frequency; (d) frequency modulation in the dual-probe BOTDA
3.4 检测技术
Hu等[48]首次提出将双探测光与相干检测技术结合的方法,在有效减小非本地效应的同时,提高BOTDA系统信噪比。实验系统如
结合双边带探测的平衡检测方法也可以用于提高BOTDA系统信噪比[49]。平衡检测方法所用接收设备有两个匹配良好的光电二极管,两束光波分别进入不同的光电二极管获得各自的光电流,再对两个光电流作差分运算并放大光电流差进行检测,实验系统如
3.5 多波长技术
多波长技术即采用
基于频率梳和依赖于波长的抽运脉冲时间偏移原理,多频抽运-探测光[51-52]的方法能够提高BOTDA系统信噪比。为了避免谱线间的非线性交叉作用,该方法要求不同的抽运脉冲分量及其与连续探测光作用后的光信号服从波长选择延迟原则。这样,注入光纤中的抽运光和探测光总能量就可以超过引发非线性效应的阈值。多频抽运光调制及时间延迟原理如
图 11. 相干检测BOTDA实验系统[48]
Fig. 11. Experimental setup of BOTDA based on coherent detection[48]
图 13. 多频抽运光调制及时分复用原理图[51]
Fig. 13. Schematic of the frequency modulation and time multiplexing of multi-frequency pump light[51]
多频时移抽运脉冲BOTDA实验系统如
图 14. 多频时移抽运脉冲BOTDA实验系统[51]
Fig. 14. Experimental setup for BOTDA based on multi-frequency time-shifted pump pulses[51]
3.6 小结
放大技术、脉冲编码技术、双边带探测技术、检测技术和多波长技术可以改善系统信噪比、延长传感距离和提高测量精度,但是仍存在以下问题:1) 拉曼放大技术需要较高的拉曼抽运功率和更复杂的系统结构,同时不能忽略RIN的影响;2) 脉冲编码技术会增加数据处理的复杂度和系统测量时间,而且需要考虑码型、码长和调制格式的选择问题;3) 双边带探测技术中布里渊增益谱和损耗谱叠加时可能存在失真现象;4) 多波长技术需要考虑四波混频等效应对波长数的限制。
4 结束语
BOTDA系统已被成功应用于分布式温度测量、结构应变和振动传感等领域,如何进一步优化系统传感距离、测量精度和空间分辨率等成为研究热点。放大技术、脉冲编码技术、双边带探测技术、检测技术和多波长技术在提高系统性能方面还存在一些问题,有待于进一步深入研究。为了满足实际工程需要,可以合理权衡不同技术问题的影响,有选择地结合不同的方法来提高BOTDA系统传感性能。此外,也有待于继续研究BOTDA系统新的作用机理和新型的系统结构,如本课题组积极地开展了单端结构的瑞利BOTDA系统相关研究[53-55],该系统有望成为一种新型的高性能布里渊分布式光纤传感系统。
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