在9×1014～2.1×1015 cm-3 Cs密度范围内， 利用脉冲激光双光子激发Cs（6S1/2）到Cs(6D5/2)态， 使用原子荧光光谱方法， 通过三能级模型的速率方程分析， 由对直接荧光和转移荧光的时间积分强度的测量， 得到6D5/2→6D3/2精细结构转移截面为(2.1±0.4)×10-14 cm2， 而6D3/2态向6D以外态的转移截面为(1.6±0.4)×10-14 cm2， 它应是过程Cs(6D3/2)＋Cs(6S)→Cs(6P)＋Cs(6P)， 6D3/2→7P3/2和6D3/2→7P1/2碰撞转移截面之和。 第二个实验可以得到6D3/2→7P3/2和6D3/2→7P1/2的碰撞转移截面。 在1×1012～6×1012 cm-3的低密度Cs蒸气中， 激光双光子激发6S至6D3/2或6D5/2态， 测量6DJ→6PJ′与7PJ″→6S1/2的时间积分荧光强度比, 得到6D3/2→7P1/2与6D5/2→7P3/2的碰撞转移截面分别为(7.6±2.4)×10-16 cm2与(1.6±0.5)×10-15 cm2。 由此得到碰撞能量合并的逆过程即［Cs(6D3/2)＋Cs(6S1/2)→Cs(6P)＋Cs(6P)］的转移截面为(1.3±0.4)×10-14 cm2。

在样品池条件下， 利用原子荧光光谱方法， 测量了Cs(6DJ)与H2 , He碰撞中的反应与非反应能量转移截面。 利用脉冲激光886nm线双光子激发Cs(6S)到Cs(6D3/2)态， 原子荧光中除含有6D3/2→6P的直接荧光外， 还含有6D5/2→6P的转移荧光。 利用三能级模型的速率方程分析， 在不同的He和H2密度下， 分别测量直接荧光与转移荧光的时间积分荧光强度比， 得到了6D3/2与H2和He碰撞的精细结构转移截面分别为σ=(55±13)×10-16和(16±4)×10-16 cm2， 同时确定了6D5/2与H2和He的碰撞猝灭速率系数。 6D5/2态与H2的碰撞猝灭速率系数比6D5/2与He的大， 它是反应与非反应速率系数之和， 利用实验数据确定非反应速率系数为6.3×10-10 cm3·s-1， 得到6D5/2与H2的反应截面为(2.0±0.8)×10-16 cm2。 利用不同H2（或He）密度下6D5/2→6P3/2时间积分荧光强度， 得到6D3/2与H2反应截面为(4.0±1.6)×10-16 cm2， 6D3/2与H2反应的活性大于6D5/2。

在样品池条件下, 利用原子荧光光谱方法, 测量了Rb(5D)-He,Ar,H2碰撞中5D→7S的激发能量转移截面。获得的荧光包括由激发态产生的直接荧光部分和由于碰撞布居态而产生的敏化荧光部分。在不同的猝灭气体压强下, 测量了相关的两部分荧光的相对荧光强度, 得到了Rb(5D) 与He,Ar和H2 碰撞的5D→7S转移截面分别为(1.2±0.3)×10－17cm2,(1.3±0.3)×10－18cm2和(8.3±2.1)×10－17cm2。同时确定了Rb(7S)与He,Ar和H2的碰撞猝灭速率系数。7S态与H2的碰撞猝灭速率系数1.7×10－10cm3·s-1比Rb(7S)与He,Ar的大得多, 它是反应与非反应速率系数之和, 利用实验数据确定Rb(7S)与H2的反应截面为(1.0±0.4)×10－16cm2, Rb(5D)与H2反应截面为(7.1±2.9)×10－17cm2。Rb(7S) 与H2的反应活动性大于Rb(5D)。