在样品池条件下,用脉冲激光670.8 nm线激发Li原子基态至2P态,测量了的反应碰撞能量转移截面。 池温保持在888 K,Li原子密度为1013 cm-3量级,而H2气压控制在60-300 Pa之间,测量时间分辨荧光光谱,它由两部分组成,在脉冲激光激发的瞬间(不超过10 ns),荧光迅速增强至最大值;激发结束后,荧光强度按指数衰减,由衰减曲线得到2P态原子在不同H2气压下的有效寿命。 根据Stern-Volmer方程,有效寿命与H2气压成线性关系,由该直线的斜率给出了总的猝灭截面(25.1±4.0)×10-16 cm2,而从直线的截距得到辐射寿命为(270±54)ns。 总的猝灭截面是反应与非反应碰撞截面之和,由在不同H2气压下记录的瞬态(<10 ns)荧光快速增强信号得到反应截面为(0.2±0.1)×10-16 cm2,虽只占总猝灭截面的1/125,但它在Li(2P)+H2的碰撞传能中所起的作用是不能略去的。

在样品池条件下， 利用原子荧光光谱方法， 测量了Cs(6DJ)与H2 , He碰撞中的反应与非反应能量转移截面。 利用脉冲激光886nm线双光子激发Cs(6S)到Cs(6D3/2)态， 原子荧光中除含有6D3/2→6P的直接荧光外， 还含有6D5/2→6P的转移荧光。 利用三能级模型的速率方程分析， 在不同的He和H2密度下， 分别测量直接荧光与转移荧光的时间积分荧光强度比， 得到了6D3/2与H2和He碰撞的精细结构转移截面分别为σ=(55±13)×10-16和(16±4)×10-16 cm2， 同时确定了6D5/2与H2和He的碰撞猝灭速率系数。 6D5/2态与H2的碰撞猝灭速率系数比6D5/2与He的大， 它是反应与非反应速率系数之和， 利用实验数据确定非反应速率系数为6.3×10-10 cm3·s-1， 得到6D5/2与H2的反应截面为(2.0±0.8)×10-16 cm2。 利用不同H2（或He）密度下6D5/2→6P3/2时间积分荧光强度， 得到6D3/2与H2反应截面为(4.0±1.6)×10-16 cm2， 6D3/2与H2反应的活性大于6D5/2。

脉冲激光激发Rb+He混合系统, 激光频率(ν)调离Ｒｂ（５Ｓ１／２）→Ｒｂ（５ＰＪ）共振频率（νｒｅｓ）Δ（Δ＝ν－νｒｅｓ）。 研究了光学碰撞Ｒｂ（５Ｓ１／２）＋Ｈｅ＋ｈν→Ｒｂ（５ＰＪ）＋Ｈｅ转移过程。 激光激发RbHe分子态。 RbHe激发态解离到５Ｐ１／２或５Ｐ３／２态， 其布居数密度分别为ｎ１和ｎ２， 定义分支比为ｎ１/ｎ２。 为得到分支比， 在-180 cm-1＜Δ＜200 cm-1范围内测量了Ｉ（Ｄ１）（５Ｐ１／２→５Ｓ１／２）与Ｉ（Ｄ２）（５Ｐ３／２→５Ｓ１／２）的相对时间积分强度比R， 解速率方程组， 得到一个与气压成线性关系的直线方程， 从该直线的截距及斜率得到５Ｐ１／２→５Ｐ３／２的碰撞转移截面及分支比, 在Ｄ２线蓝翼， 分支比随失谐量Δ的增加而增加到0.2。 在Ｄ１线红翼分支比近似为40而与失谐量无关。 从翼激发测量得的精细结构碰撞转移截面为(1.1±0.3)×10-17 cm2, 与从共振激发得到的截面值是一致的。 测量结果表明, 原子相互作用势和非绝热效应在分子解离动力学中起关键作用。

为了得到发光性能更好的稀土荧光配合物,合成了以BA、1,10-phen为第1和第2配体系列铕、铽双核稀土有机配合物Eu1-xTbx(BA)3phen,并测试了不同浓度下各个配合物的紫外吸收光谱和荧光光谱,同时对双核稀土配合物的能量转移过程进行了讨论。结果表明,在合成的系列配合物中,配体苯甲酰丙酮和1,10-phen是Eu3+的优良配体,第2种稀土离子Tb3+的掺入对稀土离子Eu3+的发光有明显的敏化效应。目标配合物是一种发光性能良好的稀土配合物。

在样品池条件下, 利用原子荧光光谱方法, 测量了Rb(5D)-He,Ar,H2碰撞中5D→7S的激发能量转移截面。获得的荧光包括由激发态产生的直接荧光部分和由于碰撞布居态而产生的敏化荧光部分。在不同的猝灭气体压强下, 测量了相关的两部分荧光的相对荧光强度, 得到了Rb(5D) 与He,Ar和H2 碰撞的5D→7S转移截面分别为(1.2±0.3)×10－17cm2,(1.3±0.3)×10－18cm2和(8.3±2.1)×10－17cm2。同时确定了Rb(7S)与He,Ar和H2的碰撞猝灭速率系数。7S态与H2的碰撞猝灭速率系数1.7×10－10cm3·s-1比Rb(7S)与He,Ar的大得多, 它是反应与非反应速率系数之和, 利用实验数据确定Rb(7S)与H2的反应截面为(1.0±0.4)×10－16cm2, Rb(5D)与H2反应截面为(7.1±2.9)×10－17cm2。Rb(7S) 与H2的反应活动性大于Rb(5D)。