小间距LED裸眼3D显示系统可以实现超大幅面和相对较高分辨率的立体显示效果，是液晶裸眼3D显示系统的重要补充。LED子像素具有类点状特性，且子像素可以水平或竖直排列。本文分析了子像素排列方向对小间距LED裸眼3D显示系统串扰的影响。利用Tracepro仿真软件，对像素间距1.25 mm和1.667 mm两种LED裸眼3D显示系统的串扰进行仿真。仿真结果表明子像素水平和竖直排列条件下系统串扰基本相同。对于1.25 mm LED裸眼3D显示系统，实验测量结果进一步证实子像素排列方向不影响系统串扰率。因此在实际应用中，可以根据需要选择1.25 mm LED裸眼3D显示系统的子像素排列方向。

研究了CH3NH3PbI3薄膜在光浴条件下的光致发光量子效率演化行为。在光浴过程中, CH3NH3PbI3薄膜的光致发光量子效率表现为先增大再减小的变化趋势。发光动力学测量实验表明, 在光浴过程中, CH3NH3PbI3薄膜的载流子复合寿命与光致发光量子效率具有相同的变化趋势, 即先增大再减小。根据实验结果可以推断, 光浴引发CH3NH3PbI3薄膜发生两种物理过程, 分别使其光致发光量子效率升高和降低。两种过程共同决定了CH3NH3PbI3薄膜在光浴条件下的光致发光量子效率演化行为。

采用荧光发射光谱方法，在大气压条件下，对掺有少量N2的SO2气体进行了脉冲放电激发离解实验研究。在200～500 nm波长范围内，所得荧光发射光谱呈现为叠加有N2第二正带(C3Πu→B3Πg)荧光跃迁谱的四个弥散包络，中心波长分别为：237.3,330,370和430 nm。波长相对较长的三个弥散包络分别对应于SO2分子B1B1→X1A1,A1A2→X1A1,a3B1→X1A1的跃迁辐射荧光，而以237.3 nm为中心波长的无结构包络归属为SO自由基A3Π→X3Σ的跃迁辐射荧光。依据脉冲流光放电的特点及所得荧光发射光谱，分析探讨了SO2分子脉冲放电激发离解过程。推断SO自由基的主要产生通道为：高能电子与SO2分子发生非弹性碰撞，将处于基电子态的SO2分子直接离解成SO和O，或先将SO2分子激发至高电子激发态，处于激发态的SO2分子自离解产生SO自由基和O原子。所得结果对大气污染气体的高效治理具有参考价值。

利用发射光谱的方法，分析了大气压下脉冲放电等离子体中N2分子的离解程度。N2分子的离解程度与发射光谱中N原子3p(4S0)→3s(4P)(746.8 nm)与N2分子C3∏u→B3∏g(337.1 nm) 谱线强度的比值正相关。实验讨论了放电电压、水蒸汽对N2分子离解的影响。随着放电电压的升高，N原子与N2谱线强度的比值单调增加，0.38～0.91；在水蒸汽存在的条件下，N原子与N2谱线强度的比值明显减小，且强度比值随放电电压升高的趋势也减缓。实验结果表明，提高放电电压有助于N2分子离解；水蒸汽对N2分子离解有抑制作用。

为了研究背景气体的种类及浓度对紫外荧光法SO₂ 自动监测仪不确定度的影响,在重复性条件下分别测量了H2S,NO,CO,CO2 4 种常见背景气体浓度在仪器量程达到20%,40%,80%时监测仪的示值误差。采用直接评定法对背景气体引起的不确定度分量、标准不确定度进行了评定。实验结果表明,H2S 和NO 两种气体引入的不确定度是背景气体中影响测量不确定度的主要因素,且在其他测量条件不变的条件下,SO₂ 自动监测仪的测量不确定度随着背景气体浓度的增加而增大,并对该实验结果产生的原因进行了分析。在利用紫外荧光法在线监测SO₂ 气体浓度时,应根据背景气体的实际情况对SO₂ 自动监测仪的示值浓度进行实时补偿计算,能够有效提高SO₂ 自动监测仪在线测量的测量精度。

在大气压条件下采用尖-尖电极放电系统得到了稳定的放电等离子体, 并应用发射光谱方法对放电等离子体进行了实验研究。等离子体发射光谱呈现连续谱背景迭加分立谱的形式。连续谱背景来源于放电等离子体内轫致辐射和复合辐射过程; 分立谱归属为N2 C3∏u →B3∏g , N+, N, O的荧光辐射。N+荧光辐射对应的上能级电子组态为2s22p(2P0)3p和2s22p(2P0)3d, 能级高度介于20 eV和23.6 eV之间。实验还结合时间分辨光谱技术, 对放电等离子体中N2(336.8 nm)、N+(500.5 nm)、N+(399.7 nm)荧光信号进行时间分辨测量。结果表明, N2(336.8 nm)荧光首先出现, N+(500.5 nm、399.7 nm)荧光同时产生, 且滞后N2(336.8 nm)荧光约25 ns。根据时间分辨测量结果和相关参考文献, 文章对放电等离子体中N+的生成通道进行了分析。