1 华东理工大学化学与分子工程学院, 上海200237
2 新疆大学物理学院, 新疆 乌鲁木齐830046
利用积分时间分辨荧光光谱方法, 研究了RbH(X 1Σ＋, ｖ＝0～2)与H2间的振动碰撞能量转移。 在Rb-H2混合样品池中, 泵浦激光双光子激发Rb原子至6D态, Rb(6D)与H2反应生成RbH(X 1Σ＋)分子, 探测激光延迟泵浦激光20 ns, 通过激光感应荧光光谱(LIF)的测量, 确定了X 1Σ＋(ｖ＝0～2, J)原生态的转动布居分布。 增加检测激光与泵浦激光的延迟时间, 测量了0～10 μs延迟时间内各振动态时间分辨LIF强度, v=0, 1能级荧光信号先增加后缓慢减弱, 这是因为RbH在瞬间形成后通过碰撞转移和扩散而减少所致。 通过速率方程分析, 并利用振动能级上布居数变化与积分时间分辨荧光强度的关系, 得到ｖ＝１→ｖ＝０和ｖ＝２→ｖ＝１的碰撞转移速率系数分别为(2.8±0.6)×10-11 cm3·s-1和(3.4±0.8)×10-11 cm3·s-1。 而v=0, 1, 2的扩散率分别为(4.9±1.1)×105, (1.0±0.3)×105, (0.6±0.2)×105 s-1。 实验表明, v=2能级上布居数衰减率最大。
振动能量转移 时间分辨荧光 谱线轮廓积分 速率系数 RbH分子 Vibrational energy transfer Time resolved fluorescence Integrated profiles method Rate coefficient RbH molecule
1 华东理工大学化学与分子工程学院, 上海 200237
2 新疆大学物理科学与技术学院, 新疆 乌鲁木齐 830046
激光双光子激发K2至１Λｇ高位态, 利用分子荧光光谱方法, 研究了１Λｇ-3Λｇ间的碰撞转移截面。 在纯K实验中, 池温控制在553至603 K之间, K原子密度由光学吸收法测量得到。 探测１Λｇ-１１Σ＋ｕ的直接时间分辨荧光的光强, 它是一条纯指数衰减曲线, 由此得到１Λ＋ｇ态的有效寿命, 有效寿命的倒数与K密度成线性关系, 从直线的斜率得到１Λｇ态的猝灭截面为(2.5±0.3)×10-14 cm2, 从截距得到辐射寿命为(20±2) ns。 由3Λｇ→1 ３Σ＋ｕ转移荧光的时间分辨谱, 用类似的方法得到3Λｇ的猝灭截面为(2.5±0.6)×10-14 cm2, 辐射寿命为(16.0±3.2) ns。 由１Λｇ→1 1Σ＋ｕ与3Λｇ→１ ３Σ＋ｕ的时间积分强度比得到Ｋ２(１Λｇ)＋Ｋ→Ｋ２(3Λｇ)＋Ｋ的转移截面为(1.1±0.3)×10-14 cm2。 在K2-H2碰撞实验中, 池温保持在553 K, K密度为5×1015 cm-3, H2气压在40～400 Pa之间, 其中K2-K碰撞效应是不能略去的, 但可以用纯K结果扣除, 得到Ｋ２(１Λｇ)＋Ｈ２→Ｋ２(3Λｇ)＋Ｈ２的碰撞转移截面为(2.7±1.1)×10-15 cm2。 Ｋ２(3Λｇ)＋Ｈ２→Ｋ２(3Λｇ)以外态+H2的猝灭截面为(6.8±2.7)×10-15 cm2。
激光光谱 能量转移 时间分辨荧光 截面 Laser spectroscopy Energy transfer Time-resolved fluorescence Cross section K2 K2 H2 H2
1 华东理工大学化学与分子工程学院, 上海 200237
2 新疆大学物理科学与技术学院, 新疆 乌鲁木齐 830046
在存在表面耗散层的纯Rb光学厚蒸气中, 利用小功率可调谐半导体激光器泵浦Rb(5P3/2)的超精细结构能级, 测量和分析了780 nm(5P3/2→5S1/2)和795 nm(5P1/2→5S1/2)后向荧光的强度和线形, 耗散层(近区)起光谱滤波器的作用。 有两种可能产生5P1/2态原子的机制, 第一种机制是Rb(5P3/2)+Rb(5S1/2)→Rb(5P1/2)+Rb(5S1/2)； 第二种机制是Rb(5D)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P), 对于每一种机制, 给出了后向敏化荧光的理论公式。 研究后向荧光时, 必须要确定荧光强度与激光功率的关系和荧光线形。 激光频率扫描超精细结构共振线, 得到的敏化后向荧光795 nm线形与共振荧光780 nm线形相似, 其荧光强度与荧光功率有线性关系。 因此, 基本上可以用第一种机制解释5P1/2态布居机制。 理论证明了, 第二种机制产生的敏化后向荧光强度应与激光功率平方成比例, 这与实验结果是不同的, 第二种机制不能解释耗散层界面后向敏化荧光的产生。
激光光谱 后向敏化荧光 精细结构激发转移 碰撞能量合并 光学厚Rb蒸气 Laser spectroscopy Sensitized retrofluorescence Fine-structure excitation transfer Energy-pooling collisions Optically thick Rb vapour 光谱学与光谱分析
2009, 29(5): 1327
对红外焦平面阵列CMOS读出电路中几种常见的噪声及其抑制技术进行了分析和讨论,重点研究了消除读出电路噪声的新方法--双复位法.该方法克服了以往相关双取样的缺点,没有增加电路功耗和硅集成电路的复杂程度,只要电容参数选择合理,理论上能完全消除KTC噪声,而且对1/f噪声也起到抑制作用.
KTC噪声 读出电路 相关双取样 红外焦平面阵列 KTC noise Read-out integrated circuit Correlated double sampling IRFPA
1 新疆大学物理系,新疆,乌鲁木齐,830046
2 华东理工大学化学系,上海,200237
在Cs-K混合蒸气中,两步激发Cs原子到8D态,观察了Cs(8D)+K(4S)→Cs(5D)+K(4P)碰撞能量合并逆过程(REP,reverse energy pooling).应用双调制技术探测K(4P)原子发射的荧光,基态K原子密度用光学吸收方法测量.得到了REP速率系数,讨论了其它过程对速率系数的影响.
光谱学 激发态原子 能量合并逆过程 速率系数 spectroscopy excited atoms reverse energy pooling rate coefficient
1 南京理工大学442教研室,南京,210094
2 南通师范学院物理系,南通,226007
红外焦平面阵列(IRFPA)普遍存在着响应度的非均匀性问题,极大的限制了凝视红外系统的探测性能,本文先分析了红外焦平面阵列非均匀性的成因,然后讨论了非均匀性校正的方法,最后针对热释电红外焦平面非均匀性产生的特点,提出了用FPGA实现其非均匀性校正的方案.
红外焦平面 非均匀性校正 热释电 现场可编程逻辑阵列 IRFPA NUC pyroelectric FPGA
非致冷微测辐射热计探测器以其低价格、高可靠性和高性能成为热像仪的首选.制作在硅衬底中的读出电路的设计直接影响到整个系统的性能.按读出方式来分,测辐射热计集成读出电路(ROIC)可分为顺序存取读出电路和随机存取读出电路[1],本文介绍了测辐射热计读出电路的设计原理.分别对两种读出方式作了分析,重点研究了顺序存取读出电路中的移位寄存器,提出了解决延迟的切实可行的方案.
测辐射热计 红外焦平面 集成读出电路 microbolometer infrared focal plane ROIC
1 南京理工大学电光学院442教研室,江苏,南京,210094
2 南通师范学院,江苏,南通,226007
介绍了微测辐射热计在外加偏置下的响应情况,建立了直流偏置下微测辐射热计的响应率模型,及脉冲偏置下微测辐射热计的完整理论模型,进行了数值分析,给出了在实际工作条件下微测辐射热计响应率的仿真结果.
微测辐射热计 偏置 响应率 数值计算 Microbolometer Bias Responsivity Numerical computation
1 南京理工大学电子工程与光电技术学院,南京,210094
2 南通师范学院物理系,南通,226007
所有的红外焦平面阵列必须进行非均匀性校正.两点线性校正法是最先开发研究的方法之一,也是使用最广泛的校正方法.然而由于响应率的非线性和噪声等原因两点线性校正后仍然存在误差.本文分析并计算了两点线性校正误差,并指出了减少非均匀校正误差的方法.
红外焦平面 非均匀校正 两点线性校正法 误差 infrared focal plane nonuniformity correction tow-point linear correction error
1 新疆大学物理系,乌鲁木齐,830046
2 华东理工大学化学系,上海,200237
此文报道异核Cs(8D,9D)+Na(3S)→Cs(6P)+Na(3P)的碰撞能量转移过程.两步激发Cs原子到9D3/2(8D3/2)态.应用双调制技术探测Na(3PJ)原子发射的荧光,基态Na原子密度用光学吸收方法测量.得到了REP率系数,讨论了其它过程对率系数的影响.
激发态原子 能量合并逆过程 截面 Excited atoms Reverse energy pooling Cross sections 原子与分子物理学报
2002, 19(3): 295
