提出了一个快点火靶新型概念和结构分析, 在锥的尖端制作一个热斑大小的平台, 以避免燃料从锥方向逃逸; 在平台中间制作一个微纳米点, 以约束热电子发射。或者在平台上制作微纳米点阵列, 以抬高阿尔文效应限制的条件。考虑超热电子发射的静电势、材料的逸出功, 给出了热电子发射能量公式, 根据公式提出了关于快点火靶在材料和结构方面的优化条件和研究内容。比如, 提高超热电子发射的静电势, 和发射材料的选择等, 以优化超热电子的出射能量和方向。

分析了氘化锂与聚变DT等离子体的相互作用，采用蒙特卡罗方法计算了在密度500 g/cm3、燃料半径100 μm条件下的作用参数。结果表明：热斑加热的电子需要最小能量为4.65 MeV，氘离子需要的最小能量为122.83 MeV， 沉积在热斑中的最大能量为34.43 MeV，锂离子最小能量为368.5 MeV;最小电流强度为1.15×107 A。电子、氘离子、锂离子在等离子体中沉积时间分别为0.07，0.49，0.64 ps，均小于1 ps。采用氘化锂作为加热粒子源，克服了其他单离子加热热斑的方法遇到的一些困难，是一种较好的方法。

采用蒙特卡罗方法计算了低温下C,Si,Ar,Au和U等多种重粒子在等物质的量氘氚等离子体密度1000 g/cm3、热斑直径50 μm中的电子能量损失，不同点火形式下入射能量和作用时间,以及燃料约束时间为20 ps条件下的束流强度。通过对数据的分析研究了这些重粒子辐照实现氘、氚燃料快点火的可能性。结果表明，重粒子束流加热等离子体实现快点火理论上可行，而且有一定的优势；较重的离子加热聚变等离子体的效果更好。重粒子束流加热等离子体到聚变温度需要的束流强度在MA左右；单个粒子的能量在GeV以上；相互作用时间为ps以下。

对惯性约束聚变(ICF)实验条件下热电子辐照聚变等离子体(DD，DT)的射程岐离和散射进行了分析。结果表明，射程岐离和散射随射程增加近似呈直线增加; 射程岐离和散射大小与等离子质量有一定关系。在单能热电子入射下，散射是计算结果误差的主要来源，误差在5%以下，绝对数在数十MA。入射束流的电子完全沉积在热斑中的聚焦角度，在边沿点火方式中，氘等离子体中为20.64°，氘氚等离子体中为21.8°; 在中心加热方式中，氘等离子体中为16.36°，氘氚等离子体中为17.6°，在技术上相对易于实现。

在入射粒子和等离子体相互作用物理学基础上, 采用蒙特卡罗方法计算了常温和10 keV下, 电子、氢、氘、氚和氦粒子在500 g/cm3纯氘等离子体中的能量损失、射程, 以及在和燃料直径为50 μm, 在边缘、中心点火两种方式下的能量沉积时间, 得出燃料约束时间为20 ps条件下的束流强度。实现快点火的边缘(中心)点火要求的最低入射束流强度：电子束为363(458) MA, 质子束为187(355) MA, 氘束为13.1(24.8) MA, 氚束为10.9(20.9) MA, 氦束为9.34(17.0) MA。单个粒子在边缘(中心)点火的最长能量沉积时间分别为电子0.036(0.078) ps, 质子0.219(0.569) ps, 氘0.241(0.651) ps, 氚0.320(0.854) ps, 氦0.228(0.592) ps, 均小于燃料约束时间。数据的分析表明, 入射粒子射程的末端设计在加热区, 可以有效提高加热效率, 同时也可以降低需要的束流强度。点火需要的最低总能量, 应通过增加入射粒子的流强来实现。