中国科学院上海光学精密机械研究所, 上海 201800
数值计算了强激光啁啾脉冲中原子的谐波辐射。啁啾效应使谐波发生移动和展宽,即相对于无啁啾脉冲情形,负啁啾脉冲中谐波平台的前半部分发生兰移,而后半部分谐波谱则发生红移。当正啁啾脉冲时、谱移动则正好相反。无论正负啁啾,所有的谐波谱均被展宽。若正确的相位条件被满足,个别谐波谱宽支持亚飞秒脉冲的产生。这些结果与最近的啁啾谐波实验符合得很好,但后半部分谐波谱的反向移动在该实验中并没有观察到。本文的计算表明,人们可以利用激发脉冲的频率啁啾进行高次谐波的调谐、并有可能获得超短的软X射线辐射。
啁啾脉冲 高次谐波 软X射线辐射
中国科学院上海光学精密机械研究所, 上海 201800
用经典动力学和量子力学方法分别研究了H+2在超短强激光场中的电离、离解和残存行为,得到了相似的结果:即在超短强激光脉冲作用下,H+2的电离占优,但有限的量子计算低估了H+2的离解几率;而经典处理则没有显示H+2在超强场中的稳定化。另外,经典计算表明当核间距R伸展到一定范围时,H+2的电离率最大。这符合量子计算中发现的电荷谐振增强电离(CREI)现象。
强激光 量子计算 电离
中国科学院上海光学精密机械研究所, 上海 201800
在多电子态模型下,利用二阶劈裂传播子算法计算了H+2在强激光场中的离解行为。结果发现在高频场时分子的多光子离解碎片是近对称的。而对于低频场,在所考虑的激光强度下H+2是被隧道离解的,因而其离解碎片H+分布是反对称的。另外,文中还探讨了三种脉冲形状对分子离解几率、离解碎片动力学行为的影响。
分子离解 多电子态模型 强激光场
利用超强激光脉冲中分子与场相互作用的多电子态模型,数值模拟了分子波包在高低频超强激光场中的演化过程。结果发现,高频场中分子波包的扩展是渐进的,直到脉冲作用结束,分子才完全离解;而在低频场中,分子波包迅速隧穿到离解态,仅在脉冲的前几个周期,波包便溢出相互作用区。另外还比较了高低频场作用下分子的离解几率和离解碎片的动量分布。
隧道离解 分子波包 超强激光场
通过数值求解含时Schrodinger方程,给出了强激光场中原子的量子电离几率,数值计算了脉冲延迟对原子光电离过程的控制,并观察了延迟对高次谐波发射的影响。
光电离 强激光 脉冲延迟
中国科学院上海光学精密机械研究所,上海 201800
通过数值求解一维短程势含时薛定谔方程,研究了不同频率激光作用下,原子的电离几率,束缚态粒子数布居和谐波辐射随激光强度的变化.结果表明,谐波次数和强度随原子电离几率的增大而增加,基态粒子数布居与电离几率之间具有反比关系,都吴现出强烈振荡的性质.结果表明,高次谐波主要是从连续态到基态的跃迁产生的.
强场高次谐波 一维短程势模型 光电离
探讨了射频型远红外波导自由电子激光器(FIR—FEL)中产生超短光脉冲的可能性。由于短电子束辐射出与其长度相当的光脉冲.因此提出了选择适当的电子束起始相速度来确保正增益和光脉冲折射率沿相对滑移方向单调增加, 这样当光脉冲渡越折射率渐变的“增益介质”—电子束团时.光脉冲前后沿将向中心相向移动而使其径向宽度被压缩。则可能获得远红外波段的高功率超短光脉冲。
自由电子激光器 脉冲压缩 波导
中国科学院上海光学精密机械研究所, 上海 201800
在考虑平面型摆动器(Wiggler)场误差ΔB(z)的情况下，求解电子在磁场中运动的洛仑兹(Lorentz)方程，得到场误差对电子横向速度的改变，然后作傅里叶变换即为电子自发辐射谱的改变。并讨论了各种场误差对自由电子激光器自发辐射谱的影响，选择北京自由电子激光器(BFEL)参数，进行模拟，最后确定出各种场误差的可接受条件。
自由电子激光器 场误差 自发辐射谱
中国科学院上海光学精密机械研究所, 上海 201800
考虑了当射频调制的超短脉冲电子束径向长度远小于辐射波长时,将其理想化为δ时间函数,提出了用波导本征模展开的方法来计算矩形波导中超短脉冲电子束的相干同步辐射及其频率特性。结果发现：①当谐振频率等于调制电子束微脉冲间隔的射频的整数倍时,辐射模式表现为“纯”的波导本征模。②波导效应使得超短脉冲电子束在两个频率处发生相干同步辐射,而且低频支的辐射功率高于高频立的。最后指出了波导自由电子激光器单横模运行的条件。
波导自由电子激光器 超短脉冲 相干同步辐射
