用条纹相机测量比较了雪崩晶体管和弧光放电充气管电光开关所给出的削波波形。同样测量了激光多级放大后的波形,表明在激光放大过程中脉宽有2～3倍的压缩。
雪崩晶体管 弧光放电充气管 条纹相机
中国科学院上海光学精密机械研究所, 上海 201800
证实了后向斯托克斯输出脉宽的稳定性主要由泵浦光的稳定性决定.实验结果与理论预言完全符合.
喇曼压缩器 后向斯托克斯脉冲 超短光脉冲
本文描述了激光束功率限幅器的被动技术。这一技术是基于后向喇曼的饱和效应。过程是完全被动的,只由光束本身决定,而不需要外界机构加以诱导限幅。
光功率限幅器 喇曼光学限幅器 后向喇曼散射
我们将主激光分出一部分做为探测束,探测束经过KDP晶体倍频,然后用DMSO液体后向喇曼散射移频到630nm,最后经BBO晶体倍频,最终获得的探测束波长为315nm,脉冲宽度为10～20ps,脉冲能量大于0.2mJ。
后向喇曼散射 紫外光探针 脉冲压缩
用266.0nm紫外激光探针测量了柱状铜靶(Φ500μm和Φ140μm)等离子体电子密度的空间分布,发现了径向密度凹陷和凸起结构,观察到了轴向和偏轴向密度轮廓陡变随时间的发展过程,并用简单的理论模型进行了半定量分析,结果与实验基本一致。
激光探针 等离子体密度
用X射线连续谱仪(K边多道法)测定了宽频带激光打靶产生的等离子体的电子温度。结果表明, 两种带宽的激光打靶产生的热电子温度很相近(在420～500eV范围内);而宽带打靶产生的超热电子温度要比窄带打靶产生的低些。
研究锥面状倍频辐射的关键是相位匹配条件。本文利用折射率曲面相交的几何约束条件来代替非共线倍频的相位匹配条件,从而成功地给出了单轴晶体锥面状倍频辐射的起因、特征、变化规律、计算公式以及它们在测定晶体光轴、实时监测晶体主平面、实现共线倍频最佳化等方面的应用。
本文建立了极性倍频晶体中极化声子相干喇曼混频的耦合波方程,其中考虑了超喇曼极化率β_R.该方程在小信号、声子近似以及喇曼驱动的参量近似下求解.结果表明:在高强度泵浦光受激喇曼散射的相干驱动下,极性倍频晶体可以在泵浦光倍频附近产生极化声子的相干喇曼光束.这种光束可以通过不同的相干喇曼混频过程,由倍频光直接转换,或由基波光直接转换,还可以由倍频光与基波光共同转换而成.这三种转换过程具有各自不同的相位失配因子.在一定条件下,后两种过程可以同时进行.在LiIO_3晶体中证实了上述的结论.实验中泵浦光强度约3.0×10~9W/cm~2.
