1 云南大学岳虹高等研究院, 云南昆明650091
2 东北师范大学理论物理研究所, 吉林长春130024
3 中国科学院电磁辐射与探测技术重点实验室, 北京100190
4 中国科学院大学, 北京100049
5 麻省理工学院, 美国
提出了波长为λi的入射激光与速度为v0、通过波长为λw周期磁场的电子束背散射产生波长λf激光的方案。只要v0足够大，就有λf远小于λi 。扭摆磁铁覆盖有缝隙的超导片后，λw虽不变，但有效背散射区纵向长度s能显著减小。足够强的入射激光也能使s显著减小。与电子束平行的激光谐振腔能产生强度足够大的入射激光。这样，波长λf激光就能实现。即使出射激光的光子数少于入射激光光子数，出射激光的功率仍可以大于入射激光的功率。
激光器 γ-激光 光子-电子背散射 相干条件 自由电子激光 激光与光电子学进展
2014, 51(9): 091403
东莞理工学院 电子工程学院,广东 东莞 523106
周期弯曲晶体中做沟道运动的带电粒子,在沟道辐射的同时,还将产生摆动场辐射。引入正弦平方势,并考虑运动阻尼和非线性影响,在经典力学框架内和偶极近似下,把粒子的运动方程化为具有阻尼项和受迫项的摆方程。利用梅利尼科夫(Melnikov)方法分析了异宿轨道的分叉与系统进入斯梅耳(Smale)马蹄意义下的混沌行为。结果表明,系统进入混沌的临界条件与它的具体参数有关,只需适当调节这些参数就可以原则上避免或控制混沌,从而进一步保证系统有效输出X-激光或γ-激光。
激光器 晶体摆动场辐射 沟道辐射 混沌 γ-激光 Melnikov方法
东莞理工学院电子工程学院, 广东 东莞 523106
指出了用传统方法把自由电子激光(FEL)推向更短波长将在技术上遇到严重挑战, 并试图寻找新的光源。在周期弯曲晶体中作沟道运动的粒子, 在沟道辐射的同时, 还将不断产生摆动场辐射。在摆动场轨道曲率最大或最小处, 摆动场辐射与粒子束平行, 情况与自由电子激光类似。在摆动场轨道曲率相继最大(或最小)处产生的光子是受激的, 且频率比常规自由电子激光高得多。在简谐近似下, 描述了沟道辐射和摆动场辐射频率与频谱分布, 讨论了沟道辐射和摆动场辐射之间的关系, 分析了利用晶体摆动场辐射作为X-激光或γ-激光的可能性。
晶体摆动场辐射 受激辐射 周期弯晶 X-激光 γ-激光
中国科学院上海光学精密机械研究所,上海 201800
总结了观察受激核γ光子流的量子增益所必需的基本条件,并获得了增益介质两个可供选择的聚集态(固体中的原子和自由原子)方案的容许参数范围.
γ激光器 无反转增益 潜在核反转增益
