我们在讨论粒子数态光场在分束器上干涉后得到的输出态的量子相干性时，考虑了入射场的极化自由度。利用Campos<参考文献原文>等人提出的量子分束器的SU(2)理论模型，计算得到了输出光场所处状态的表达式。进而讨论了光场在两个不同的入射空间模上极化方向对两个输出空间模上光场二阶量子干涉度的影响。

光的聚束效应的发现是量子光学的重要里程碑。对其进行合理解释的努力，促进了量子光学理论与技术的大发展，使量子光学迅速发展和完善起来。现在一般认为，光场二阶相干所体现的聚束效应的物理本质是双光子干涉。本文发现，在高阶相干中有类似的广义聚束效应，这种广义聚束效应也可以用光子相长干涉解释。而且在一些典型的光路中，N个光子参与的干涉，可以使这种广义聚束效应的增强因子达到N!。

文章研究了自旋为1的粒子在旋转磁场中的几何相位和动力学相位.推导出如何计算自旋为1的粒子在绝热和非绝热演化中的几何相位和动力学相位公式，并利用这些公式计算其相位.最后我们讨论了三种情况下的Berry相位，当考虑ω1<<ω时，系统处于绝热近似，此时，几何相位就是Berry相位。

采用旋波近似分析了附加克尔介质非关联双模相干态场与Λ型三能级原子相互作用系统的态矢量演化过程，叙述了两种光场压缩效应及应用，给出了光子数压缩和正交相位压缩计算公式，通过数值计算，绘出压缩光场随时间的演化过程并讨论了克尔介质对光场压缩特性的影响，结果表明强的克尔效应可以使光场的压缩随时间演化呈周期性变化，失谐较大时，光子数压缩品质差。

研究了Kerr介质腔中非关联双模热光场与V型三能级原子相互作用过程中的场关联特性。通过数值计算和图形分析，讨论了平均光子数、Kerr介质、失谐量以及耦合系数对场的关联特性的影响。结果发现：当V型三能级原子与两模光场发生相互作用时，非关联双模热光场将发生关联，且关联强度与耦合强度、失谐量和Kerr系数有关。当两模热光场和裸原子发生对称相互作用时，两模光场始终处于正关联；增加一模光场的平均光子数，两模光场的关联减弱；Kerr介质和失谐量的增加将削弱两模场的关联；当两模光场与原子发生不对称相互作用时，假设g1>g2，两模光场的关联特性在正关联和反关联之间交替出现。保持场一模的平均光子数不变，增加场另一模的平均光子数，反关联特性消失。

链路持续时间是影响卫星量子密钥分发量子比特率的重要参数。文章分析了影响星－地单光子和纠缠光子量子密钥分发链路持续时间的若干因素，并且进行了数值仿真研究。结果表明，随着轨道高度的增加或者地面最小通信仰角的减小，单光子和纠缠光子链路的持续时间有较大的改善；单光子链路时地面站同卫星星下点轨迹间的距离和纠缠光子链路时两地面站之间的距离也均是影响链路持续时间的重要参数；纠缠光子链路持续时间的影响因素较单光子链路更为复杂，其最终决定于卫星星下点轨迹同两地面站之间的位置关系。

研究了适合光纤传输的量子密钥分配系统和量子密钥分配协议。通过研究适合光纤传输的量子信号的编码和解码，研究了基于光纤的量子密钥分配系统与协议,给出相位调制量子密钥系统的光路图；在计算机上编制相应的程序，验证了相位调制的量子密钥分配协议的分配过程，并就窃听对量子误码率的影响进行了分析。结果表明，仿真结果与理论分析完全一致。

本文提出一种利用磁光阱冷却捕获技术制备低速、连续、单色性好原子束的方法及技术。采用3维磁光阱从背景Rb蒸汽中捕获Rb87原子进行冷却、捕获形成原子云团，利用在纵向方向上结构设计的小孔将冷原子云团推出形成冷原子束，并在原子束行进方向上采用2维光学黏胶对原子束进行准直，采用态制备激光对其进行态制备，全部制备到Rb87原子的基态能级｜F=1上，从而为原子惯性技术(原子干涉仪、原子重力仪、原子加速度计)、原子频标(原子钟)提供低速、连续、单色性好的原子束。文章对于制备技术的实验系统及实验结果进行了详细的阐述。

文章介绍了在磁光阱制备的Rb85冷原子团中通过特定时序的光场进行四波混频的实验研究，我们观察到了混频光强度的空间分布，简要讨论了三束作用光场的频率和光强对混频光产生的影响。时序调制下的四波混频实验为利用冷原子系综制备非经典关联光子对提供了基础。

提出了一种复合四边形空气孔格点光子晶体光纤，其包层是由两种不同大小的空气孔组合而构成的。利用时域有限差分法(FDTD)对其色散特性进行了分析。结果表明，通过调节包层中两种不同尺寸的空气孔的大小以及孔间距这三个参量，可以得到不同水平的平坦色散曲线，甚至超平坦的色散曲线。

设计了一种准光子晶体光纤，其包层由呈准周期分布的空气孔构成，其中靠近芯区的空气孔的直径是渐变的。采用带有良匹配层(APML)吸收边界的全矢量频域有限差分(FDFD)方法对其色散特性进行了数值分析，计算了孔间距取1.5 μm～2.2 μm，最小空气孔直径分别取0.4 μm～0.6 μm，从第一层到第三层直径线性递增量分别为0.1 μm和0.2 μm的条件下，这种光纤基模的色散曲线。结果表明：通过调节包层中三种不同尺寸的空气孔的大小以及孔间距这四个参数，可以得到不同平坦水平的色散曲线，甚至于超低超平坦的色散曲线。例如，当孔间距取1.7 μm，空气孔直径分别取0.5 μm、0.7 μm 、0.9 μm，在1.4 μm～1.7 μm波段内，这种光纤的色散值可以控制在 6.0±3.0 ps/km.nm范围内。

二维光子晶体带隙特性分析过程中，由于传统时域多分辨率算法的时间微分离散阶数较低，所以易导致色散误差积累而使晶体结构内传播波形产生时域形变，大大降低了特性分析的准确性。针对这一现象，提出了可变精度龙格库塔多分辨率算法，算法通过高阶的时间迭代来减少晶体结构中数值波的传播变形，使频率特性分析不再受时间微分引起的波前失真的影响，并在时域和空域上同时具有任意高阶的收敛特性，以得到稳定而准确的带隙特性分析结果。通过具体算例的数值仿真，验证了改进策略在分析光子晶体传输特性时的有效性和可靠性。

根据量子统计中相空间的理论知识，采用两种不同的方法给出了热真空态的Husimi分布函数，并给出了热真空态的Wehrl墒。最后与相应混合态的Husimi分布函数进行比较，得出来热真空态的Husimi分布函数与混合态的Husimi分布函数是相一致的结论。

基于描述非均匀光纤系统的复系数Ginzburg-Landau方程，通过拟解法得到了该方程的精确啁啾组合孤波解，并分析了该解的特性。通过大量的数值模拟，发现在有限的初始扰动下这些组合孤波解是在非均匀光纤系统中稳定的。最后，为了进一步研究组合孤波解的稳定性，我们还探讨了组合孤波的相互作用。

研究了光栅外腔半导体激光器(ECDL)对射频频率调制的响应特性，分析了射频频率调制时光栅外腔对半导体激光器的边带信号的影响。实验中测量了GHz射频频率调制的ECDL输出的边带信号随射频信号功率、注入电流、光栅外腔长度的变化情况。证实了当射频调制频率等于光栅外腔自由光谱区的整数倍时，ECDL输出的边带信号可在一定程度上得到增强。

利用光学显微镜和扫描电子显微镜对248 nm准分子脉冲强激光辐照的HgCdTe晶片表面进行了观察，观察到一些与红外波段内激光辐照HgCdTe晶片时大不相同的实验现象。研究表明，红外波段内1 064 nm激光辐照HgCdTe半导体材料的损伤机制主要为光热作用，而紫外波段248 nm准分子激光对HgCdTe材料的损伤机制既包含光化学作用也包含光热作用。分析了准分子激光对晶体的机械破坏现象，同时对HgCdTe材料在激光辐照区的条纹产生机理进行了探讨，发现激光驱动声波理论模型比光学模型和热导波模型能更好地解释HgCdTe晶体表面的条纹现象。

报道了我们最近研制的780 nm半导体激光放大装置。激光放大管采用Eagleyard公司生产的(EYP-TPA-0780-01000)半导体锥形放大器，当输入的种子源激光功率为25 mW时，放大器输出的激光功率达600 mW左右，该光束经过透镜整形，声光调制器频移，然后耦合到单模保偏光纤后，输出功率达110 mW。该激光放大装置可很好的用于高密度冷原子的俘获。