评估飞机成像目标的红外隐身效果，对飞机红外隐身技术的发展、隐身反隐身作战具有重要的意义。提出了一种飞机成像目标红外隐身效果的评估方法: 结合成像探测器工作原理，考虑图像处理各个阶段的算法特点，基于多种图像特征，制定出能反映背景影响和诱饵干扰影响的飞机成像目标红外隐身效果评估指标; 通过建立红外成像探测器仿真模型，验证了所制定的评估指标的合理性; 最后依据评估指标评估了采用不同隐身技术和施放诱饵干扰对飞机隐身效果的影响，得到了一些对飞机隐身和反隐身具有指导意义的结论。

多孔活性金属材料因为内部存在大量的孔隙, 大大地增加了与空气的接触面积, 使得其在空气中的燃烧较为猛烈, 燃烧温度迅速上升。 其燃烧过程属于固体燃烧的范畴, 较为复杂。 以镁为例, 通过建立燃烧模型, 来研究多孔活性金属的光谱辐射特性。 首先, 建立氧气总消耗量与活性金属剩余质量的关系, 研究氧气在活性金属孔隙内的扩散浓度关系, 通过求解活性金属热平衡方程得到活性金属燃烧过程中温度与时间的关系式, 进而得到活性金属的峰值光谱辐射强度表达式; 然后, 将模型计算的仿真结果与红外热像仪测得的实验结果对比, 结果表明, 模型的计算结果与实验结果相一致, 误差在了10%以内; 最后, 通过建立的燃烧模型来研究活性金属燃烧规律以及其光谱辐射特性, 解决了高空、 高速下的活性金属光谱辐射强度难以实验获得的问题, 大大减小了实验成本与时间。 分别对比不同时间活性金属箔片在1～3, 3～5以及8～12 μm波段下的辐射强度, 得出活性金属燃烧时的辐射强度主要集中在3～5 μm波段的结论。 研究结果表明: 自燃金属最大燃烧温度随高度的增加逐渐下降, 随气流速度的增加先增加后减小, 在速度为30 m·s-1时, 温度达到最大; 自燃金属的光谱辐射强度在2～6 μm波段达到最大。 该模型也可以用来研究其他活性金属的燃烧特性。

面源红外诱饵是一种有效对抗红外成像制导导弹的干扰装备。它能模拟被保护目标的红外特征，达到干扰红外成像制导导弹的目的。首先，分析面源红外诱饵对抗红外成像制导导弹的干扰机理。其次，建立面源红外诱饵的辐射模型和运动模型。然后，分析面源红外诱饵红外图像的位置、面积和灰度的变化规律，仿真生成面源红外诱饵红外图像。最后，以干扰成功率作为面源红外诱饵干扰效果评估准则，计算不同距离和不同投放数量下面源红外诱饵干扰成功概率，并对仿真结果进行分析。仿真结果表明：面源红外诱饵能够逼真地模拟目标飞机的光谱辐射分布特性，有效干扰红外成像制导导弹，显著提高目标飞机的战场生存力。

红外空空导弹是最有效的近距空战杀伤**，但其工作机理复杂，干扰环境多变，仿真出来的导弹很难与真实导弹的性能相符。为了简化仿真过程、提高仿真结果的准确性，摒弃复杂的物理仿真从导弹的功能仿真切入，注重导弹的识别、导引、控制、运动过程。首先建立基于三自由度的导弹数学模型，简化导弹运动方程；其次将抗干扰方法分类，分析导引头进入抗干扰状态和没进入抗干扰状态抗干扰的不同机理；最后建立以导弹、诱饵、飞机为主体的仿真平台，以脱靶量、导弹轨迹、抗干扰概率做为仿真结果的评价标准。仿真结果表明，仿真的红外空空导弹模型简单、易于实现、抗干扰结果与真实导弹接近，能够满足空战评估的基本要求。

实现了将预冷却(温度约为1～2 μK)的87Rb和40K原子装载到远红失谐的光学偶极力阱中,继而利用逐步降低光强的方法对其进行蒸发冷却,获得了87Rb原子的玻色-爱因斯坦凝聚(BEC),并用协同冷却的方法得到了40K原子的量子简并(DFG)。实验上通过光纤传输远红失谐激光束降低了光束指向性的抖动,又利用光强反馈伺服系统抑制远红失谐激光的强度抖动,提高了获得玻色-爱因斯坦凝聚和简并费米气体的重复性和稳定性。实验上得到玻色-爱因斯坦凝聚的原子数达8.48×105个,简并费米气体的原子数量约为3.34×106个。

We create a Bose-Einstein condensate (BEC) of ⁸⁷Rb atoms by runaway evaporative cooling in an optical trap. Two crossed infrared laser beams with a wavelength of 1064 nm are used to form an optical dipole trap. After precooling the atom samples in a quadrupole-Ioffe configuration (QUIC) trap under 1.5 \mu K by radio-frequency (RF) evaporative cooling, the samples are transferred into the center of the glass cell, then loaded into the optical dipole trap with 800 ms. The pure condensate with up to 1.5×10⁵ atoms is obtained over 1.17 s by lowering the power of the trap beams.