红外高光谱大气探测仪是我国第二代极轨气象卫星风云三号 D星搭载的大气探测仪器。干涉图零光程差位置的确定是干涉图叠加和傅里叶变换的前提, 在实际应用中由于仪器自身和环境因素的影响使其确定困难。本文根据红外高光谱大气探测仪的在轨实测数据, 分析了零光程差偏差对数据反演的影响, 分别以最大相关法和定标光谱虚部最小法, 检测干涉图的零光程差位置。干涉图校准后黑体和冷空光谱的相位差在 π附近。定标光谱虚部在 0附近, 仅表征噪声。该方法能够很好地用于风云三号 D星红外高光谱大气探测仪的数据预处理。

该文数值模拟了表面等离子体共振(SPR)技术在吸收介质折射率虚部变化检测方面的应用。以菲涅耳多层膜反射理论为基础研究了强度调制、相位调制和角度调制三种检测方法。研究结果表明，角度调制方式拥有较高的检测分辨率（1×10-6 RIU，RIU为折射率单位）和较宽的线性测量范围（大于0.01 RIU），是一种较好的检测折射率虚部变化的方法。

利用传输矩阵法研究了异质双周期结构一维光子晶体的带隙结构和光学传输特性。此光子晶体能形成512~960 nm的含5个极窄透射峰的光子带隙。重点研究了一种材料为复折射率时的光学传输特性，以及当结构发生轴向应变时的“介观压光效应”。结果表明: 当复折射率虚部为负时，透射峰随虚部绝对值的增大先增大后减小，甚至出现衰减; 虚部为正时，发生吸收现象。当光子晶体发生轴向应变时，透射峰随应变量的增加呈现近似L形变化，应变量很小时透射率几乎线性减小，波长越大透射峰变化越缓慢。

机载拖曳式诱饵会对单脉冲雷达形成双点源干扰。以振幅和差单脉冲雷达导引头为对象, 研究了目标检测过程中单脉冲比的分布特性和检测模型。首先分析了雷达导引头主波束内接收信号的特点, 给出了目标检测时接收信号单脉冲比实部和虚部的分布特征; 然后针对双点源干扰时单脉冲比实部和虚部的变化, 分别提出了基于奈曼皮尔逊准则的广义似然比检测方法和虚部门限检测方法。因为单一的检测方法所包含的目标信息有限, 为提高检测性能, 提出了广义似然比检测与虚部门限检测相结合的检测模型, 该模型充分利用了单脉冲比的实部与虚部信息。最后, 对该方法的检测流程和检测性能进行分析, 仿真结果表明, 该方法能够获得更高的检测概率以及更低的虚警概率。

提出了反演折射率虚部的方法.以光散射为原理的粒子计数器测量光学等效直径,其结果受折射率虚部的影响较大；以粒子飞行时间为原理的粒子计数器测量空气动力学直径,其结果不受折射率虚部的影响.利用两种仪器的测量结果受折射率影响的差异来反演大气气溶胶的折射率虚部.通过与其它独立的测量结果对比表明,该方法反演气溶胶折射率虚部是合理的.

用传输矩阵法计算了光量子阱结构的传输特性。计算结果表明：光子的束缚效应将导致频率的量子化, 光子禁带中出现多个束缚态, 且束缚态的个数与阱光子晶体的周期数相等, 为设计所需要的多通道滤波器提供了理论依据。当在光量子阱结构的一种介质中掺入激活介质使得介质的介电常数具有一个负虚部, 各束缚态都出现了较强的增益, 从而形成高效的多通道放大器。随着介电常量负虚部绝对值的增加, 各透射增益先增加后减少, 中间存在一极值点, 但各束缚态出现透射增益极值点的虚部、最大增益的大小以及出现增益的虚部范围都不同。而当组成光量子阱结构的一种介质的复介电虚部为正时, 表现为对各束缚态的吸收。这一结果为光子晶体同时获得多通道超窄带滤波器和所需放大倍数的光放大微器件提供了理论基础。

为了研究关于复介电常量缺陷层镜像对称的1维光子晶体的带隙结构和光传输特性，利用传输矩阵法，讨论了缺陷层的复介电常量的虚部为负值且光学厚度为λ₀／2的情形对传输特性的影响。结果表明，当在光子晶体加入复介电常量的缺陷层后，在靠近光子带隙边缘，出现了较强的透射峰增益；随着缺陷层复介电常量的实部和虚部的增加，透射增益先增加后减少，中间存在一极值点，但缺陷膜的位置和高度不受复介电常量的实部和虚部的影响。这一结果为光子晶体同时实现超窄带滤波器和光放大微器件提供了理论基础。

对线性化后的非线性薛定谔方程进行了求解,导出了光纤中传输的扰动场复振幅的实部和虚部的解析解.这些普适的表达式表明:在传输距离不太长的初期阶段,扰动的虚部和实部以及幅角的演化都对输入条件十分敏感;在传输距离趋于无穷大时扰动电场增益系数趋于渐近值;波数在初始阶段随传输距离变化,只有当传输距离足够大时才趋于一个常数.

介绍一种综合利用光学粒子计数器和能见度仪测量大气气溶胶折射率虚部的新方法。首先,使用光学粒子计数器测量出大气气溶胶粒子的数密度谱(待订正),用能见度仪同步测量出水平能见度。然后,根据球形粒子的米氏(Mie)散射理论,通过分析气溶胶粒子的折射率虚部、分档半径、粒子数密度谱、消光系数和能见度之间的关系,对分档半径进行订正,得到折射率虚部和能见度之间的对应关系。结合同步测量的能见度,反演出大气气溶胶粒子的折射率虚部。最后,利用折射率虚部对光学粒子计数器数据进行订正,得到大气气溶胶粒子的数密度谱。