By utilizing multimode squeezed states theory, we study the generalized nonlinear equal-power higher-power sum squeezing properties of the generalized magnetic-field component in four-state superposition multimode entangled state light field |\psi^{(4)}>q. The state is composed of multimode vacuum state, multimode coherent state and its contrary state, multimode imaginary coherent state. It is found that the state |\psi^{(4)}>q is a type of four-state superposition multimode nonclassical light field, and under certain fixed conditions, the generalized magnetic-field component in the state |\psi^{(4)}>q can display generalized nonlinear equal-power 4m-th power sum squeezing effects which change periodically.

利用多模压缩态理论,研究了由多模真空态、多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态以及后两者的相反态的线性叠加所组成的一种五态叠加多模薛定谔猫态光场|Ψ(5)＞q中广义磁场分量的等幂次高次和压缩特性.结果发现:态|Ψ(5)＞q是一种典型的五态叠加多模非经典光场;在一定条件下,态|Ψ(5)＞q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性等幂4m次和压缩效应.

构造了由多模真空态|{0j}>q与两个空间强度分布特征不同的多模复共轭泛函相干态|{f(a)f*(x,y,z)}>q和|{f(b)f*(x,y,z)}>q的线性叠加组成的三态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(3)f>q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)f>q中广义磁场分量的等幂次高次振幅(Y)压缩特性.结果表明:在一定的条件下,态|ψ(3)f>q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的等幂次高次Y压缩效应;光场经典强度和经典振幅的任意非对称空间分布特征和光场经典初始相位的任意空间分布特征等对其压缩程度将产生直接的影响.

利用多模压缩态理论,研究了多模泛函相干态|{fj(x,y,z)}〉q及其相反态|{-fj(z,y,z)}〉q的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)(f)〉q的广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性.结果发现:1)当各模的压缩次数Nj(j=1,2,…,…,q下同)之和为偶数时,态|ψ(2)(f)〉q恒处于不等幂次Nj-H最小测不准态;2)当各?５难顾醮问齆j之和为奇数时,态|ψ(2)(f)〉q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意不等幂次的广义非线性高次和压缩效应.

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态、多模复共轭虚相干态的相反态和多模复共轭相干态的线性叠加所组成的一种新型的三态叠加多模薛定谔猫态光场|ψ(3)〉q中广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性.结果发现:态|ψ(3)〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;在一定条件下,态|ψ(3)〉q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性不等幂次高次和压缩效应.

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q(j=1,2,......q)、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q的线性叠加组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)3〉q广义磁场分量(即第一正交相位分量)的广义非线性等幂次高次和压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N之积qN取偶数时,态|ψ(3)3〉q广义磁场分量在一定条件下可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次奇数模-偶数次、偶数模-奇数次或偶数模-偶数次的高次和压缩效应.

构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q这三态的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)3〉q中广义磁场分量的任意偶数次广义非线性等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:在压缩次数N取偶数,只要各模的初始相位φj(j=1,2,3,…,…,q),态间的初始相位差(θi-θ2)(i=1,3)和各单模相干态光场平均光子数R2j之和qj=1R2j分别满足各自的取值条件,态|ψ(3)3〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)就可呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应.

构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q、多模复共轭相干态的相反态|{-Z*j}〉q以及多模虚相干态|{iZj}〉q的线性叠加所组成的第Ⅴ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)5〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ(3)5〉q中广义磁场分量的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现:当压缩次数N=2p且p=2m(m=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位φj(j=1,2,…,…,q)、态间的初始相位差(θ1-θ2)、(θ1-θ3)和(θ2-θ3)以及受各模的初始相位φj调制的各单模相干态光场的平均光子数之和∑qj=1(R2jcos2φj)等分别满足一定的取值条件,则态|ψ(3)5〉q的广义磁场分量就可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次4m次方Y压缩效应.

利用多模压缩态理论,研究了一种新型的三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q中广义磁场分量(即第一正交相位分量)的不等幂次高次振幅压缩特性.结果表明:态|Ψ(3)〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场,其广义磁场分量在一定条件下可呈现出周期性变化的、偶数次的不等幂次高次振幅压缩效应.

构造了由多模相干态|{Zj}〉q、多模真空态|{0j}〉q和多模相干态的相反态|{-Zj}〉q三者的线性叠加所组成的第Ⅰ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)1〉q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)1〉q中广义磁场分量的等幂次高次和压缩效应.结果发现:态|ψ(3)1〉q是一种典型的三态叠加多模非经典光场;当各模的初始相位和qj=1φj满足一定的取值条件、并且态|ψ(3)1〉q中任意两态的态间初始相位差(θ(R)pq-θ(0)0q)、(θ(R)nq-θ(0)0q)和(θ(R)pq-θ(R)nq)等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)1〉q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈现出周期性变化的、等幂次的奇数模-偶数次、偶数模-奇数次、偶数模-偶数次或者奇数模-奇数次的高次和压缩效应.