在存在表面耗散层的纯Rb光学厚蒸气中, 利用小功率可调谐半导体激光器泵浦Rb(5P3/2)的超精细结构能级, 测量和分析了780 nm(5P3/2→5S1/2)和795 nm(5P1/2→5S1/2)后向荧光的强度和线形, 耗散层(近区)起光谱滤波器的作用。 有两种可能产生5P1/2态原子的机制, 第一种机制是Rb(5P3/2)+Rb(5S1/2)→Rb(5P1/2)+Rb(5S1/2)； 第二种机制是Rb(5D)+Rb(5S)→Rb(5P)+Rb(5P), 对于每一种机制, 给出了后向敏化荧光的理论公式。 研究后向荧光时, 必须要确定荧光强度与激光功率的关系和荧光线形。 激光频率扫描超精细结构共振线, 得到的敏化后向荧光795 nm线形与共振荧光780 nm线形相似, 其荧光强度与荧光功率有线性关系。 因此, 基本上可以用第一种机制解释5P1/2态布居机制。 理论证明了, 第二种机制产生的敏化后向荧光强度应与激光功率平方成比例, 这与实验结果是不同的, 第二种机制不能解释耗散层界面后向敏化荧光的产生。

通过分析2、2′菁染料水溶液、银胶体以及2、2′菁染料吸附于银胶表面时的吸收光谱得知,2、2′菁染料吸附于银胶表面时,有J聚集体出现,通过分析基频及高阶线性Raman光谱,证实了一些低波数的Raman信号是由J聚集体产生的,从而进一步证实了吸附于银胶表面的2、2′菁染料以单体和J聚集体形式共存.同时,由吸收光谱还可以看出,2、2′菁染料分子及其J聚集体分子的吸收带都处于银胶吸收带的半高宽范围内,满足共振条件,当用不同激发波长(514.5 nm和488 nm)的光激发吸附于银胶表面的2、2′菁染料时,观察到了J聚集体的敏化荧光,而用此激发光激发2、2′菁染料水溶液时,就没有观察到J聚集体的敏化荧光,从而说明了银胶表面的存在,加速了单体2、2′菁染料分子与其J聚集体分子之间的能量转移速率.

研究了粗糙金属银表面对分子间能量转移效应的影响。实验观察到吸附分子增强的敏化荧光,结合表面局域电磁理论分析表明,吸附于银表面的分子间非辐射能量转移速率被增强102倍,证实了表面增强的分子间能量转移效应的存在。

本文报道使用蒸汽泡和两光子两步激发方法,测量原子激发态敏化荧光I3/21和直接荧光I(3/2)~2其与温度的关系,得到与基态(5~2S(1/2)铷原子碰撞产生的铷7~2D(5/2)→7~2D(3/2)和7~2D(3/2)→7~2D(5/2)精细结构转移截面分别为:σ(fs)=4.7×10~(-13)cm~2、σ(fs)~’=7.0×10~(-13)cm~2;碰撞转移出7~2D双态的转移截面σ(tr)(5/2)=0.62×10~(-13)cm~2.由计算的7~2D态几何截面σ(geom)能够相对很好地描述σ(fs)和σ(fs)~’的数量级.