近年来, 重金属离子的去除是复杂环境中水处理面临的难点问题之一, 静电纺丝制备的三维SiO2纳米纤维棉具有耐高温、耐强酸的特点, 是复杂环境中水处理的理想前驱体材料。以三维SiO2纳米纤维棉作为基底, 在引发剂偶氮二异丁腈作用下催化乙烯苯磺酸和乙二苯单体发生原位聚合, 实现聚乙烯苯磺酸在SiO2纳米纤维棉表面均质包覆, 制备SiO2@聚乙烯苯磺酸纳米纤维棉。通过SEM、FT-IR等表征方法揭示了该纳米纤维棉的形貌和化学组成, 采用热重分析仪对其进行热稳定性测试, 并研究了该纳米纤维棉在高温、酸性条件下的吸附再生性能。结果表明: SiO2@聚乙烯苯磺酸纳米纤维棉对Cu2+、Cd2+和Pb2+有很高的吸附容量, 当pH值为5.5和初始离子浓度为100 mg/L时, 吸附容量分别为73.0、91.0、161.0 mg/g, 当温度为80 ℃时吸附容量仍可达81.0、64.0、123.0 mg/g; 吸附过程符合准二级动力学和Langmuir等温吸附, 具有较强的再生性能, 经10次离子脱附-吸附循环, Cu2+、Cd2+和Pb2+的容量保持率分别为83.5%、81.1%、77.6%。

提出了一种基于谷霍尔效应的单向波导,波导结构由两种不同拓扑性质的光子晶体组成。这两种光子晶体均是由Al₇₀Ga₃₀As和Si介质柱构成,可以实现光在通信波段中的单向通过。仿真结果表明,所提结构不仅可以实现光路的大角度转弯,还对缺陷具有良好的耐受性,为具有高效光传输特性的新型光波导设计提供了参考。

利用神光Ⅱ装置发射强激光一方面对铝靶进行烧蚀加载，另一方面驱动铜背光靶发射X光对铝靶微层裂产物进行针孔背光照相，结果获得了可忽略动态模糊的高清晰照片，标准丝阵检验表明分辨率优于40 μm。铝靶微层裂产物照片清晰显示，靶破碎存在不同分区， 这直观揭示了靶破碎的不同机制。实验成功验证了激光驱动X光背光照相技术在金属靶微层裂研究中存在重要的应用前景。

采用射频辉光放电等离子体和介质阻挡放电等离子体对聚丙烯(PP)和聚乙烯(PE)进行处理后，使用聚氨酯进行粘接，并测试了混合粘合体的剪切强度。介质阻挡放电功率是100 W时，等离子体处理对混合粘合体的剪切强度无影响。介质阻挡放电的功率为200 W、处理时间20 s时，等离子体处理效果最佳，剪切强度为1.58 MPa，是未处理的混合粘合体的14.36倍。介质阻挡放电的功率是300 W时，样品在10 s内就被击穿。射频辉光放电等离子体中，使用空气处理后最大剪切强度为1.60 MPa(100 W，3 min)，使用氮气处理后的最大剪切强度为1.57 MPa(200 W，3 min)。通过扫描电镜(SEM)对等离子体处理前后的PP表面形貌观察，发现未处理样品的表面比较平滑，而经等离子体放电处理后的样品表面变得疏松，出现了大量泡状物质，表面粗糙程度提高。

为探讨不同激光电化学刻蚀的工艺特性, 采用两种激光( KrF: 248 nm, 20 ns和半导体激光: 808 nm连续)作为光源, 聚焦激光照射浸于溶液中的阳极上, 实现激光诱导电化学刻蚀材料。在实验的基础上, 通过对金属和半导体材料刻蚀的比较, 分析了不同激光电化学刻蚀不同材料的工艺特点。讨论两种激光对半导体与金属的不同刻蚀机制, 并比较了这两种激光对不同材料的刻蚀性能。实验表明, 248 nm激光电化学刻蚀工艺中直刻占主要部分, 该工艺刻蚀硅比刻蚀金属有更好的刻蚀速率; 808 nm激光诱导电化学刻蚀工艺是一个光热刻蚀过程, 该工艺不适合刻蚀半导体材料。

微尺度激光冲击处理技术通过将常规激光冲击处理的激光光斑从毫米量级缩小到微米量级, 为提高金属微结构的可靠性提供了一种可能途径。为了分析微尺度激光冲击处理的特点, 探究激光脉冲功率密度、冲击次数等因素对冲击效果的影响, 利用 ABAQUS仿真软件对激光冲击强化铝合金 6061-T6的过程进行了仿真研究, 分析了激光冲击处理的基本原理, 着重讨论了激光冲击处理过程中几种参数对残余应力场的影响, 分析了微尺度激光冲击处理后金属表层残余应力分布的基本特点。结果表明, 单次微尺度激光冲击处理后, 材料表面存在局部的拉应力, 但可以通过多次冲击予以消除。

为了研究维生素B6的扩散行为，采用了激光全息干涉法，得到了298．15K时不同浓度维生素B6在水溶液和生理盐水中的扩散系数。结果表明，维生素B6在水溶液中的扩散系数随着溶质浓度的增大一直下降，而在生理盐水中则呈现先上升后下降的趋势。这对维生素B6的医学应用具有重要的参考价值。

Electron acceleration by a propagating short ultra-intense laser pulse in a low-density plasma has been investigated. Electrons have the maximum energy when meeting the peak of the laser pulse. If a propagating laser pulse is abruptly stopped by a solid target, the highly energetic electrons will continue to move forward inertially and escape from the laser field. The envelope of the laser pulse is taken into account and there is an optimal position between the electron and the solid target. The electron maximum energy depends on the laser intensity and initial electron energy, and has nothing to do with the polarization of the pulse, but a linearly polarized laser pulse is more effective to accelerate electron than circularly polarized one under the same laser energy. The influence of the reflected light has been taken into account which makes our model more perfect and the results give good agreement with particle in cell simulations.