中国工程物理研究院 流体物理研究所, 冲击波物理与爆轰物理重点实验室, 四川 绵阳 621900
材料在超高应变率下发生的动态拉伸破碎是冲击波物理领域的一个重要内容，受诊断技术限制，粒子尺寸直接测量的数据非常有限。基于脉冲激光同轴全息技术，建立了一套材料超高应变率破坏状态和破碎粒子诊断的高精度联合测量系统，利用该系统，成功开展了107～108/s超高应变率范围内铝的动态破碎粒子在位测量，获得了粒子尺寸分布数据。
动态破碎 粒子尺寸 应变率 全息 dynamic fragmentation particle size strain rate holography 强激光与粒子束
2016, 28(8): 28084003
中国工程物理研究院 流体物理研究所, 冲击波物理与爆轰物理重点实验室, 四川 绵阳 621900
利用神光Ⅱ装置发射强激光一方面对铝靶进行烧蚀加载，另一方面驱动铜背光靶发射X光对铝靶微层裂产物进行针孔背光照相，结果获得了可忽略动态模糊的高清晰照片，标准丝阵检验表明分辨率优于40 μm。铝靶微层裂产物照片清晰显示，靶破碎存在不同分区， 这直观揭示了靶破碎的不同机制。实验成功验证了激光驱动X光背光照相技术在金属靶微层裂研究中存在重要的应用前景。
强激光 微层裂 X光背光照相 high energy laser fragmentation X-ray backlighting 强激光与粒子束
2016, 28(4): 041003
中国工程物理研究院 流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室, 四川 绵阳 621900
介绍了一种具有fs时间分辨力的超短脉冲激光频域干涉测试技术, 详细论述了该技术的工作原理和系统构成, 指出传输时间差和相位差是影响频域干涉条纹周期的主要因素。采用脉冲激光频域干涉仪测量了200 nm厚度铝膜在波长800 nm、单脉冲能量0.7 mJ、脉宽35 fs脉冲激光作用下的运动速度剖面。在单次飞秒脉冲激光作用下, 铝膜自由面的运动速度峰值可达960 m/s, 速度剖面的上升前沿小于5.77 ps,表明脉冲激光频域干涉技术可用于测量材料在超快脉冲激光作用下的冲击动力学参数。
飞秒激光 频域干涉 相位剖面 速度剖面 femtosecond pulse frequency-domain interferometry phase profile velocity profile
中国工程物理研究院流体物理研究所 冲击波物理与爆轰物理实验室,四川 绵阳 621900
通过对频域干涉原理的深入研究,本文提出了一种超快时间分辨力的脉冲激光频域干涉技术。采用该技术方法可精确同步泵浦－探测实验中泵浦脉冲和探测脉冲的传输时间,其同步精度与脉冲激光器脉宽相当。本文详细论述了频域干涉技术的系统构成和工作原理,数值模拟了飞秒脉冲激光频域干涉仪的输出信号,指出当频域干涉仪输出的条纹数最少时,两脉冲之间的传输时间差即达到最小,最后通过动态实验验证了理论推导结果。
飞秒脉冲激光 频域干涉 时间分辨力 泵浦探测实验 femtosecond pulse frequency-domain interferometry time resolution pump-probe experiment
中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室,绵阳,621900
用简单的自由电子气模型对金属铁、铜、铝、铅的冲击压缩特性进行了数值计算,计算结果表明材料并不能无限地被压缩,存在极限压缩度,随着压缩度的增加,在冲击压力增加的同时,冲击温度也急剧上升,限制了材料的进一步压缩,本文计算的这几种材料的极限压缩度为3.9.
极限压缩度 自由电子气模型 原子与分子物理学报
2007, 24(2): 384
中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理国家重点实验室,绵阳,621900
应用自恰变分自由能模型描述了在化学平衡下,H2,H,H+,e构成地混合物在天体物理和高压实验中遇到情形下的各种相互作用及压力与温度效应引起地离解和电离现象.目前的模型预测了在压力电离区存在一热力学不稳定状态,当温度Tc=15.5 kK,压力Pc=58.3 GPa和密度ρc=0.3226 g/cm3时发生等离子体相变,此理论预测结果与各种模型计算结果进行了比较分析.
氢 离解 电离 自恰流体变分模型 等离子体相变 hydrogen ionization dissociation self-consistent fluid variational model plasma phase transition 原子与分子物理学报
2007, 24(2): 240
中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室,绵阳,621900
由位错熔化理论和不同的静高压实验数据优化的体模量(B0)、剪切模量(G0)及它们对压力的一阶偏导数(B′0、G′0)值计算了Al、Cu、Ta的高压熔化曲线.理论计算的Al、Cu高压熔化曲线与静、动高压实验值较为吻合,Ta的理论高压熔化曲线与动高压实验结果一致,但与静高压实验结果相差较大.
熔化曲线 位错 体模量 剪切模量 原子与分子物理学报
2006, 23(6): 1014
1 四川大学原子与分子物理研究所,成都,610065
2 中国工程物理研究院西南流体物理研究所冲击波与爆轰物理实验室,绵阳,621900
在准谐近似下,利用准谐德拜模型通过亥母霍兹自由能构造出了铝在低于熔点温度范围内的物态方程和热力学特性.研究表明,在广泛的温度和压强范围内,铝的体积弹性模量和对应体积与有效的实验值一致,且其静态物态方程以及不同温度和压强下的热容量、熵、热膨胀系数等热力学特性也与有效的实验结果符合的很好.
热力学特性 铝 准谐德拜模型 Thermodynamic properties Aluminum Quasi-harmonic Debye modle 原子与分子物理学报
2005, 22(4): 735
1 四川大学物理科学与技术学院和辐射物理及技术教育部重点实验室,四川,成都,610064
2 中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室,四川,绵阳,621900
用自由电子气模型对自由电子气(费米能为5 eV)的冲击压缩雨贡纽曲线、冲击温度进行了数值计算.冲击压力、内能和冲击温度被计算为压缩度的函数.计算结果表明,自由电子气(费米能为5eV)的冲击压缩极限近似为初始密度的4倍.
自由电子气模型 冲击压缩极限 冲击温度 Free-electron gas model Shock compression limitation Shock temperature
中国工程物理研究院流体物理研究所冲击波物理与爆轰物理实验室,四川,绵阳919信箱102分箱,621900
用二级氢气炮作为冲击压缩加载工具和多通道瞬态辐射高温计作为主要测量系统,测量了冲击压缩氦气等离子体的光辐亮度历史(初始温度293 K,初始压力为0.6 MPa和1.2 MPa两种).根据实测记录信号波形的有关特征量,计算得到了氦等离子体的光谱吸收系数κ(λ)和冲击压缩铝基板表面的光反射率R.结果发现:受冲击铝基板表面的光反射率～0.4(比其初始反射率0.8约降低一半),与Erskine的数据相同;对于光谱吸收系数的实测数据,本文目前未能给出合理的物理解释.
冲击温度 辐射不透明度 Shock Temperatures Opacity
