采用微间隙平行平板介质阻挡放电（DBD）装置， 以氩气作为工作气体， 研究了锯齿波激励下DBD的放电图像、 发光信号、 发射光谱与锯齿波频率的关系。 研究发现随锯齿波频率增加， DBD会从均匀模式（低于10 kHz）， 经历微放电丝与均匀放电共存， 并最终过渡到微放电丝占据全部的电极区（频率高于35 kHz）。 外加电压和发光波形表明， 锯齿波频率较低时的均匀放电对应高占空比的阶梯放电。 随频率增大， 出现微放电丝后， 发光波形呈现多脉冲形式， 且电压半周期中的发光脉冲个数随着锯齿波频率的增大而减小。 当锯齿波频率高于35 kHz时， 每半个电压周期的发光脉冲个数减小为一个（单脉冲放电）。 通过对放电的发射光谱进行研究， 发现发射光谱中包含氮分子的第二正带系（C3Πu→B3Πu）， OH（A2Σ+→X2Π）和ArI的特征谱线。 研究表明OH（3088 nm）和ArI（7504 nm）的谱线强度均随锯齿波频率的增大而增大。

采用平行平板结构的微间隙介质阻挡放电装置，在锯齿波电压激励下产生了电流波形具有平台状的阶梯模式放电。研究发现，随锯齿波电压峰值的增大，放电平台的持续时间和幅值随之增加。采用光学方法对单个放电平台的时间演化进行研究，发现其放电机制属于大气压汤森放电。通过对放电的发射光谱进行采集，发现包含氮分子的第二正带系(C3Πu→B3Πu)、OH(A2∑+→X2Π)和ArⅠ的特征谱线。随锯齿波电压峰值的增大，OH(308.8 nm)谱线强度和分子振动温度增加，但电子激发温度减小。通过对ArⅠ(750.4 nm)强度进行比较，发现相同峰值电压下锯齿波激励介质阻挡放电比正弦激励介质阻挡放电产生的谱线强度更大。利用气体放电理论，对上述物理现象进行了定性解释。

利用针-板喷枪装置，在直流电压激励下产生了大气压非平衡态低温等离子体羽。采用光学方法，研究发现等离子体羽的放电模式为脉冲放电。通过比较放电的总发光信号、337.1 nm 谱线的发光信号与电流信号，发现电流信号脉冲宽度最大，337.1 nm 谱线的信号脉冲宽度最小。通过对发光信号频率随电压的变化关系进行研究，发现放电脉冲频率随电压的增大而增大。利用光谱仪测量了337.1 nm 的谱线强度，发现它随气流增大减小，随电压增大表现为先增大后减小。利用气体放电理论，对以上物理现象进行了定性解释。这些研究结果对于大气压非平衡态低温等离子体羽的产生和应用都具有重要意义。