陶瓷空封光电耦合器存在高压下的内部气体放电, 分析其放电电流特性有助于器件可靠性研究。提出了基于体电流和气体放电电流的陶瓷空封光电耦合器漏电流模型, 并针对高压下漏电流测试能力不足的现状, 设计了基于悬浮供电的漏电流检测系统, 通过对高压下器件漏电流的测试及对比分析, 实现了对内部气体放电电流特性的定量评估。

基于材料和工艺特点, 对新研锆钛酸钡基CT47型脉冲功率电容器的高压脉冲放电性能和贮存性能进行了分析, 并根据脉冲功率应用场景设计了系列化性能研究实验。实验结果表明, 该电容器温度特性良好, 高压脉冲放电性能稳定, 耐压值高, 绝缘性能好, 为该电容器在脉冲功率领域的应用奠定了良好的基础。

零闭锁激光陀螺(ZLG)增益曲线不对称导致左、右旋陀螺的比例因子修正系数不相等，使得当陀螺稳频工作点与磁不敏感点存在频率差时，陀螺零偏对外界磁场变化敏感，降低了陀螺的精度并限制了使用环境。利用兰姆半经典理论分析计算了比例因子修正系数与增损比的关系，并得到了陀螺的磁不敏感点与放电电流的关系，从信号处理系统中排除放电电流变化对控制信号的影响，并进行了实验验证。理论计算和实验结果均表明，线性地改变陀螺放电电流，陀螺磁不敏感点位置会因增益曲线的增损比变化而发生相应线性改变，进而能够通过控制放电电流降低陀螺的磁灵敏度。

依据无狭缝光栅摄谱仪在青海获得的云对地闪电回击光谱信息, 结合空气等离子体传输理论, 用四种不同方法计算了同一闪电放电通道的电导率。 结果表明: 各种方法所得闪电核心通道的电导率数量级均为104 S·m-1; 且同一通道内的电导率随通道高度的增加有减小的趋势; 通道内电子与一次、 二次电离离子的碰撞以及它们各自的碰撞对通道电导率的贡献不可忽略; 用碰撞积分的方法计算闪电核心通道的电导率结果更为合理。 在通道电导率的基础上估算了回击通道的放电电流, 与辐射峰值电场实验资料所得的相应峰值电流相比, 其结果在合理的范围内, 并进一步探讨了温度与电流放电特性的相关性, 为研究闪电放电电流提供了一条可行的途径。

给出了赝火花开关所需辉光放电腔的具体要求,对赝火开关辉光放电腔进行了优化设计，并对优化后的放电腔进行了粒子模拟和实验研究。粒子模拟结果表明：此放电腔为辉光放电腔，辉光放电建立时间约18.5 ns；辉光放电时，此放电腔阴极位降占整个电位降的主要部分，且阴极位降区净离子密度为一常数。实验结果显示：此放电腔为辉光放电腔，其工作在Paschen曲线最低点左侧，放电电压随气压的升高而降低；当辉光放电电流为0.14～3.60 mA时，放电模式为正常辉光放电。

为了提高异面腔四频差动激光陀螺(NFMDLG)的精度，提出了一种利用互易偏频的零偏补偿技术。根据气体激光器经典理论，推导了NFMDLG的互易偏频和零偏的表达式。分析了NFMDLG中的左旋陀螺分别位于增益曲线左、右侧时其输出零偏的特点，指出磁圆二向色性差损导致的零偏在这两种情况下大小相同符号相反。搭建了一套可同时测量互易偏频和零偏的实验系统，通过改变NFMDLG的放电电流和腔体温度验证了理论分析。在此基础上提出利用互易偏频补偿温度和电流变化导致零偏的方案。实验结果表明，温度变化50 ℃时，采用该补偿方法后零偏在±0.01 Hz内波动；放电电流变化0.2 mA时，补偿后的零偏降低了4/5。因此互易偏频可有效补偿模牵引效应导致的零偏误差。

设计了一种辉光放电触发赝火花开关, 对其时延和抖动特性进行系统研究。研究了开关时延、抖动与辉光放电电流、气压、触发电压及阳极电压的关系。当辉光放电电流小于0.30 mA时, 开关无法触发导通；当电流为0.35~0.60 mA时, 随辉光放电电流的增大, 开关时延、抖动减小；当辉光放电电流为0.60 mA时, 开关时延、抖动基本不变, 出现饱和。当氦气气压低于6 Pa, 开关难以触通, 与理论计算值6.95 Pa吻合；当氦气气压为6~12 Pa时, 开关的时延、抖动随气压的升高而减小；气压为12~30 Pa时, 开关工作在比较稳定的状态。当触发电压小于3 kV, 开关难以触通；随着触发电压的增大, 开关时延、抖动减小；当触发电压大于5.3 kV, 开关时延、抖动基本保持不变。开关在稳定工作条件下, 阳极电压在8~25 kV范围内变化时；开关时延基本不变。