采用铜片-单匝线圈电极、螺旋缠绕电极和双铜片电极 3种结构的放电装置，以氩气作为工作气体，在正弦波激励下获得了大气压等离子体射流。利用电学方法测量了放电电流以及电荷量，并对放电脉冲和放电功率进行了研究；利用发射光谱法对射流的等离子体参量进行了空间分辨测量，并根据ArⅠ 763.5 nm和Ar Ⅰ 772.4 nm的光强计算了电子激发温度。结果发现：在外加电压的正负半周期内，电流脉冲的个数和幅值呈现非对称的变化趋势；随着外加电压的增加，3种结构电极的放电功率从1.7 W逐渐增加到6.0 W；在相同的外加电压情况下，电极面积越小，等离子体射流的长度越长；3种等离子体射流的电子激发温度在1 348.5~3 212.1 K之间，并且随着气体流量的增加，各位置的电子激发温度总体上呈下降趋势，而等离子体的电子密度呈上升趋势。实验结果表明：外加电压对放电功率有一定影响；射流长度与电极面积有关；气体流量对电子激发温度和电子密度的空间分布起重要作用。

大气压空气中介质阻挡均匀放电产生的等离子体在工业领域具有广阔的应用前景, 为研究其产生条件及机理, 利用微间隙介质阻挡放电装置, 在大气压空气中实现了均匀放电。 电学实验结果表明, 低电压时电流波形在电压每半个周期存在若干个脉冲宽度很小的脉冲, 肉眼观察到大量的微放电丝, 随着外加电压增加, 放电功率逐渐增加, 放电空间内微放细丝增多。 当电压增大到9.2 kV时, 电流波形在电压每半个周期只存在一个宽度较大(约5.5 μs)强度较强的脉冲, 观察不到微放电丝, 微放电最终扩展叠加形成均匀放电。 采集了光谱范围为330～420 nm的发射光谱, 氮分子第二正带系337.1 nm的谱线强度明显比氮分子离子第一负带系391.4 nm的强。 将337.1 nm谱线的强度归一, 391.4 nm谱线的强度即反应了电子平均能量的大小, 同时拟合计算了反映分子内部能量的氮分子振动温度。 结果表明电子平均能量和分子内部能量都随外加电压的增加而降低。 表明放电空间电场能量较低时不容易形成丝状放电, 均匀放电模式中电子平均能量比微放电丝放电模式中的低。 这些结果对于空气中介质阻挡均匀放电在工业应用方面具有一定的指导意义。

利用针-板介质阻挡放电装置, 在4 mm长的气隙中产生了大气压氩气射流等离子体。利用电学方法实现了对放电电流和电荷量的同时测量, 并且对放电脉冲数和放电功率进行了研究; 利用发射光谱法对放电等离子体进行了空间分辨测量, 并根据ArⅠ 696.54 nm的Stark展宽计算了等离子体的电子密度。结果发现: 随着外加电压的增加, 每个周期内的放电脉冲数增加, 放电功率也增加。随着针头距离的增加, 电子密度由2.94×1015 cm-3逐渐减小到2.28×1015 cm-3。实验结果表明: 电场强度对放电脉冲数和电子密度的空间分布起重要作用。

采用光谱法, 研究了氩气/空气混合气体介质阻挡放电中蜂窝斑图形成过程中等离子体参量的变化。 实验发现, 随着电压的增加, 放电经历六边形点阵斑图及疏密点同心圆环斑图后, 形成了蜂窝斑图。 利用氮分子第二正带系(C3Πu→B3Πg)的发射谱线、 氩原子763.26 nm(2P6→1S5)与772.13 nm(2P2→1S3)两条谱线强度比法和氩原子696.57 nm(2P2→1S5)谱线的展宽, 分别研究了上述三种斑图的分子振动温度、 电子激发温度和电子密度。 结果发现: 蜂窝斑图的分子振动温度和电子激发温度均高于六边形点阵斑图相应的温度, 但其电子密度却比后者的电子密度低。 实验还通过电容法, 测量了放电斑图的放电功率, 发现蜂窝斑图的放电功率远远高于六边形点阵斑图的放电功率。 工作结果对于研究介质阻挡放电自组织斑图的形成机制具有重要意义。

氢闸流管的导通速度与触发信号有关,常用触发电路中使用快速晶闸管,触发信号并不是很理想.在研制硫双原子分子激光器脉冲电源时,采用了开通速度更快的功率MOSFET替代了快速晶闸管.实验证明,该触发系统可以明显改善HY3202的导通特性.