内蒙古民族大学数理学院, 内蒙古 通辽 028043
利用 LLP 幺正变换与线性组合算符相结合的方法研究了磁场作用下单层过渡金属硫族化合物 (TMDs) 中弱耦合极化子基态能量的性质, 获得了单层过渡金属硫族化合物中弱耦合极化子的基态能量与磁场、声子的德拜截止波数 (DW)、内部距离和本征极化率参数之间的依赖关系。计算结果表明: 单层过渡金属硫族化合物弱耦合极化子的基态能量为外加磁场和本征极化率参数的增函数、声子的德拜截止波数和内部距离的减函数。
光电子学 单层过渡金属硫族化合物 弱耦合 极化子 基态能量 磁场 optoelectronics monolayer transition metal dichalcogenides weak coupling polaron ground state energy magnetic field
内蒙古民族大学凝聚态物理研究所, 内蒙古 通辽 028043
采用 Huybrechts 线性组合算符和第二次 Lee-Low-Pines (LLP) 幺正变换方法研究了 非对称半指数量子阱中强耦合极化子的性质。得到了 RbCl 非对称半指数量子阱中强耦合极化子的振动频率和基态能量, 并理论上导出了振动频率和基态能量随受限势的两个正参量 (U0 和 σ) 的变化关系。选择 RbCl 晶体材料进行数值 计算, 研究结果表明: U0 和 σ 是研究非对称半指数量子阱中极化子性质的重要物理量, 非对称半指数量子阱的振 动频率和基态能量随 U0 的增加而增大, 随 σ 的增加而减少。
光电子学 非对称半指数量子阱 线性组合算符 强耦合极化子 振动频率 基态能量 optoelectronics asymmetrical semi-exponential quantum well linear combination operator strong-coupling polaron vibrational frequency ground state energy
内蒙古民族大学物理与电子信息学院, 内蒙古 通辽 028043
利用Lee-Low-Pines (LLP)幺正变换、线性组合算符和变分方法,推导出均匀磁场中极性基 底上单层黑磷烯中极化子的基态能量公式,研究了磁场、基底材料对单层黑磷烯中极化子基态能量的影响。 数值计算表明:基底与单层黑磷烯之间的垂直距离和截断波矢保持不变时,极化子基态能量随磁场强度的增大 而增大,随基底材料声子频率的增大而减小,不同基底上极化子的基态能量不同,但变化规律一致。当基底与 单层黑磷烯之间的垂直距离和磁场强度保持不变时,极化子基态能量随截断波矢的增大而增大。这些 结果表明,单层黑磷烯中极化子的基态能量与外磁场和基底材料有关。
光电子学 黑磷烯 线性组合算符 极化子 基态能量 基底 optoelectronics black phosphorene linear combination operator polaron ground state energy substrate
山西大学 理论物理研究所,山西 太原 030006
Dicke模型(DM)用于描述单模玻色光场与多个全同二能级原子相互作用。本文利用自旋相干态变分法得到两模光机械系统中基态能量的精确解,并通过变分法求得相变点并画出基态相图,并在此基础上研究原子-场耦合强度等系统参数对基态稳定性的影响。通过稳定性讨论,我们发现:原子-光子耦合常数g和光子-声子耦合常量ζ都会对光机械系统的基态特性产生影响。当双模光腔变成单模光腔时,机械振子能诱导超辐射相的塌缩;而且当光子-声子耦合强度大时,超辐射相被完全压制,而直接出现两原子能级之间的转移;存在不稳定的非零光子态,类似于超辐射态。光机械腔中光子-声子耦合诱导的超辐射态的塌缩和复苏是不同于光腔内囚禁的BEC系统,即机械振子不存在时的情况,而双模光腔对量子相变点和相图预期也会有影响。可见,分析机械振子的对多稳性和相关的量子相变的影响是非常有意义的课题。
自旋相干态变分法 Dicke模型 光机械腔 基态能量 量子相变 Spin-coherent-state variational method Dicke model Optomechanical cavity Ground state energy Quantum phase transition
内蒙古民族大学 物理与电子信息学院, 内蒙古 通辽 028043
研究了磁场作用下石墨烯中电子与表面光学声子弱耦合情况下的极化子的性质。采用线性组合算符和Pekar变分法分别推导出了石墨烯中弱耦合极化子的基态能量E0、第一激发态能量E1和跃迁频率ω随磁场强度B和德拜截止波数kd之间的变化关系。数值计算结果表明, 极化子的基态能量E0随磁场强度B变化的曲线(kd一定时)和E0随kd的变化曲线(B一定时)均会分裂成对称的两条, 并且当B一定时E0的绝对值随kd的增加而增加。在kd一定时, 极化子的第一激发态能量E1和跃迁频率ω均为磁场B的增函数; 在B一定时, E1和ω均随kd的增加而增大。
石墨烯 极化子 弱耦合 基态能量 第一激发态能量 graphene polaron weak-coupling ground state energy first exited state
采用LLP变分法研究了Rashba效应对三角量子阱中极化子性质的影响,得到了极化子基态能量的表达式。在Rashba效应影响下,分别讨论了基态能量与 波矢、电子面密度以及电子-声子耦合强度之间的关系。结果表明基态能量是波矢和电子面密度的增函数,是电子-声子耦合强度的减函数。 由于Rashba效应的影响,基态能量分裂成两支。
光电子学 三角量子阱 Rashba效应 基态能量 极化子 optoelectronics triangular quantum well Rashba effect ground state energy polaron
1 山西大学理论物理研究所,太原 030006
2 山西大学物理电子工程学院,太原 030006
原子与光腔相互作用的动力学特性的研究一直是量子光学研究的热点,本文利用自旋相干态变换和基态变分法从理论上求解光腔中冷原子系统的基态能量表达式,并且给出丰富的基态相图。在正常相时给出基态能量稳定值的解析解;而超辐射相时,我们可以利用迭代的方法近似得到原子布居数、平均光子数和基态能量随原子-场耦合强度的变化。本文主要呈现出原子-原子相互作用强度改变正常相到超辐射相的量子相变点,且是一阶相变,但未出现新的量子相和量子相变。
自旋相干态变分法 基态能量 迭代法 量子相变 spin-coherent-state variational method the stable ground state energy the iterative method quantum phase transition
以多电子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,建立了类硼离子基态精细结构能量的解析表达式.完成了所有角向积分和自旋求和计算,使精细结构能量表示为若干个径向积分之和.在此基础上计算了类硼体系(Z=5～8)基态精细结构能量,计算结果与实验数据符合得较好.
类硼离子 基态能量 精细结构 boron-like atoms ground state energy fine-structure 原子与分子物理学报
2008, 25(1): 169
1 兰州大学理论物理研究所,兰州,730000
2 兰州理工大学理学院,兰州,730050
本文指出了一种现象:当忽略原子核的运动时,He原子非相对论基态变分能量的计算值将会低于实验值.考虑对原子核运动的修正后,通过使用一个带松弛坐标参数k的变分波函数对He原子的非相对论基态能量进行了变分计算,得到比较满意的结果.此计算与变分原理一致.
He原子 基态能量 变分法 微扰法 Helium atom Ground state energy Variational method Perturbation method 原子与分子物理学报
2005, 22(2): 200
采用改进的线性组合算符和LLP正则变换方法,在计及反冲效应的情况下讨论了自旋对弱耦合库仑束缚磁极化子基态能量的影响.以GaP晶体为例进行计算,结果表明自旋对极化子基态能量的影响并不能总是忽略不计.自旋能是否可以忽略取决于能带电子的有效质量与自由电子的质量之比、晶体本身的性质、外磁场强度等因素.
自旋 弱耦合 束缚磁极化子 基态能量 spin weak coupling magnetopolaron ground-state energy
