1 天津理工大学 集成电路科学与工程学院，天津市薄膜电子与通信器件重点实验室，天津 300384
2 天津理工大学 集成电路科学与工程学院，光电器件与通信技术教育部工程研究中心，天津 300384
该文采用有限元法研究了基于ScAlN/6H-SiC结构的声表面波传播特性,并分析了4种激励条件下，压电材料厚度变化对ScAlN/6H-SiC结构中声表面波相速度和机电耦合系数的影响，通过改变电极厚度及金属化率再次对机电耦合系数进行优化。结果表明，IDT/ScAlN/6H-SiC结构的机电耦合系数可达到5.4%，对应的相速度为6.36 km/s，添加短路金属后，机电耦合系数值和相速度均有所提高，Metal/ScAlN/IDT/6H-SiC结构下优化的机电耦合系数和相速度分别为15.78%和7.33 km/s。
声表面波 Sc掺杂氮化铝(AlN) 相速度 机电耦合系数 surface acoustic wave(SAW) Sc doped AlN 6H-SiC 6H-SiC phase velocity electromechanical coupling coefficient
1 大庆师范学院机电工程学院，大庆 163712
2 哈尔滨工业大学物理系，哈尔滨 150080
随着信息技术的迅速发展，对声表面波器件的要求也进一步提高。为寻找性能更加优异的声表面波器件基底材料，本文利用分波解法对室温下［001］c及［011］c极化弛豫铁电0.24PIN-0.47PMN-0.29PT单晶的声表面波性能进行研究。利用［001］c及［011］c极化弛豫铁电0.24PIN-0.47PMN-0.29PT单晶的弹性、压电及介电性能参数，通过求解克里斯托弗方程计算了晶体声表面波相速度、机电耦合系数及能流角随传播角度的变换关系。结果表明，沿［011］c方向极化的0.24PIN-0.47PMN-0.29PT单晶声表面波性能要优于沿［001］c极化的单晶。［011］c极化0.24PIN-0.47PMN-0.29PT单晶的声表面波机电耦合系数显著高于沿［001］c极化单晶。同时沿［011］c极化0.24PIN-0.47PMN-0.29PT单晶的声表面波能流角的最大值也明显小于［001］c极化单晶。因此，沿［011］c方向极化的0.24PIN-0.47PMN-0.29PT单晶兼具优异的声表面波性能及温度稳定性，更适合于实际应用。
弛豫铁电单晶 声表面波 相速度 机电耦合系数 能流角 relaxor ferroelectric single crystal 0.24PIN-0.47PMN-0.29PT 0.24PIN-0.47PMN-0.29PT surface acoustic wave phase velocity electromechanical coupling coefficient power flow angle
陆军工程大学 国防工程学院, 江苏 南京 210007
该文介绍了声表面波(SAW)在压电薄膜中传播时静电场的影响机理。首先给出了静电场作用下压电薄膜中的初始应力和初始电位移, 然后通过求解含有初始应力和初始电位移的压电介质耦合波动方程, 得到SAW在静电场影响下的相速度变化和频散曲线, 最后仿真分析了ZnO和AlN两种压电薄膜材料中SAW的传播特性。结果表明, SAW的相速度与静电场成正比, 与波数成反比。
静电场 声表面波 压电薄膜 相速度 频散 static electric field SAW piezoelectric film phase velocity dispersion
1 上海交通大学物理系, 上海 200240
2 中国工程物理研究院激光聚变研究中心, 四川 绵阳 621900
通过研究畴壁切伦科夫倍频，发现畴壁存在巨大增强的非线性系数。由此造成的畴壁“定域性”使其可以对非线性极化波产生相速度调制，进而影响切伦科夫倍频。提出并证实了极限切伦科夫倍频的存在，并分析了它和准相位匹配倍频产生的区别。
非线性光学 铁电晶体畴壁 切伦科夫倍频 定域性 相速度调制
西安电子科技大学 天线与微波技术国家重点实验室,西安 710071
将开口谐振环作为加载单元,分析了含有异向介质H形波导的新型传输特性.由于异向介质的双各向异性效应,纵剖面磁波型和纵剖面电波型在此新型导波结构中的相速度能够减慢,并且会引起功率流动的增强.在一些情况下,纵剖面磁波型和纵剖面电波型将出现传播常量随频率增高而减小的异常高次模式.而在其它情况下,利用双各向异性效应可以有效减少纵剖面磁和纵剖面电波型的高次模漏波现象.尤其当异向介质取得单负参量时,此新型导波结构将能够完全抑制高次模漏波的出现.
H形波导 异向介质 相速度 漏波 H-guide Metamaterials Phase velocity Leaky wave
华东师范大学精密光谱科学与技术国家重点实验室，上海 200062
采用两块大小均为10 mm×10 mm×0.2 mm 的BBO晶体级联的实验方案对中心波长为800 nm、脉宽70 fs、重复频率10 Hz的激光进行了倍频，针对BBO晶体的空间走离和相速度失配，分别调节两块倍频晶体的光轴夹角和基频光的角度匹配失谐量。实验表明，两块倍频晶体光轴反向平行可以补偿空间走离效应，一定的角度失谐可以补偿基频光和倍频光的相速度失配。在无聚焦情况下，使用两块BBO晶体级联相互配合优化将8.1 mJ的入射基频光倍频后得到带宽6.7 nm(傅里叶转换极限脉冲宽度为35 fs)、2.8 mJ以上的倍频光。其倍频效率高达35.7%，是同等条件下单块晶体倍频转换效率的1.7倍。
非线性光学 倍频 晶体级联 空间走离补偿 相速度补偿
1 复旦大学光科学与工程系, 上海 200433
2 华南师范大学 光子信息技术广东省高校重点实验室, 广东 广州 510631
介绍了由相速度分布诱导的差频光图样演化过程。由于相速度的非均匀分布, 诸如圆环型、弯月型的图样均会在差频过程中出现。由不同相位失配情况下差频光分布曲线的交叉点可得知超光速和亚光速区域的分界线。
光学混频 相速度 聚焦光束
从相移出发计算了高阶高斯光束在真空中的相速度和群速度,讨论了附加相移和这两个速度的关系;同时比较分析了三种不同前提条件对群速度的影响,确认了特定光束的束腰半径与波长的平方根成正比。结果表明,相速度可以大于光速c,束宽双曲面是超光速和亚光速的分界面;群速度在轴上恒等于c,轴外都小于c。
几何光学 高斯光束 相移 相速度 群速度
Author Affiliations
Abstract
1 中国工程物理研究院上海激光等离子体研究所高功率激光物理国家实验室, 上海 201800
2 中国科学院上海光学精密机械研究所高功率激光物理国家实验室, 上海 201800
Owing to the PTD effect in the lenses of spatial filter, large temporal front distortion of femtosecond pulses occurs in the spatial filter. In this work, in order to design a spatial filter which is applicable to high power femtosecond laser system, PTD of achromatic doublet or separated doublet is calculated and special spatial filter is discussed in which achromatic doublet or separated doublet replace the single lens. PTD of the special spatial filter is little so temporal front distortion of femtosecond pulse in laser system is eliminated or reduced.
空间滤波器 PTD效应 相速度 群速度 Spatial filter PTD effect Phase velocity Group velocity Collection Of theses on high power laser and plasma physics
2003, 1(1): 29
1 中国工程物理研究院上海激光等离子体研究所高功率激光物理国家实验室, 上海 201800
2 中国科学院上海光学精密机械研究所高功率激光物理国家实验室, 上海 201800
由于透镜传输时间延迟效应(PTD),飞秒激光脉冲经过空间滤波器产生脉冲波前变形。讨论了用双胶合透镜或双分离透镜代替空间滤波器中的单透镜,以消除或减小PTD效应,设计了适用于飞秒激光装置的空间滤波器。
空间滤波器 PTD效应 相速度 群速度 Spatial filter PTD effect Phase velocity Group velocity
