华侨大学机电及自动化学院, 福建 厦门 361021
微射流水导激光加工是利用Nd∶YAG激光在微射流击穿阈值中全反射传输作用于加工工件上, 加工激光经过不同轴方向速度的微射流水导传输后以不同模式叠加, 其加工峰值和能量分布得到改变。实验中, 激光在微射流中分布峰值下降, 光强分布均匀, 加工效果相当于提高并展宽脉冲宽度,达到加工阈值。从理论上分析激光在微射流分布影响下能量分布变化, 并模拟水导激光加工及波导传输机理, 分析对于激光加工效率的影响。研究结果对进一步系统地提高改善微射流水导激光加工质量, 尤其在以该加工方式参与的激光精密、超精密加工中, 提高其应用范围有着重要参考价值。
微射流水导激光 高斯分布 多模叠加 平顶分布 laser micro-jet flatten uniform distribution multi-model laser superiposing phase stacking
1 西安电子科技大学技术物理学院,陕西,西安,710071
2 渭南师范学院物理系,量子光学与光子学研究所,陕西,渭南,714000
利用多模辐射场(简称MRLF)广义非线性不等幂次高次差压缩的一般理论,研究了由2q模相干态与其相反态线性叠加构成的两态叠加多模叠加态光场|ψ(2)1＞2q的二阶不等幂次高次差压缩(即Nj次幂x压缩)特性.结果发现:该多模叠加态光场在某些条件下呈现Nj次方x压缩效应.
量子光学 多模压缩态 多模叠加态光场 Nj次方x压缩 多模非经典光场 quantum optics multimode squeezed state multimode superposition state light-field Nj-th power X-squeezing multimode nonclassical light-fieldPACC:4250 0365
1 西北大学光子学与光子技术研究所西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 商洛学院物理系量子光学与量子信息研究所,商洛,726000
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
构造了由多模真空态、多模泛函相干态、多模泛函相干态的相反态、多模复共轭泛函相干态和多模复共轭泛函相干态的相反态这五个宏观上完全可分辩的量子态线性叠加所构成的强度不等的非对称五态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(5)vas〉q.利用多模压缩态理论,首次研究了态|Ψ(5)vas〉q的广义非线性等幂奇数次高次振幅压缩特性.结果发现:在一定的条件下,态|Ψ(5)vas〉q可呈现任意次的广义非线性等幂次高次振幅压缩效应,其压缩程度、压缩深度和压缩幅度与压缩次数、腔模总数、态间叠加几率幅、各模光场的经典强度以及经典初始相位的空间分布函数等强烈地非线性相关联;特别是,在特定条件下,真空场的注入可以提高压缩程度.
多模压缩态 多模叠加态 多模真空态 多模泛函相干态 振幅压缩 Multimode squeezed state multimode superposition state multimode vacuum state multimode functional coherent state amplitude squeezing 原子与分子物理学报
2006, 23(5): 855
1 商洛师范专科学校量子光学与量子信息研究所,物理系,陕西商州,726000
2 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
根据线性叠加原理,用多模相干态|{Zj}〉q,|{-Zj}〉q及其复共轭|{Z*j}〉q和|{-Z*j}〉q组成了两种四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)oeⅥ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等N次幂H压缩,结果发现:态|Ψ(4)oeⅥ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q具有完全相同的等N次幂H压缩规律;当压缩幂次N与腔模总数q之积,即qN为偶数时,态|Ψ(4)oeⅥ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q恒处于等幂次N-H最小测不准态或呈现"半相干态效应";当qN为奇数时,在不同条件下,态|Ψ(4)oeⅥ〉q和|Ψ(4)oeⅦ〉q可以呈现三种不同状态:第一正交分量呈现等N次幂H压缩;第二正交分量呈现等N次幂H压缩; 可呈现"半相干态效应".
多模叠加态 四态叠加 等N次幂H压缩 半相干态效应 等幂次N-H最小测不准态
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 商洛师范专科学校量子光学与量子信息研究所,商洛师范专科学校物理系,商洛,726000
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
4 西北大学现代物理研究所,西安,710069
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)o,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的.利用多模压缩态理论详细研究了态|Ψ(4)o,eⅢ〉q的等幂次N次方H压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N的乘积为奇数时,若各模初始相位和qj＝1φj、态间叠加几率幅γo、γe以及态间相位差θe-θo等相关参量满足一定的不同条件时,态|Ψ(4)o,eⅢ〉q可分别呈现以下非经典效应:i)等幂次N次方H压缩;ii)"半相干态"效应
四态叠加 多模叠加态光场 多模虚偶相干态 多模虚奇相干态 等幂次N次方H压缩 "半相干态"效应
1 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
2 井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
3 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
4 西北大学物理学系,西安,710069
5 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069井冈山师范学院物理系,江西,吉安,343009
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态|{-iZ*j}〉q和多模复共轭相干态|{Z*j}〉q的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场|Ψ(3)〉q中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩特性.结果发现:在各模的压缩次数Nj=2pj且pj=2m′j+1(m′j=0,1,2,3,…,…)和Nj′=2pj′且pj′=2m′j′+1(m′j′=0,1,2,3,…,…)的条件下,当各模的初始相位φj与φj′、态间的初始相位差(θ1-θ3)与(θ2-θ3),以及各单模相干态光场总的平均光子数之和qj=1R2j等分别满足一定的取值条件时,态|Ψ(3)〉q的广义电场分量(即第二正交相位分量)总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 广义电场分量 不等幂次Nj次方Y压缩 多模压缩态
1 西安交通大学电信学院,西安,710049
2 空军工程大学电讯工程学院,西安,710077
3 西北大学光子学与光子技术研究所,西北大学光电子技术省级重点开放实验室,西安,710069
4 河南师范大学物理系,新乡,453002
根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{Z*j}〉q(j=1,2,......q)、多模复共轭虚相干态|{iZ*j}〉q和多模真空态|{0j}〉q的线性叠加组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)3〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(3)3〉q广义磁场分量(即第一正交相位分量)的广义非线性等幂次高次和压缩特性.结果发现:当腔模总数q与压缩次数N之积qN取偶数时,态|ψ(3)3〉q广义磁场分量在一定条件下可分别呈现出周期性变化的、广义非线性等幂次奇数模-偶数次、偶数模-奇数次或偶数模-偶数次的高次和压缩效应.
三态叠加 多模叠加态光场 多模压缩态 广义磁场分量 高次和压缩
1 西安电子科技大学技术物理学院,西安,710071
2 西安电子科技大学理学院,西安,710071
构造了第孙中禹种强度不等的非对称三态叠加多模叠加态光场|ψ1(ABC)〉q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ1(ABC)〉q第一正交分量高次和压缩.结果发现:①当构成态|ψ1(ABC)〉q的三个多模相干态光场的强度不相等时,在一定条件下,态|ψ1(ABC)〉q的第一正交分量可出现任意幂次的高次和压缩.②当上述的三个多模相干态光场强度相等时,态|ψ1(ABC)〉q的第一正交分量的高次和压缩现象消失.在这种情况下,态|ψ1(ABC)〉q的第一正交分量恒处于NH最小测不准态.
非对称三态叠加 多模叠加态光场 高次和压缩 N次方H压缩 NH最小测不准态
构造了由偶数模多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态线性叠加所组成的第Ⅱ种偶数模四态叠加多叠模加态光场|Ψ(4)oe,Ⅱ〉2q.利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)oe,Ⅱ〉2q的等幂次高次差压缩特性.结果发现:在一定条件下,态|Ψ(4)oe,Ⅱ〉2q的两个正交相位分量可同时呈现出广义非线性等幂次高次差压缩效应.
四态叠加 多模叠加态光场 高次差压缩
渭南师范学院量子光学与光子学研究室,渭南,714000
利用多模压缩态理论研究了一种非对称多模叠加态光场|Ψ(ab)I〉q的Nj次方H压缩特性.结果发现:当各模压缩幂次数之和为偶数时,态|Ψ(ab)I〉q的第一或第二正交分量可分别呈现出周期性变化的Nj次方H压缩效应,进而揭示了压缩简并产生的根源.
多模叠加态光场 Nj次方H压缩 Nj-H最小测不准态 压缩简并
